DLP技術(shù)的商用應(yīng)用簡(jiǎn)介由Ti公司提供的DLP 芯片，具有高可靠性和長(zhǎng)久的使用壽命。芯片表面由像素點(diǎn)大小的微鏡組合成陣列，每一個(gè)微鏡可以控制對(duì)光“開(kāi)”“關(guān)”，具有高速調(diào)制空間光的 能力，在高清圖像顯示方面具有優(yōu)勢(shì)。對(duì)于DLP 芯片，合適的LED 或 RGB LED 組合是什么？固體光源和DLP? 技術(shù)結(jié)合?無(wú)極化無(wú)3LCD那樣的額外損失?可靠性大于100，000小時(shí)的壽命?無(wú)需更換燈泡降低成本?快速響應(yīng)時(shí)間即時(shí)開(kāi)/關(guān)，與 3LCD 不同，這兩種技術(shù)（DLP技術(shù)和發(fā)光二極管）都有微秒級(jí)響應(yīng)時(shí)間?色彩飽和度不錯(cuò)的圖像質(zhì)量和寬廣的色域基于DLP技術(shù)的LED系統(tǒng)的工作原理?彩色濾光片的選擇對(duì)于實(shí)現(xiàn)較 ...

被廣泛應(yīng)用于投影儀中。這一系列技術(shù)支持下，人們的日常生活更加豐富。后來(lái)隨著技術(shù)發(fā)展，出現(xiàn)了微機(jī)電系統(tǒng)（MEMS）和新型電光材料等，也出現(xiàn)了新型空間光調(diào)制器，例如液晶空間光調(diào)制器（LC-SLM）、光柵光閥（GLV）等。1、液晶顯示器LCD液晶是一種介于液態(tài)和固態(tài)之間的材料，具有良好的電光效應(yīng)性能。LCD 利用了液晶雙折射效應(yīng)和扭曲向列效應(yīng)構(gòu)成的混合場(chǎng)效應(yīng)。在扭曲向列液晶盒兩側(cè)加入偏振方向相互平行的偏振片，就構(gòu)成了單個(gè)LCD像素單元。當(dāng)沒(méi)有對(duì)液晶盒施加電壓時(shí)，入射光經(jīng)過(guò)起偏器成為線偏振光，經(jīng)過(guò)液晶時(shí)偏振方向隨著液晶分子取向旋轉(zhuǎn)，Z后偏振方向與檢偏器相互垂直，此時(shí)該像素點(diǎn)為暗態(tài)。當(dāng)對(duì)液晶盒施加電壓時(shí) ...

。圖2Z近的投影顯示技術(shù)涉及基于微電子機(jī)械系統(tǒng)(MEMS)的完全不同的光調(diào)制方法。比較成功的MEMS顯示技術(shù)是數(shù)字微鏡器件(DMD)。這些設(shè)備利用微型鏡子陣列(像素單位)，其反射方向可以通過(guò)電子方式單獨(dú)控制。現(xiàn)代數(shù)字投影機(jī)利用DMD技術(shù)，通過(guò)快速切換DMD模式生成視頻幀，DMD模式提供光振幅的空間調(diào)制，形成單獨(dú)的彩色通道圖像(按順序生成不同的顏色)。用DMD進(jìn)行振幅調(diào)制已被用于光學(xué)領(lǐng)域的各種應(yīng)用，從單像素壓縮傳感相機(jī)和空間編碼熒光光譜成像，到它們作為計(jì)算機(jī)控制的反射孔的使用許多光學(xué)應(yīng)用集中在亮場(chǎng)和熒光顯微鏡上，其中DMD可以以圖1b,d,f所示的理想方式修改光場(chǎng)，以提高測(cè)量的速度或空間分辨率等 ...

