理。三、遠場發散角激光光束的傳播符合雙曲線定律，光束的遠場發散全角可表示為雙曲線兩條漸近線之間的夾角,光束遠場發散角θ定義為光束遠場發散全角的一半，通常表示為無窮遠處光束束寬和傳輸距離之比的J限。圖3 光束束腰和遠場發散角表示束腰直徑，表示束腰半徑，表示遠場發散全角，由激光光學可知，對基膜高斯光束有（表示為基膜高斯光束束腰半徑）。由此可見激光束的波長與束腰半徑和遠場發散角的乘積有關。而在實際應用中，常用聚焦透鏡的焦距f和此焦距對應的束寬來計算遠場發散角的大小，可表示為：四、瑞利長度瑞利長度通常表示為束腰位置到光束束腰半徑的倍所對應位置的距離。 在此范圍內，光束的傳播可以近似認為是水平的。圖4瑞 ...

鏡；對光線起發散作用的稱為發散透鏡，光焦度為負值，又稱負透鏡。按照形狀不同有可以分為凸透鏡和凹透鏡兩類，其下又可以細分為雙凸、平凸、月凸和雙凹、平凹、月凹等。需要注意的是，凸透鏡不一定都是正透鏡，凹透鏡不一定都是負透鏡。透鏡的正負不僅與形狀有關，還和透鏡的厚度有關。在空氣介質中，單個透鏡的焦距（或光焦度）和透鏡的折射率、透鏡表面的曲率半徑以及透鏡的厚度有關。球面反射鏡球面反射鏡有凸面鏡（r>0）和凹面鏡（r<0）兩種。平面光學元件的成像特性平面反射鏡平面反射鏡是能夠完善成像的光學元件。單個平面反射鏡具有以下性質：1.像與物對稱于平面鏡，物距與像距相等。2.像與物大小相等，成“鏡像” ...

使用(非常)發散的光束。在這種情況下，我們在一幅圖像中有連續的入射角范圍。照相機的靈敏度取決于激光束的入射角，這是由過濾器和傳感器造成的。激光多普勒測振技術早期是從激光測速技術發展來的，其物理原理在于從運動物體反射回來的反射光會帶有運動著的物體本身的振動特性，即多普勒頻移。式中，表示激光經振動著的物體反射后所發生的多普勒頻移，V是物體的運動速度，λ是激光波長。 由此可知，激光多普勒測振原理就是基于測量從物體表面微小區域反射回的相干激光光波的多普勒頻率，進而確定該測點的振動速度V。基于上述光學基本理論，其測振原理如圖 1 所示，由激光器發出頻率為f 的激光束經分光鏡入射到被測表面，由于測量表面的 ...

必須通過有效發散激光過程產生的熱量并首先減少熱量產生，將工作物質的溫度保持在合理水平。量子缺陷是熱負荷的不可避免的來源之一，即泵浦能量和激光光子之間的差異。原則上，這可以通過減少四能級能量方案的兩個上層和兩個下層之間的能量差來最小化，在極限情況下變成兩能級系統。因此，人們必須在“理想”四能級系統的低激光閾值（Nd3+ 的1.06-μm 躍遷）和減少量子缺陷但增加閾值密度的“準三級系統”之間進行權衡。水平系統（Yb3+）。在這兩種情況下，都可以直接泵浦較高的激光能級（Nd3+ 約為 870 nm，Yb3+ 約為 970 nm），這在不增加激光閾值的情況下減少了量子缺陷。然而，在這些情況下，由于吸 ...

路對入射光的發散角有一定的容差。所以在這兩種光路之中，雙陣列型勻光光路更為常見，也更為好用。下圖便是現在常見的雙陣列透鏡勻光光路。其主要的元件是兩片規格參數相近的兩片微透鏡陣列，以及后方的傅里葉透鏡。圖4：雙微透鏡陣列勻光光路LA1:微透鏡陣列1；LA2:微透鏡陣列2； FL:菲涅爾透鏡； FP:接收屏面； dn:入射準直光直徑； DPT:勻光大小‘’fLA1：陣列1的焦距； fLA2:陣列2的焦距； a12:雙陣列間距； S:陣列2與菲涅爾透鏡間距； fFL:菲涅爾透鏡焦距激光光源經過擴束準直后，平行入射。平行入射的激光束，打在第一面微透鏡陣列上，經過每個子單元的聚焦，重新形成陣列排布的焦點 ...

