像差校正的常用方法初級像差理論求解初始結構參數的方法，較多只能滿足初級像差的要求，并且隨著系統中各組元光焦度的分配、玻璃的選取和對某些參數的選擇的不同，滿足初級像差的解會是很多的。而其中往往只有少數的解有實用意義。這就需要進行全面、系統的計算、分析、歸納，以求得較好的初始解。一個好的初始解,應該是像差分布合理、透鏡彎曲恰當，特別是高ji像差不能很大。要獲得這樣的解，并非易事。校正了初級像差的解并不是直接能夠應用的解。特別是當系統比較復雜、相對孔徑和視場都較大時，初始解與Z后的結果之間，差別就會更大。這表明，從一個初始解到成為一個可實用的解，尚需進行大量的像差校正和平衡工作。由于光學系統的種類很 ...

度折率透鏡的像差校正原理，下一篇則會從公式和理論方面更加詳細地介紹梯度折射率介質。一、梯度折射率介質按照其折射率的變化規律可以分成以下四種形式：1. 徑向梯度折射率這種材料中，各點的折射率是該點到光軸的徑向距離的函數。因此，其等折射率面是以光軸為軸線的圓柱面。長而細者稱自聚焦纖維，短而相者叫做伍德透鏡。由于折射率從透鏡中心到邊緣呈徑向變化，用這種材料制成的垂直于軸線的平行平板具有透鏡的作用。當折射率梯度有細微變化時透鏡的聚焦性能就會有明顯的變化。用徑向梯度折射率介質制成的球面透鏡具有非球面的作用。2. 軸向梯度折射率這種材科的折射率變化方向與光軸方向相同。因此，其等折射率面是垂直于光軸的平面。 ...

像差曲線和對像差校正狀況作出全面評價。90年代至今，隨著集成電路技術的突飛猛進，,計算機硬件條件發展非常迅速，因此現代光學設計軟件已不再局限于幾何像差和簡單的少量波像差,而是通過密集取樣光線追跡來評價光學系統的質量,包括幾何像差、波面、光學傳遞西數在內的各種評價指標都可以迅速獲得。無論使用什么樣的光學設計軟件，在設計光學系統時,要得到像差獲得最佳校正的良好設計結果，都必須對系統的結構參數反復修改。光學自動設計軟件的應用只是加快了這一修改進程，但不可能跨越它。同時，軟件作為一種工具是要由人來使用的，自動設計過程中人的干預仍然不可避免，并且在多數情況下還起決定性的作用。由于一般的光學系統，當其結構 ...

能也無必要把像差校正到完全理想的程度，因此需要選擇像差的較佳校正方案，也需要確定校正到怎樣的程度才能滿足使用要求，即確定像差容限。這兩方面都屬于光學系統質量評價問題，它對光學設計者具有重大指導意義。任何物體可以分解為點，也可以分解為頻率譜，兩種不同的分解方法構成兩類評價光學系統的方法。第①類，以光能量的空間分布狀況作為質量評價的依據物點經過成像系統形成的衍射圖樣中，光能主要集中在艾里斑中，而像差的存在使衍射光斑的能量比無像差時更為分散。屬于這一類的像質評價方法有斯特列爾判斷、瑞利判斷和分辨率。像差系統，通常用幾何光線的密集程度來表示，與此對應的評價方法有點列圖。1，斯特列爾判斷Strehl 強 ...

和光學系統的像差校正。圖2Z近的投影顯示技術涉及基于微電子機械系統(MEMS)的完全不同的光調制方法。比較成功的MEMS顯示技術是數字微鏡器件(DMD)。這些設備利用微型鏡子陣列(像素單位)，其反射方向可以通過電子方式單獨控制。現代數字投影機利用DMD技術，通過快速切換DMD模式生成視頻幀，DMD模式提供光振幅的空間調制，形成單獨的彩色通道圖像(按順序生成不同的顏色)。用DMD進行振幅調制已被用于光學領域的各種應用，從單像素壓縮傳感相機和空間編碼熒光光譜成像，到它們作為計算機控制的反射孔的使用許多光學應用集中在亮場和熒光顯微鏡上，其中DMD可以以圖1b,d,f所示的理想方式修改光場，以提高測量 ...

