光柵質量限制掃描速度限制了技術的潛力。作為一種替代方案，我們采用采樣光柵分布反饋(SGDFB)技術對QCL進行完全單片電子調諧(圖6(a))[30]。類似的技術是為電信開發的，由我們的團隊應用于量子級聯激光器。在SGDFB激光器中，采樣周期不同的兩個采樣光柵段合并在同一波導中。改變電流密度在一個區域相對于另一個(ΔJ)通過游標效應改變發射波長。原則上，一個大的(>10 ×)調諧范圍增強是可能的標準單模激光器適當的設計。圖6.(a) SGDFB幾何結構示意圖。(b)在單個晶片上使用不同光柵周期的離散SGDFB激光器實現光譜覆蓋制備了前后段長度分別為~1.6 mm和~1.4 mm的SGDFB ...

滑塊的恒定低掃描速度成為可能。術語“超聲波”是指振蕩頻率超出人類可聽頻率范圍。這就解釋了為什么這些電機運行無噪音，當操作員在光學顯微鏡等系統附近工作時，這是一個明顯的優勢。此外，由于操作頻率高，使用超聲波壓電電機可以實現 1000 mm/s 甚至更高的高運動速度。由于其在諧振下運行來，這種電機具有低功耗和低發熱特性，這在能量利用上比準靜態運行更有利。這在需要熱穩定的手持設備和系統中很重要，最后，當在適當的工作條件下使用時，這些電機可以實現長距離和長壽命。因為與粘滑壓電馬達相比，接觸點和滑塊之間的沖擊更低。 您可以通過我們昊量光電的官方網站www.arouy.cn了解更多的產品信息， ...

掃描可以在高掃描速度下實現真正的同時多區域成像。目前，大視場多焦點雙光子顯微鏡通常設計為具有固定光束分布，以匹配空間排列的檢測方案。這限制了用戶在整個視場中檢測特定感興趣的神經元群的能力，并限制了由于光散射的空間串擾而在增加的深度上解析熒光的能力。技術要點：基于此，美國波士頓大學的Mitchell Clough(一作)和Jerry L. Chen(通訊)提出了一種四區域大視場雙光子顯微鏡(quad-area large FOV two-photon microscope, Quadroscope)，能夠在橫跨約5mm的總視場上實現四個可獨立靶向大腦區域的視場同時視頻幀率細胞級分辨率成像。作者展 ...

。激光功率和掃描速度的優化打印參數分別為47.5mW和7000um/s。(2)、激光曝光后，將樣品浸入propylene glycol monomethyl ether acetate(Sigma-Aldrich) 20 分鐘、isopropanol (Sigma-Aldrich) 5 分鐘和methoxynonafluorobutane（Novec 7100 Engineered，3M，methoxy group OCH3置于methoxynonafluorobutane的末端)2分鐘。(3)、最后，制造的樣品通過蒸發在空氣中干燥。為了增加具有非常高縱橫比的聚合物納米柱的機械強度，在復振幅超 ...

的低但恒定的掃描速度成為可能。術語“超聲波”是指振蕩頻率超出人類可聽頻率范圍。這就解釋了為什么這些電機運行無噪音，當操作員在系統附近工作時，這是一個強大的優勢，例如光學顯微鏡。此外，由于操作頻率高，使用超聲波壓電電機可以實現非常高的運動速度。這種類型的電機可以通過其在共振下的運行來解釋低功耗，因此產生低熱量，這在能量上比準靜態運行更有利。在需要熱穩定性的手持設備和系統中這一點很重要，例如真空裝置或測量設備。最后，當在適當的工作條件下使用時，這些電機可用于長距離和長壽命。與粘滑壓電電機相比，這可以通過接觸點和滑塊之間的較低影響來解釋。不同壓電電機類型的特點表 1 總結了上述三種主要壓電電機類型的 ...

