降低。然后是自相位調(diào)制和交叉相位調(diào)制，這部分是由高功率光折射率的變化，從而導致光學相位的改變。三、COTDR性能參數(shù)通常將信號功率與探測器輸出的噪聲功率之差定義為動態(tài)范圍，動態(tài)范圍可通過提升探測光功率來增加，但由于非線性效應存在，，探測光的功率提升有限。空間分辨率從設備角度上來說由光脈沖寬度決定，而從系統(tǒng)角度上而言，是和探測器噪聲，相干瑞利噪聲等相關的。而對付這些噪聲，有各不相同的方法，比如，通過降低探測器溫度降低熱噪聲，穩(wěn)定電路控制散粒噪聲，設置帶通濾波降低ASE噪聲，擾動偏振態(tài)用以控制偏振噪聲，等等。四、COTDR的應用最近湯加火山爆發(fā)，隨后較長時間內(nèi)，湯加與外界“失聯(lián)”，起因是火山活動使 ...

增益介質(zhì)里的自相位調(diào)制，產(chǎn)生一個可支持穩(wěn)定模式鎖定的色散范圍）指導如何構(gòu)建一個穩(wěn)定的鎖模腔，在構(gòu)建用于特定實際應用的振蕩器的時候，還是需要用到反復試錯法，特別是使用離散值GTI反射鏡的時候。我們需要逐漸增加負色散，直到獲得穩(wěn)定的鎖模激光輸出。作者發(fā)現(xiàn)，每個GTI反射兩次（一個腔內(nèi)往返周期為8次反射）可以產(chǎn)生穩(wěn)定的鎖模腔，且裝配簡單。被動鎖模可通過激光束被一個高反射率曲面鏡M4(r=1000mm, Layertec)聚焦到作為末端反射鏡的半導體可飽和吸收鏡上（SESAM, SAM-1040-2-25.4g; Batop GmbH, Jena, Germany，半導體可飽和吸收鏡的調(diào)制深度（或非線 ...

輸，可以發(fā)生自相位調(diào)制，四波混頻，孤子自頻移和超連續(xù)等多種非線性效應，這些效應都可以使飛秒激光器輸出的光脈沖從單一波長變換到紫外至紅外波段。特別值得提出的是，太赫茲波這一在大分子領域具有應用價值的亞毫米波長的輻射，在人類征服了X射線-紫外-可見-紅外-無線電波的漫長時間后，終于在20世紀80年代，借助飛秒激光技術(shù)，實現(xiàn)了10um-3 mm波段的相干輻射。飛秒激光覆蓋光譜范圍較廣的另一層含義是，飛秒脈沖內(nèi)包含著數(shù)量較大的分立的相干光譜成分。一個脈沖寬度數(shù)十飛秒的脈沖可以包含高達百萬個頻譜成分，相當于上百萬個具有不同中心波長的保持相等頻率間隔的連續(xù)波激光器。圖2.飛秒激光器在切割材料示意圖結(jié)語：高 ...

，采用優(yōu)化的自相位調(diào)制將光譜拓寬至45.5 nm，通過一段反常色散的PMF產(chǎn)生一個自相關寬度為117 fs（高斯擬合為83 fs）的輸出脈沖。圖2（c）和（d）分別為壓縮光脈沖的展寬譜和干擾自相關跡。然后，放大的脈沖序列直接光纖耦合到一個1550px高度非線性鍺硅酸鹽光纖[41]。保持偏振的高度非線性光纖（HNLF）在放大波長上提供了反常色散，從而通過孤子裂變產(chǎn)生了一個倍頻跨越的光譜。圖2（e）顯示了保持偏振的HNLF輸出光譜，其范圍為1000 ~ 2250 nm。由于保持偏振的HNLF相對較長，該結(jié)構(gòu)具有一個倍頻跨越譜。然而，我們?nèi)匀猾@得穩(wěn)定的脈沖能量和光譜形狀只使用PMF成分。倍頻跨越頻譜 ...

激拉曼散射、自相位調(diào)制、四波混合、調(diào)制不穩(wěn)定性、交叉相位調(diào)制、孤子動力學(孤子裂變和孤子自頻移)和色散波的產(chǎn)生。盡管超連續(xù)譜生成背后有復雜的基礎物理學，但中紅外超連續(xù)譜生成的實際實現(xiàn)相對簡單。圖1說明了這一點，并描述了商用氟纖維(InF3)超連續(xù)介質(zhì)發(fā)生器的概念原理和系統(tǒng)架構(gòu)。開發(fā)了如圖1所示的系統(tǒng)。圖1所示。基于InF3光纖系統(tǒng)的中紅外超連續(xù)介質(zhì)源的基本方案和工作原理示例:所示發(fā)射光譜對應于商用超連續(xù)介質(zhì)發(fā)生器(Thorlabs, SC4500，光纖長度為50厘米，重復頻率為50 MHz，平均輸出功率為300 mW);模擬了泵浦脈沖在200 cm長度InF3光纖上的光譜演化，說明了泵浦脈沖的 ...