液晶空間光調(diào)制器模擬變焦透鏡的原理及應(yīng)用簡介激光通信系統(tǒng)中，長距離傳輸激光信號需要通信光束能夠適應(yīng)變化的大氣環(huán)境，自主調(diào)整光束參數(shù)。激光束散角作為激光束的基本參數(shù)，對其調(diào)整控制在開發(fā)自適應(yīng)通信系統(tǒng)中有重要意義。在透鏡兩倍焦距的點光源穿過透鏡后，會在透鏡后側(cè)兩倍焦距處生成一個像。點光源的波前是球面?zhèn)鞑サ模肷渫哥R時，波前曲率半徑為-1/2f（f=焦距），當穿過透鏡，波前曲率半徑變?yōu)?/2f。可知透鏡將波前改變，即透鏡軸為圓心的圓圈位置處，光波的相位發(fā)生改變。隨著液晶光學技術(shù)發(fā)展，液晶空間光調(diào)制器（LC-SLM）的性能也越來越強，在相位調(diào)制領(lǐng)域已經(jīng)比較成熟。在LC-SLM上加載一定規(guī)律的相位灰度圖 ...

相干拉曼技術(shù)中光調(diào)制方案優(yōu)缺點瓦級1064 nm斯托克斯激光束使用的峰值功率可以在緊聚焦時損壞聲光調(diào)制器(AOMs)。但是對于高速調(diào)制，AOM需要激光聚焦入射。這是因為驅(qū)動調(diào)制的聲波必須以垂直的方式穿過激光束腰。考慮到常用聲光材料的聲速，10 MHz調(diào)制需要的焦點光斑小于100 μm，由此產(chǎn)生的峰值強度過高。寬帶電光調(diào)制器的使用也可能存在問題。這是因為寬帶電光調(diào)制器利用高功率射頻放大器與較長的電纜連接到相對笨重的調(diào)制器。這些電纜可以發(fā)射電磁干擾，使鎖相放大器不堪重負。因此，電纜和放大器的小心放置和良好的屏蔽是必要的。也可以觀察到“幽靈”效應(yīng)，即系統(tǒng)的噪音水平取決于個人站在房間里的位置，因為人體 ...

液晶空間光調(diào)制器常用的校準測量方式不同的LCOS所能調(diào)制的范圍不同，因此在使用之前，需要對每個LCOS都進行調(diào)制性能的標定。主要測量方法有功率計探測法、馬赫—曾德干涉方法、徑向剪切干涉方法、泰曼格林干涉方法、雙孔干涉方法等。下面簡單介紹幾種。功率計直接探測法 圖1功率計直接探測法的原理圖如圖1所示，激光經(jīng)準直擴束后照射在非偏振分束片上，其中透射光經(jīng)LCOS調(diào)制后反射，反射光經(jīng)反射鏡反射后作為參考光，與待測的 LCOS調(diào)制后的光發(fā)生干涉后被功率計接收，記錄光強的變化。測試方法非常簡單，但是由于照射光不是嚴格的平行光，干涉后的光強較難保證完全均勻，導致測量結(jié)果精度不高，而且得到的相位調(diào)制特性結(jié)果為 ...

優(yōu)化聲光調(diào)制器開關(guān)調(diào)制及其應(yīng)用我們主要介紹聲光調(diào)制器的開關(guān)調(diào)制的應(yīng)用。 由于聲光調(diào)制器的阻抗是一個超高頻。兆赫復(fù)數(shù)阻抗, 而且產(chǎn)品一致性較差, 一般需采用不同的 網(wǎng)絡(luò)來達到匹配, 因此設(shè)計匹配的聲光調(diào)制器驅(qū)動電路有著較大的麻煩。 本文從實用出發(fā), 介紹了一種調(diào)試簡便、 轉(zhuǎn)換效率高而且實用的聲光調(diào)制器 作開關(guān)調(diào)制用驅(qū)動電路, 它可以為組織生產(chǎn)創(chuàng)造條件。激光光束射入有光調(diào)制器后，如果入射角滿足布拉格衍射條件, 即入射角等于布拉格角時，通過聲光調(diào)制器后的激光束將產(chǎn)生一級光衍射。但是這里有一個前提，此時必須在換能器上加入超高頻電壓，使聲光介質(zhì)內(nèi)產(chǎn)生超聲波，否則，衍射是不存在的，當然也就不存在一級光了。 ...

一對振鏡或聲光調(diào)制器來完成的。在這些掃描模式中，通過以光柵方式逐點逐行移動激光束來重建圖像。這種方法的缺點是時域分辨率受到掃描器有限響應(yīng)時間的限制。即使有可能提高設(shè)備的掃描速度，也會出現(xiàn)一個更基本的限制。為了以更短的每像素停留時間(即光束停留在樣品中某一點并從該點收集光信號的時間)來維持足夠的熒光信號，通常需要增加激光強度。然而信號采集的速率受到存在的發(fā)色團分子的數(shù)量和它們被激發(fā)的頻率的限制。因此即使在完全沒有光損傷的情況下，激發(fā)強度也不能不斷增加以實現(xiàn)更快的掃描或更短的停留時間，因為無論激發(fā)功率如何，發(fā)色團或熒光團在單位時間內(nèi)產(chǎn)生的激發(fā)-發(fā)射循環(huán)次數(shù)都不能超過一定數(shù)量。因此，信號不能通過增加 ...