寸、橢圓度、發散角、瑞利長度以及光束質量等數據。該產品達到設備的實時顯示性能允許在激光器啟動期間測量動態焦距偏移在激光啟動過程中的動態焦點移動。增材制造已經重構了原型、開發和gao級設計機械部件的制造方式。直接激光熔化、選擇性激光燒結或三維金屬打印正迅速成為傳統金屬去除技術無法制造的設計的標準。CinSpot FBP-1KF/2KF系列焦點光斑分析儀CinSpot FBP-1KF/2KF系列是Cinogy公司和德國SLM sloution公司深度合作，專為SLM solution公司的3D打印設備而研發設計的高功率高精度高集成的的激光焦點光束質量分析儀器。聚焦的激光光束被直接引導到傳感器，無需 ...

外圍部分略有發散。由于校正板位于球心且作為物鏡的入瞳，軸外點不會產生彗差和像散,僅有匹茲凡像面彎曲。校正板近于平板，對色差的影響也是很小的。圖32.馬克蘇托夫物鏡如下圖4所示,由球面反射鏡與略具負光焦度的彎月形透鏡構成，后者滿足馬克蘇托夫提出的消色差條件，即。適當選擇彎月形透鏡的參數和它相對于反射鏡的位置，可同時校正好球差與彗差。若將這種消色差彎月形透鏡置于卡氏系統的平行光束中，可把二個反射鏡改成球面而獲得良好的像質。圖4將無光焦度雙透鏡與球面卡氏系統相結合，可構成像質更好的折反射物鏡，有下圖5和下圖6兩種結構。這種雙透鏡由焦距相等、玻璃相同、間隔甚小的正、負透鏡組成，總光焦度為0且消色差。當 ...

1.3，光束發散度低于0.8mrad(全角度)，低強度噪聲低于0.5%rms (100kHz-10MHz)和良好的功率穩定性(在8小時內<1%)。在半導體晶片檢測,紫外光譜,紫外全息檢測,光纖光柵刻寫,半導體檢驗,拉曼光譜,光纖布拉格光柵等領域應用廣泛。266nm激光器產品特點：低噪聲TEM00單縱模窄線寬：<300kHz高功率：可達2W,可調可選長相干長度：1000米高光束質量：M2<1.3產品參數：功率 線寬 功率穩定性10mw<300KHz<2%25mw50mw1%100mw200mw300mw0.5%500mw1000mw266nm連續激光器產 ...

射，激光束的發散角、直徑w(z)會隨著距離z按下式變化：式中，w0=w(0),為激光束腰處的直徑，λ為光波長。（6）直線度干涉儀偏振式干涉儀由雙折射棱鏡(渥拉斯頓棱鏡)組成，棱鏡可把輸入光束分為偏振方向正交的兩彎曲光束。為了再次合成，固定的角反射鏡反射光束，并在棱鏡中發生干涉。干涉信號通常在分束器后激光器的腔體內接收，棱鏡的橫向位移將改變兩偏振光束之間的光程差，并在干涉相位中引入線性變化。因此，棱鏡相當于移動靶標。圖3.6直線度干涉儀了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網頁http://www.arouy.cn/three-level-45.html更多詳情請聯系昊量光電/歡迎 ...

光器可產生低發散度的高質量TEM00高斯光束。與氣體和離子激光器相比，DPSS激光器的線寬在更長的相干長度上窄了幾個數量級，這有助于高分辨率測量，同時也降低干擾和噪聲強度。這些都是半導體檢測和光譜學等分析應用中的關鍵參數，DPSS激光器可以提供更高的準確性和清晰度。提高能效，減少發熱由于高壓電源、激光管工作以及額外冷卻的熱量產生，氣體和離子激光器在功率轉化效率方面處于劣勢。DPSS激光器具有高電光效率，相較于氣體激光器，其功耗明顯降低，同時產生更高的輸出功率。這對于降低能源消耗和減少發熱效應非常重要，特別是在對功率效率和維護成本有擔憂的情況下。緊湊的尺寸相較于氣體激光器，DPSS激光器通常更小 ...