強(qiáng)器。在圖像投影到高速相機(jī)的圖像傳感器之前，使用增強(qiáng)器來(lái)增強(qiáng)圖像。增強(qiáng)后的圖像所產(chǎn)生的傳感器信號(hào)通常比不使用像增強(qiáng)器時(shí)高10000倍——在這個(gè)過(guò)程中，信號(hào)高于相機(jī)的噪聲水平。像增強(qiáng)器是如何工作的?像增強(qiáng)器是一個(gè)真空管，輸入端為光電陰極，中間為微通道板（MCP），輸出端為熒光屏，如圖1所示。光子的處理過(guò)程如下:1.圖像被投射到光電陰極上。光電陰極將入射的光（光子）轉(zhuǎn)換成電子。電子在真空管中發(fā)射，并在電場(chǎng)作用下加速向MCP方向移動(dòng)。2.MCP是由許多并行微通道組成的薄板；每個(gè)通道由通道壁的二次電子發(fā)射充當(dāng)電子倍增器。該倍增器的增益取決于施加在MCP輸入和輸出之間的電壓。典型的電子增益在10000數(shù) ...

類似于多媒體投影儀中使用的矩陣。然而，與通過(guò)遮蔽特定像素來(lái)生成圖像相比，純相位SLM利用了光的波動(dòng)特性，本質(zhì)上就像計(jì)算機(jī)控制的衍射光柵，其中每個(gè)像素引入不同的相位延遲，而不是調(diào)制通過(guò)的光的強(qiáng)度。這反過(guò)來(lái)又導(dǎo)致了遠(yuǎn)場(chǎng)中像的產(chǎn)生，其方式與經(jīng)典夫瑯和費(fèi)衍射類似。這種方法的強(qiáng)大之處在于，幾乎任何任意的強(qiáng)度分布模式都可以在功率損失較小的情況下創(chuàng)建。這與用數(shù)字微鏡設(shè)備(dmd)等簡(jiǎn)單地掩蓋像素的情況不同。如果強(qiáng)度調(diào)制器(dmd)通過(guò)去除光來(lái)創(chuàng)建照明模式，則只有相位的SLM通過(guò)重新分配光來(lái)工作。這種光的再分配使得幾乎所有的能量都可用，使得非線性成像(如雙光子吸收或二次諧波成像)成為可能。在現(xiàn)有的顯微鏡上添加 ...

上來(lái)追跡，而投影的路徑完全受正常的近軸光線追跡規(guī)律和兩個(gè)對(duì)稱平面上的近軸曲率Cx,Cy的控制。為了更清楚地強(qiáng)調(diào)這一點(diǎn)，我們可以將上述兩方程分別寫入獨(dú)立的光線追跡方程中。對(duì)于這個(gè)旁軸射線的(x，xu)分量，我們有注意這兩個(gè)方程與由球面構(gòu)成的RSOS的近軸子午光線追跡方程完全相同。其中x-z對(duì)稱平面將是子午線部分。所以我們可以想象我們有一個(gè)與變形系統(tǒng)的x-z對(duì)稱平面相關(guān)的RSOS，我們稱之為相關(guān)的x-RSOS。對(duì)于這個(gè)旁軸射線的(y，yu)分量，我們有我們可以看到，這兩個(gè)方程與球面構(gòu)成的另一個(gè)RSOS的近軸子午線跟蹤方程完全相同，其中y-z對(duì)稱平面將是子午線部分。所以我們可以想象我們有另一個(gè)RSO ...

跡方程將它們投影到x-z和y-z對(duì)稱平面上通過(guò)系統(tǒng)進(jìn)行光線追跡，我們得到了一個(gè)非常重要的結(jié)論:當(dāng)我們處理一個(gè)變形近軸射線的分量時(shí)，我們可以想象我們正在處理這個(gè)近軸光線在x-z對(duì)稱平面上的投影。這個(gè)投影可以進(jìn)一步想象成一個(gè)近軸光線，停留在相關(guān)的x-RSOS的x-z子午線平面上。因此，相關(guān)的x- RSOS的所有高斯光學(xué)結(jié)果都可以直接應(yīng)用到這個(gè)變形近軸光線的分量上，除了每個(gè)量現(xiàn)在都有一個(gè)下標(biāo)x，包括x-近軸物體平面位置 , x-近軸入口瞳孔位置 , x-近軸邊緣射線角 和高度 , x-近軸主射線角和高度等等。下圖顯示了中間空間中的這些量。相關(guān)x-RSOS的高斯光學(xué)性質(zhì)(中間空間)類似地，當(dāng)我們處理同 ...