在焦平面上的掃描速度不是常數。為了實現等速掃描，應使聚焦透鏡產生一定的負畸變，從而實現線性掃描。隨掃描角的增大，實際像高應比理想像高小，對應的畸變量為具有上述畸變量的透鏡系統稱為線性成像物鏡，其像高簡稱透鏡。同時，該物鏡對單色光成像，像質要求達到衍射極限，而且整個像面上像質要求一致，像面為平面，且無漸暈存在。線性成像物鏡還應具有像方遠心光路．在透鏡前掃描系統中，入射光束的偏轉位置（掃描器位置）一般置于物鏡前焦點處，構成像方遠心光路，像方主光線與光軸平行。如果系統校正了場曲，就可在很大程度上實現軸上、軸外像質一致，使像點精確定位，而且提高了邊緣視場的分辨率與照度的均勻性。相關文獻：《幾何光學 像 ...

能提高設備的掃描速度，也會出現一個更基本的限制。為了以更短的每像素停留時間(即光束停留在樣品中某一點并從該點收集光信號的時間)來維持足夠的熒光信號，通常需要增加激光強度。然而信號采集的速率受到存在的發色團分子的數量和它們被激發的頻率的限制。因此即使在完全沒有光損傷的情況下，激發強度也不能不斷增加以實現更快的掃描或更短的停留時間，因為無論激發功率如何，發色團或熒光團在單位時間內產生的激發-發射循環次數都不能超過一定數量。因此，信號不能通過增加功率來增強，因為它實際上已經飽和。克服這第②個限制的一個邏輯方法是并行化激勵過程，并使用一種可以同時從樣本的多個點激勵和獲取信號的方案。傳統的寬視場照明正是 ...

率通常將較大掃描速度限制在每行至少數十毫秒(或更高)，這意味著它們至少比波束掃描系統慢一個數量級。盡管有這些限制，樣本掃描的簡單性使它在許多情況下成為一個可行的選擇。樣品掃描系統的光學吞吐量也非常高，因為需要的光學是物鏡。當發射束被進一步分析時，樣品掃描也會有好處，例如，通過光譜儀，在光譜儀中，光束的移動會造成偽影。另外也可以通過掃描樣品上的組合激光焦點并記錄CARS或SRS信號作為位置的函數來形成圖像。激光掃描是通過一對通過線圈的電流產生角度偏轉的振鏡來完成的。普通非諧振振鏡的掃描線率高達~ 1khz，而諧振振鏡的掃描線率高達~ 8khz。行率除以每個圖像的行數(通常為512)決定了成像系統 ...

到數百個點的掃描速度可達每秒1個點。最大到12英寸晶圓的標準平臺。晶圓平臺可隨客戶需要自定。一般規格VISVISHRVISNIRNIR&NIRHRUVVISRUVVISFUVVISNIR測量厚度范圍10nm-75um1um-400um50nm-100um50nm-1800nm1nm-75um1nm-5um1um-150um光源 鹵素燈（氙燈） 鹵素燈（氙燈）&氘燈波長范圍400nm-1000nm700nm-110nm380nm-1700nm900nm-1700um1500nm-1550nm200nm-1000nm200nm-1 ...

息。受到機械掃描速度的限制，機械掃描橢偏成像測量速率較低。光學橢偏成像采用光學成像技術，對待測區域進行二維成像，可以實現高橫向分辨率、高速率測量。成像橢偏儀的成像系統大多采用顯微物鏡和成像透鏡組成的成像放大系統。放大成像的原理如下圖所示 ，將樣品放置在物鏡的工作距離處，按照幾何光學成像原理在成像透鏡的后焦面成放大的實像。成像橢偏儀放大倍率原理圖其中物鏡內部有很多透鏡組合而成，f '為物鏡 的等效后焦點，f為成像透鏡的焦點。系統的放大率可以根據成像透鏡的焦距獲得，計算公式為式中 ：Le為系統的實際放大倍率；Ld為物鏡的設計放大率；ft為成像系統中成像透鏡的焦距；fw為計算理論放大率時和物 ...