都是基于光柵單色儀實現(xiàn)的，其中根據(jù)使用光柵種類的不同又分為普通光柵單色儀也就是機械刻劃的光柵單色儀的超光譜成像系統(tǒng)和基于體布拉格光柵（VBG）的單色儀（LLTF）制成的超光譜成像系統(tǒng)這兩類的超光譜具有超高的光譜分辨率，所以通道數(shù)對于這兩類設(shè)備一般沒有太大的意義，大家比較常見的都是比較光譜分辨率和使用波段，這兩種之間又會有一些差異， 基于刻劃光柵的超光譜的光譜分辨率的極限會比基于體布拉格光柵的超光譜的光譜分辨率還要高，一般而言刻劃光柵的超光譜分辨率最好的情況下可以到0.02nm-0.05nm這個數(shù)量級的水平，體布拉格光柵的超光譜極限分辨率一般都在0.6-2nm這個水平，雖然在光譜分辨率極限上刻劃 ...

的反射式光柵單色儀的光利用效率都會比較低，一般來說都只有50%-60%左右的水平，隨著單色儀技術(shù)的發(fā)展，現(xiàn)在可以使用透射式光柵光譜儀（VHG），這樣可以使得光利用效率大幅提高，最高效率可達到90%以上的水平。拉曼信號是非常弱的信號，所以要求采集最終信號的CCD具有較高的靈敏度和量子效率，一般會選深度制冷型CCD來提高信噪比，由于只需要光譜和強度兩個信息，光譜信息由光譜儀決定，只需要不同波數(shù)上的強度信息，所以出于成本考慮都會使用線陣CCD。法國GreatEyes深度制冷寬譜CCD相機 ...

比一般的光柵單色儀具有更高的光通量所以在許多對光通量有要求的系統(tǒng)中有顯著優(yōu)勢，并且可以對每個通道的光進行調(diào)制，不過聲光可調(diào)諧濾波器（AOTF）也有一定的劣勢，光譜分辨率不夠優(yōu)異，對偏轉(zhuǎn)敏感等劣勢。所以具體特殊應(yīng)用還是需要視具體情況而定，具體器件匹配具體應(yīng)用。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

鏡、場透鏡、單色儀和光電倍增管檢測器。整個系統(tǒng)由一臺專用的臺式計算機控制。線性Stokes參數(shù)，Q和U，由2f調(diào)制頻率測量，而圓形Stokes參數(shù)V，由第一個PEM的1f調(diào)制頻率測量，使用鎖相放大器以獲得額外的精度。直流分量提供了總強度I。在我們能夠產(chǎn)生完全線性偏振光的情況下，圓偏振光完全偏振光的偏振度為零。偏振計可從400nm調(diào)到800nm，并由軟件自動控制，并可以在選定波長范圍內(nèi)進行離散的掃描。單色譜的光譜分辨率為15nm(FWHM)，最常見的采樣頻率為5nm步長。實驗分別測量了樣品的透射和反射的圓偏振光譜。光路如圖1：在反射模式下，來自光纖耦合石英鎢鹵燈的光通過水平開口(B)進入直徑為2 ...

意的是，如果單色儀內(nèi)部的溫度控制出現(xiàn)故障，單色儀的絕對讀數(shù)可能會每天變化多達 2-3 波數(shù)。2) 有機化合物--茚如果需要額外的精度（大約 0.5波數(shù)），則可以使用茚。茚也被用作紅外分光光度計的頻率校準(zhǔn)器。使用前應(yīng)真空蒸餾純化并保存在密封毛細管或核磁共振管中。茚的拉曼光譜如下圖所示，下表列出了推薦用于校準(zhǔn)的頻率。3) 激光等離子線氬離子激光器的主要等離子線可用于校準(zhǔn)。為了觀察這些線，應(yīng)該對激光束進行失諧，并且應(yīng)該從熔點管收集散射輻射。這種方法給出的校準(zhǔn)精度優(yōu)于1 波數(shù)。4) 氖發(fā)射線如果有標(biāo)準(zhǔn)的氖光源，Ne 發(fā)射線可用于在寬頻率范圍內(nèi)獲得高頻校準(zhǔn)。下圖顯示了使用 Ne 燈拍攝的光譜。下表列出了 ...

見方法包括：單色儀型分光光度計測試方法，干涉型光譜分析系統(tǒng)測量方法，偏光檢測分析方法等。反射率測量的常見方法包括：單次反射光譜分析測試方法，多次反射光譜分析測試方法和激光諧振腔測試方法等。光譜測量方法中有很多因素會影響透射率和反射率精度，這些因素主要包括：D1，被測樣品的口徑大小。當(dāng)樣品小于光斑尺寸時，需要采用光闌來限制光束的大小。第二，被測樣品楔形角的影響。為減小該因素的影響，可以使光束盡量準(zhǔn)直，并且盡量采用大口徑的積分球探測器。第三，光線偏振效應(yīng)。盡量讓樣品垂直放置，并且加上偏振測試裝置。第四，光譜儀的光譜分辨率。選擇合適的分辨率，濾光片要求較高的分辨率。第五，空氣中某些充分吸收帶的影響。 ...