），并將一個(gè)投影儀屏幕放在離轉(zhuǎn)向鏡約5米遠(yuǎn)的地方。圖5：實(shí)驗(yàn)裝置快速轉(zhuǎn)向鏡的模擬帶寬高達(dá)約2 kHz。請(qǐng)注意，我們生成的螺旋形掃描圖案并不是在同一地點(diǎn)開(kāi)始/結(jié)束的--有一條明顯的直線將螺旋形的內(nèi)側(cè)和外側(cè)連接起來(lái)。這種方向的急劇變化導(dǎo)致了明顯高于螺旋掃描頻率的諧波。當(dāng)我們以3赫茲或更高的頻率進(jìn)行掃描時(shí)，直線開(kāi)始彎曲，因?yàn)榧鞭D(zhuǎn)彎所需的高次諧波超出了轉(zhuǎn)向鏡的帶寬。我們用單反相機(jī)拍攝了一張1赫茲的掃描模式的照片（圖6）。圖6：在投影儀屏幕上看到的掃描模式總結(jié)采集掃描模式是建立長(zhǎng)距離、自由空間激光鏈路的一個(gè)重要方面，例如GRACE Follow-On中的激光鏈路。在整個(gè)詢問(wèn)區(qū)域需要進(jìn)行恒定密度掃描，這通 ...

近軸斜光線的投影之間的聯(lián)系，它與相關(guān)x-RSOS中的拉格朗日不變量關(guān)系非常相似。使用完全相同的方法，我們可以發(fā)現(xiàn)因此對(duì)于所有曲面，我們也有上式給出了已知的兩條旁軸斜光線在y-z對(duì)稱平面上的投影之間的聯(lián)系，它與相關(guān)y-RSOS中的拉格朗日不變量關(guān)系非常相似。當(dāng)常數(shù) 在其最大可能值時(shí)，我們將它們替換為 (與兩個(gè)相關(guān)RSOS相關(guān)的拉格朗日不變量)，分別稱為x-拉格朗日不變量和y-拉格朗日不變量，它們不同于的一些比例常數(shù)。在我們進(jìn)入下一步之前，這可能是一個(gè)適當(dāng)?shù)臅r(shí)間來(lái)總結(jié)RSOS和變形系統(tǒng)的近軸光學(xué)之間的區(qū)別。對(duì)于RSOS，由于旋轉(zhuǎn)對(duì)稱性，從軸上物體點(diǎn)發(fā)出的所有可能的近軸邊緣光線都是相同的，因此我們可 ...

對(duì)稱平面上的投影。在系統(tǒng)的光闌面(j=p)，我們將有在這個(gè)平面中，x-邊緣光線高度，x-主光線高度。我們得到對(duì)于這條光線，這里是分?jǐn)?shù)孔徑ρ在x-z對(duì)稱平面上的投影。因此，我們發(fā)現(xiàn)了比例常數(shù)，這是整個(gè)系統(tǒng)的常數(shù)。對(duì)于任意曲面j，之前的方程可變成類似地，我們可以找到比例常數(shù)，。對(duì)于任意曲面j，之前的方程可變成我們認(rèn)識(shí)到和實(shí)際上是這個(gè)任意變形近軸光線的歸一化對(duì)象和孔徑坐標(biāo)。上四式將作為畸變系統(tǒng)畸變系數(shù)初始推導(dǎo)的基礎(chǔ)。這些方程可以這樣理解:1）在變形系統(tǒng)中，任意變形近軸光線(傾斜或不傾斜)的光線追跡數(shù)據(jù)可以由兩個(gè)相關(guān)RSOS中四個(gè)已知的不傾斜的近軸邊緣和主光線追跡數(shù)據(jù)的線性組合而成。2）此外，比例常數(shù) ...