DLP技術的商用應用簡介由Ti公司提供的DLP 芯片，具有高可靠性和長久的使用壽命。芯片表面由像素點大小的微鏡組合成陣列，每一個微鏡可以控制對光“開”“關”，具有高速調制空間光的 能力，在高清圖像顯示方面具有優勢。對于DLP 芯片，合適的LED 或 RGB LED 組合是什么？固體光源和DLP? 技術結合?無極化無3LCD那樣的額外損失?可靠性大于100，000小時的壽命?無需更換燈泡降低成本?快速響應時間即時開/關，與 3LCD 不同，這兩種技術（DLP技術和發光二極管）都有微秒級響應時間?色彩飽和度不錯的圖像質量和寬廣的色域基于DLP技術的LED系統的工作原理?彩色濾光片的選擇對于實現較 ...

被廣泛應用于投影儀中。這一系列技術支持下，人們的日常生活更加豐富。后來隨著技術發展，出現了微機電系統（MEMS）和新型電光材料等，也出現了新型空間光調制器，例如液晶空間光調制器（LC-SLM）、光柵光閥（GLV）等。1、液晶顯示器LCD液晶是一種介于液態和固態之間的材料，具有良好的電光效應性能。LCD 利用了液晶雙折射效應和扭曲向列效應構成的混合場效應。在扭曲向列液晶盒兩側加入偏振方向相互平行的偏振片，就構成了單個LCD像素單元。當沒有對液晶盒施加電壓時，入射光經過起偏器成為線偏振光，經過液晶時偏振方向隨著液晶分子取向旋轉，Z后偏振方向與檢偏器相互垂直，此時該像素點為暗態。當對液晶盒施加電壓時 ...

。圖2Z近的投影顯示技術涉及基于微電子機械系統(MEMS)的完全不同的光調制方法。比較成功的MEMS顯示技術是數字微鏡器件(DMD)。這些設備利用微型鏡子陣列(像素單位)，其反射方向可以通過電子方式單獨控制。現代數字投影機利用DMD技術，通過快速切換DMD模式生成視頻幀，DMD模式提供光振幅的空間調制，形成單獨的彩色通道圖像(按順序生成不同的顏色)。用DMD進行振幅調制已被用于光學領域的各種應用，從單像素壓縮傳感相機和空間編碼熒光光譜成像，到它們作為計算機控制的反射孔的使用許多光學應用集中在亮場和熒光顯微鏡上，其中DMD可以以圖1b,d,f所示的理想方式修改光場，以提高測量的速度或空間分辨率等 ...

強器。在圖像投影到高速相機的圖像傳感器之前，使用增強器來增強圖像。增強后的圖像所產生的傳感器信號通常比不使用像增強器時高10000倍——在這個過程中，信號高于相機的噪聲水平。像增強器是如何工作的?像增強器是一個真空管，輸入端為光電陰極，中間為微通道板（MCP），輸出端為熒光屏，如圖1所示。光子的處理過程如下:1.圖像被投射到光電陰極上。光電陰極將入射的光（光子）轉換成電子。電子在真空管中發射，并在電場作用下加速向MCP方向移動。2.MCP是由許多并行微通道組成的薄板；每個通道由通道壁的二次電子發射充當電子倍增器。該倍增器的增益取決于施加在MCP輸入和輸出之間的電壓。典型的電子增益在10000數 ...

類似于多媒體投影儀中使用的矩陣。然而，與通過遮蔽特定像素來生成圖像相比，純相位SLM利用了光的波動特性，本質上就像計算機控制的衍射光柵，其中每個像素引入不同的相位延遲，而不是調制通過的光的強度。這反過來又導致了遠場中像的產生，其方式與經典夫瑯和費衍射類似。這種方法的強大之處在于，幾乎任何任意的強度分布模式都可以在功率損失較小的情況下創建。這與用數字微鏡設備(dmd)等簡單地掩蓋像素的情況不同。如果強度調制器(dmd)通過去除光來創建照明模式，則只有相位的SLM通過重新分配光來工作。這種光的再分配使得幾乎所有的能量都可用，使得非線性成像(如雙光子吸收或二次諧波成像)成為可能。在現有的顯微鏡上添加 ...