量影響。用雙單色儀(Jobin-Yvon Ramanor U 1000)記錄了兩種4BrBP晶型的低頻拉曼光譜，并配備了標(biāo)準(zhǔn)光子耦合檢測裝置。光譜是用寶石532二極管泵浦固體激光器記錄的。激光器發(fā)出的光在光譜的綠色區(qū)域在532 nm。激光束功率約為75兆瓦。拉曼光譜記錄在封閉毛細管中的粉末晶體上。散射配置。毛細管固定在Oxford Duplex閉路循環(huán)低溫恒溫器中，溫度范圍為330e60k，精度為±1 K。圖1為室溫(固體曲線)到60k(虛線曲線)冷卻過程中，4BrBP三斜相的低頻拉曼光譜的連續(xù)變換。在155波數(shù)和30波數(shù)隨著溫度的變化發(fā)生了巨大的變化。圖2a為從20波數(shù)到38波數(shù)的擴展視圖。 ...

需求，如掃描單色儀，并最終使緊湊的自給式拉曼光譜儀和拉曼顯微鏡的發(fā)展成為可能。對于像聚合物和蛋白質(zhì)這樣的大分子，大分子或晶格的宏觀運動可以發(fā)生在樣品特定的頻率上，特別是在0.15-6太赫茲能量范圍內(nèi)，對應(yīng)于5 - 200 cm-1拉曼位移。這里的光譜數(shù)據(jù)可以揭示大量關(guān)于局部分子間環(huán)境的細節(jié):結(jié)晶度和非晶態(tài)物質(zhì)的數(shù)量，液相的數(shù)量，蛋白質(zhì)和其他聚合物的盤繞和解開，以及蛋白質(zhì)的結(jié)合等。太赫茲是一種更難以產(chǎn)生、探測和操縱的輻射。光源復(fù)雜且效率低下，通?；诔旒す馄?。探測器也同樣復(fù)雜。理論上，低頻拉曼，即具有太赫茲位移的拉曼，可以很容易地得到相同的數(shù)據(jù)。但實際上，隨著拉曼位移的減小和強度的增大濾光片的 ...

力學(xué)所先后將單色儀應(yīng)用到橢偏成像技術(shù)中，研究出的連續(xù)波長掃描的光譜橢偏成像系統(tǒng)彌補了之前光譜測量的不足，實現(xiàn)單波長到多波長的光譜測量；可以測量材料在不同波長下的特性，獲取樣品上各微區(qū)的光譜橢偏信息及其分布，具有可達到原子層分析水平的縱向分辨能力、可達光學(xué)衍射極限的橫向分辨能力、連續(xù)可調(diào)的光譜分辨能力以及秒量級的時間分辨能力。該系統(tǒng)能對具有復(fù)雜橫向微結(jié)構(gòu)的大面積納米級層構(gòu)樣品參數(shù)的空間分布特性和光譜特性進行快速的測量和分析，還可以對表面動態(tài)過程進行實時分析，為分析復(fù)雜橫向結(jié)構(gòu)的大面積納米級層構(gòu)樣品提供了一種有效的方法。在從單波長橢偏成像發(fā)展到多波長橢偏成像的過程中，橫向分辨率也從10μm 級發(fā)展 ...

橢偏成像使用單色儀實現(xiàn)光譜測量，但單色儀光譜帶寬較窄，阻擋大部分來自光源的能量，使入射光強度變?nèi)酰瑴y量結(jié)果不理想。而新型技術(shù)利用寬帶光源和白光干涉技術(shù)，在入射臂采用掃描干涉儀，通過掃描參考鏡獲得傅里葉光譜實現(xiàn)光譜測量，光源的光譜分布是中心波長為610nm和半峰全寬為170 nm。該技術(shù)較大地拓寬了光譜帶寬，增強了光強，測量結(jié)果更加準(zhǔn)確。橢偏儀大多采用透鏡將寬帶光束聚集在樣品表面，然而透射式光學(xué)系統(tǒng)設(shè)計無法滿足寬光譜的測量要求，在深紫外情況下會產(chǎn)生明顯的色差問題。直到 2013 年，電子科技大學(xué)物理電子學(xué)院和中科院微電子所改變聚焦成像系統(tǒng)，研制了基于全反射聚焦光學(xué)系統(tǒng)的深紫外（DUV）寬帶光譜橢 ...