SLM應用于激光掃描顯微系統中的優勢激光掃描顯微鏡，如共聚焦或雙光子熒光，通過使生物組織在生理條件下的高分辨率成像成為可能，已經徹底改變了生命科學。激光掃描通常是用一對振鏡或聲光調制器來完成的。在這些掃描模式中，通過以光柵方式逐點逐行移動激光束來重建圖像。這種方法的缺點是時域分辨率受到掃描器有限響應時間的限制。即使有可能提高設備的掃描速度，也會出現一個更基本的限制。為了以更短的每像素停留時間(即光束停留在樣品中某一點并從該點收集光信號的時間)來維持足夠的熒光信號，通常需要增加激光強度。然而信號采集的速率受到存在的發色團分子的數量和它們被激發的頻率的限制。因此即使在完全沒有光損傷的情況下，激發強 ...

系統不可能把像差校正得盡善盡美。那么多大的像差能被認為是允許的？這是一個很重要的問題，也是一個甚為復雜、并且還不能認為已被解決了的問題。原因是光學系統的像差容限不僅與像質評價方法有關，還隨系統的使用條件、使用要求和接收器性能等的不同而不同，而諸多像質評價方法之間雖然有直接或間接的聯系，但它們各自有其局限性，不能用任一種方法來評價各種光學系統。而且有些方法數學推演繁復，計算困難，實際上也很難從像質判據直接得出像差容限。由于波像差與幾何像差之間有著較為方便和直接的聯系，因此，以最大波像差為評價依據的瑞利判斷是一種方便而實用的像質評價方法。利用它可由波像差的允許值得出幾何像差的容限。但它只適用于評價 ...

。此時宜采用像差校正狀況更為有利的雙反遠距型，它可以負擔更大的孔徑與視場。另一類傅氏變換透鏡是單組元對稱或非對稱型，如下圖4所示。盡管變量較少，但仍然足以在較小孔徑和視場下滿足全部像質要求，而且有利于改善雙遠距型工作距離太短和相干噪聲嚴重等缺點。圖4傅里葉變換透鏡的焦距約為300-1000mm，相對孔徑為1/10-1/17，除特殊情況外，多屬小孔徑、小視場系統，可以用初級像差理論有P、W方法求初始結構參數，然后進行修改。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包 ...

的單色光，在像差校正良好的情況下，顯微鏡的分辨率完全曲物鏡的數值孔徑決定。數值孔徑越大，分辨率越高。當物方介質為空氣時，物鏡較大的數值孔徑為 1，一般只有 0.9 左右。而在物體和物鏡之間接以高折射率液體（如n=1.5~1.7的油）時，數值孔徑可達1.5~1.6。這種在物體和物鏡之間很b 高折射率油的物鏡稱為浸液物鏡。(2) 顯微物鏡的放大率β在圖像轉換系統中，為了充分利用物鏡的分辨率，使已被物鏡分辨開的細節也能被光電成像是件分辨，則顯微鏡要有足夠大的放大率。設光電成像器件的線分辨率為 δ'，在斜照明條件下，顯微物鏡垂軸放大率 β 的大小應滿足下式：由此可見，對一定波長的光，當光電成像 ...

]用于額外的像差校正。圖6所示。使用(a)標準裝置和(b)單發裝置對HCF壓縮器系統進行跡線測量，結果分別見(d)和(e)。(c)兩種方法反演到的脈沖強度分布圖，其中顯示了FWHM持續時間。(f)測得的光譜和反演到的光譜相位。藍線是通過掃描d-scan獲得的，而紅線對應于單發測量(siscan)。圖6顯示了對少周期脈沖進行表征的結果。通過掃描(圖6(a))和單發(圖6(b))實現獲得的d-scan跡線是很一致的，正如反演到的脈沖持續時間分別為3.4 fs和3.7 fs所證實的那樣。兩個實驗都顯示出跡線的輕微傾斜，表明有少量未補償的三階色散，這也是反演強度分布圖中的預脈沖的特征(圖6(c))。掃 ...