：一次作為電光調(diào)制器調(diào)制斯托克斯光束的驅(qū)動頻率，另一次作為外部鎖相環(huán)的 LIA 輸入通道 2（B 中）的參考。泵浦光束由硅光電二極管檢測，然后被發(fā)送到 LIA 的輸入通道 1（In A）。來自輸出通道 1（Out A）的信號被發(fā)送到數(shù)據(jù)采集卡以進行圖像采集。來自輸出通道 2 (Out B) 的信號被最小化（通過調(diào)整相移）。2.1 單通道鎖相放大器配置圖 2：典型的鎖定放大器配置設(shè)置圖 2 演示了用于 SRS 顯微鏡實驗的 LIA 的初始設(shè)置。在初始設(shè)置時，必須重新獲取鎖相環(huán)。輸入均配置為 AC：50 歐姆。通過調(diào)整相位度數(shù)優(yōu)化相移 (Df)，直到 Out A 最大化（正值）并且 Out B 最 ...

光束通常由聲光調(diào)制器（AOM）或電光調(diào)制器（EOM）進行調(diào)制。調(diào)制頻率通常在MHz范圍內(nèi)。這有助于減少光熱膨脹產(chǎn)生的背景，提高圖像采集速度。在本應(yīng)用說明中，泵浦光束被AOM調(diào)制在2MHz左右。為了使泵浦和斯托克斯光束在時間上保持一致，一個電動延遲臺被用來調(diào)整其中一個或兩個光束路徑的長度。對于帶有光譜聚焦的飛秒SRS，延遲臺也被用來微調(diào)泵浦和斯托克斯光束之間的能量差。像大多數(shù)其他非線性光學顯微鏡一樣，光束掃描方法通常用于CARS和SRS圖像的采集。一對振鏡-振鏡或振鏡-共振掃描頭被放置在物鏡前。在本案例中，使用了一對振鏡（GVS 102, Thorlabs）。物鏡/冷凝器、檢測器和數(shù)據(jù)采集在掃描 ...

利用不同的電光調(diào)制器作為快速執(zhí)行器，這種方法可以擴展反饋帶寬超過150 kHz重復(fù)率的相位鎖定和載波包絡(luò)的抵消相位鎖定，我們分別得到殘余相位噪聲21.8 mrad（18.1as）和86.1mrad（71.3as）的穩(wěn)定光的擊打信號和載波包絡(luò)的抵消頻率。我們通過測量兩個梳齒之間的相對線寬來驗證這個架構(gòu)，它揭示了在1秒平均時間內(nèi)，環(huán)內(nèi)跳動的分數(shù)不穩(wěn)定性小于環(huán)外跳動的分數(shù)不穩(wěn)定性小于環(huán)外拍相位噪聲為145 mrad （120 as）。這些結(jié)果表明，鉺光纖激光技術(shù)與高帶寬有效反饋相結(jié)合，可以保證在超低噪聲條件下對光學基準進行相干跟蹤。超低噪聲OFC為高精度的、高分辨率的光譜學提供了一個通用的工具。超快 ...

出了基于空間光調(diào)制器的條紋結(jié)構(gòu)光照明和散斑照明數(shù)字全息顯微技術(shù)。為了簡化數(shù)字全息顯微裝置的結(jié)構(gòu)并提高其空間分辨率,Latychevskaia 等人提出了一種基于全息圖外推方法的無透鏡數(shù)字全息顯微技術(shù)。其它科學家將該方法成功應(yīng)用于太赫茲同軸無透鏡數(shù)字全息顯微中。高兆琳、劉瑞樺等老師在研究基于數(shù)字微鏡陣列的高分辨率定量相位和超分辨熒光雙模式顯微技術(shù)時應(yīng)用了這種技術(shù)。熒光顯微成像中，可獲取精細結(jié)構(gòu)的信息，但熒光標記對實驗體有破壞（光毒性、光漂白等）。無透鏡數(shù)字全息顯微技術(shù)不直接作用于實驗體，有長時間無損檢測的可行性，與熒光顯微成像技術(shù)形成互補。以高老師、劉老師的研究工作為例，簡介結(jié)構(gòu)光照明顯微技術(shù)的 ...

M！液晶空間光調(diào)制器（SLM）可以將數(shù)字化數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)換為適合各種應(yīng)用的相干光學信息，包括雙光子/三光子顯微成像、光鑷、自適應(yīng)光學、湍流模擬、光計算、光遺傳學和散射介質(zhì)成像等應(yīng)用。 這些應(yīng)用需要能夠輕松快速地改變相干光束波前的調(diào)制器。 通過將液晶材料的電光性能特征與基于硅的數(shù)字電路相結(jié)合，Meadowlark Optics 現(xiàn)在提供了高分辨率的 SLM，這些 SLM 還具有物理緊湊性和高光學效率。圖一：緊湊的HSP1K（1024×1024）系列和E19×12（1920×1200）系列SLMMeadowlark Optics 的硅基液晶 (LCoS) 空間光調(diào)制器 (SLM) 專為純相位應(yīng)用而設(shè)計，并 ...