上來追跡，而投影的路徑完全受正常的近軸光線追跡規律和兩個對稱平面上的近軸曲率Cx,Cy的控制。為了更清楚地強調這一點，我們可以將上述兩方程分別寫入獨立的光線追跡方程中。對于這個旁軸射線的(x，xu)分量，我們有注意這兩個方程與由球面構成的RSOS的近軸子午光線追跡方程完全相同。其中x-z對稱平面將是子午線部分。所以我們可以想象我們有一個與變形系統的x-z對稱平面相關的RSOS，我們稱之為相關的x-RSOS。對于這個旁軸射線的(y，yu)分量，我們有我們可以看到，這兩個方程與球面構成的另一個RSOS的近軸子午線跟蹤方程完全相同，其中y-z對稱平面將是子午線部分。所以我們可以想象我們有另一個RSO ...

跡方程將它們投影到x-z和y-z對稱平面上通過系統進行光線追跡，我們得到了一個非常重要的結論:當我們處理一個變形近軸射線的分量時，我們可以想象我們正在處理這個近軸光線在x-z對稱平面上的投影。這個投影可以進一步想象成一個近軸光線，停留在相關的x-RSOS的x-z子午線平面上。因此，相關的x- RSOS的所有高斯光學結果都可以直接應用到這個變形近軸光線的分量上，除了每個量現在都有一個下標x，包括x-近軸物體平面位置 , x-近軸入口瞳孔位置 , x-近軸邊緣射線角 和高度 , x-近軸主射線角和高度等等。下圖顯示了中間空間中的這些量。相關x-RSOS的高斯光學性質(中間空間)類似地，當我們處理同 ...

），并將一個投影儀屏幕放在離轉向鏡約5米遠的地方。圖5：實驗裝置快速轉向鏡的模擬帶寬高達約2 kHz。請注意，我們生成的螺旋形掃描圖案并不是在同一地點開始/結束的--有一條明顯的直線將螺旋形的內側和外側連接起來。這種方向的急劇變化導致了明顯高于螺旋掃描頻率的諧波。當我們以3赫茲或更高的頻率進行掃描時，直線開始彎曲，因為急轉彎所需的高次諧波超出了轉向鏡的帶寬。我們用單反相機拍攝了一張1赫茲的掃描模式的照片（圖6）。圖6：在投影儀屏幕上看到的掃描模式總結采集掃描模式是建立長距離、自由空間激光鏈路的一個重要方面，例如GRACE Follow-On中的激光鏈路。在整個詢問區域需要進行恒定密度掃描，這通 ...

近軸斜光線的投影之間的聯系，它與相關x-RSOS中的拉格朗日不變量關系非常相似。使用完全相同的方法，我們可以發現因此對于所有曲面，我們也有上式給出了已知的兩條旁軸斜光線在y-z對稱平面上的投影之間的聯系，它與相關y-RSOS中的拉格朗日不變量關系非常相似。當常數 在其最大可能值時，我們將它們替換為 (與兩個相關RSOS相關的拉格朗日不變量)，分別稱為x-拉格朗日不變量和y-拉格朗日不變量，它們不同于的一些比例常數。在我們進入下一步之前，這可能是一個適當的時間來總結RSOS和變形系統的近軸光學之間的區別。對于RSOS，由于旋轉對稱性，從軸上物體點發出的所有可能的近軸邊緣光線都是相同的，因此我們可 ...

對稱平面上的投影。在系統的光闌面(j=p)，我們將有在這個平面中，x-邊緣光線高度，x-主光線高度。我們得到對于這條光線，這里是分數孔徑ρ在x-z對稱平面上的投影。因此，我們發現了比例常數，這是整個系統的常數。對于任意曲面j，之前的方程可變成類似地，我們可以找到比例常數，。對于任意曲面j，之前的方程可變成我們認識到和實際上是這個任意變形近軸光線的歸一化對象和孔徑坐標。上四式將作為畸變系統畸變系數初始推導的基礎。這些方程可以這樣理解:1）在變形系統中，任意變形近軸光線(傾斜或不傾斜)的光線追跡數據可以由兩個相關RSOS中四個已知的不傾斜的近軸邊緣和主光線追跡數據的線性組合而成。2）此外，比例常數 ...