系列（五）-近軸近似的雙曲面及其曲面法線在我們之前的討論中一般雙曲面的四階近似矢高方程方程如下而這次我們討論的是一般雙曲面方程的近軸近似及其曲面法線的方向余弦。通過忽略高于3階的項，我們可以將如上的一般的雙曲率曲面矢高方程重寫為這個方程表明矢高z是在x和y中的一個二階量，且此處的x和y是在一階近似下可以忽略的，所以在近軸近似的區(qū)域，我們可以得到這意味著在近軸近似的區(qū)域，表面矢高可以忽略不計。但是，我們仍然需要記住的是，即使在近軸域表面矢高可以取為零，但其表面仍然擁有曲率，因此它依舊擁有折射光線的能力，因此我們在計算曲面法線在近軸區(qū)域的余弦方向上不能直接使它為0，而是需要使用上面忽略高于3階項的 ...

徑的兩倍（在近軸近似的條件下）。數(shù)值孔徑是相對于物或像上的特定一點而言的，因此其大小也會隨著該點的移動而改變。在顯微學領域，如不特加注明，數(shù)值孔徑一般是針對物一側而言的。2.焦深物鏡的焦深為物鏡對表面較為不平的樣品仍能夠清晰成像能力的參數(shù)，當物鏡準確聚焦于某一樣品表面時，如果位于該表面前面及后面的物面仍然能被觀察清晰，則該兩前后平面間的距離就是焦深。物鏡的焦深主要取決于物鏡的數(shù)值孔徑，數(shù)值孔徑越大，焦深越小。在物鏡的數(shù)值孔徑特別大時，顯微鏡能有非常好的分辨率，但焦深會很小。因此要根據(jù)實際需要選擇數(shù)值孔徑合適的物鏡。當顯微鏡用于高倍觀察時，由于焦深小，只有在樣品表面高低差別很小時能清晰成像。3. ...

，該計算基于近軸近似，因此對于 NA 非常高的情況并不準確。如果不受像差影響，則可以使用相對較大的輸入光束半徑來得到相對較小的光斑尺寸。如有疑問，應詢問制造商，對于特定的鏡頭，最大輸入光束半徑是多少。高 NA 鏡頭（例如 NA 高于 0.6 甚至 0.8）的一些應用：在 CD、DVD 和藍光光盤等光學數(shù)據(jù)存儲介質的播放器和刻錄機中，將激光聚焦到一個小點（凹坑）并從該點接收光。準直源自小孔徑的激光束也需要具有高 NA 的透鏡。例如，低功率單模激光二極管就是這種情況。當使用數(shù)值孔徑過低的透鏡時，產(chǎn)生的準直光束可能會失真（畸變）甚至被遮斷。顯微鏡物鏡的 NA同樣的考慮也適用于顯微鏡物鏡。這樣的物鏡設 ...

稱的情況，從近軸近似到非近軸情況。其中突出的理論有適用于近軸或小角度近似的最優(yōu)傳輸 (optimal transport, OT) 理論，非近軸情況下設計問題用類型的非線性偏微分方程描述等。當前不足：當前缺少適用于非近軸情況，輸入和輸出均為復雜波前的自由曲面透鏡設計方法。文章創(chuàng)新點：基于此，北京理工大學的Zexin Feng(第一作者)和Yongtian Wang(通訊作者)等人提出了一種新的基于迭代波前裁剪 (iterative wavefront tailoring,IWT) 的方法來解決自由曲面透鏡設計問題，以產(chǎn)生具有復雜輻照度分布和相位分布的特定輸出光束。這種方法可以簡化公式推導過程， ...

關鍵點是滿足近軸近似。我們的分析進一步假設成像波前是由拓展光源照射物體生成的，對于自發(fā)光物體（如星星輻射整個電磁譜，熱發(fā)動機主要輻射紅外譜）只需要做一些小的改動。對于可以控制照明光源的成像，我們稱為主動成像。相反的，對于不能控制光源的成像，我們稱為被動成像。根據(jù)圖2，我們假設物體o(x,y;v)被多色的空間結構光源時間頻率v=c/λ，λ是波長。對透射照明物體，是光源的傅里葉變換。對于自發(fā)光的物體，仍然適合描述物體。代表能量與波長相關的隨機光源，描述物體的物體和幾何特性，是光頻率（即波長）的函數(shù)。給定光瞳面的傳遞函數(shù)，成像平面的場是透射波前和相干擴展函數(shù)（coherent spread func ...

角的正切。在近軸近似內，正切可以省略，結果為 λ?/?(π?w0 )其中 w0 是束腰半徑。您可以通過我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.arouy.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532，我們將竭誠為您服務。 ...

變形系統(tǒng)系列（六）-變形成像的理想(一階)圖像模型現(xiàn)在讓我們看看變形系統(tǒng)能提供什么樣的圖像。為此，我們將為變形系統(tǒng)的理想行為定義一個圖像模型。這個模型很重要，因為它可以通過建立一個參考來簡化對這種系統(tǒng)的描述。模型應該與變形系統(tǒng)理想的現(xiàn)象一致，并且可以足夠簡單的觀察到。滿足上述標準的光學圖像幾何模型將用來解釋圖像的主要特征。偏離理想像的的細節(jié)可以簡單地用一個依于孔徑(光闌)和視場(物體)變量的函數(shù)來描述。這個函數(shù)稱為像差函數(shù)，用泰勒級數(shù)表示，級數(shù)中的每一項表示一種特定類型的偏離理想像的現(xiàn)象，稱為像差。為了構建我們理想的成像模型，我們將遵循Abbe的共線映射在兩個空間之間:物方空間和像方空間。共線 ...

變形系統(tǒng)系列（七）-變形系統(tǒng)的近軸光纖追跡方程從之前的討論中，我們知道光線通過一個變形系統(tǒng)是由折射方程傳遞方程和曲面方程決定的。對于所考慮的變形系統(tǒng)中的任意曲面j，總之，我們有由此可知，在近軸區(qū)域，我們能得到因此在該區(qū)域，上前兩式可以改寫為上式告訴我們一個重要的事——在一個變形系統(tǒng)的軸周圍的近軸區(qū)域，通過系統(tǒng)追跡的任何近軸光纖的(x，xu)和(y，yu)分量是相互獨立的，每個分量都可以看作是單獨在系統(tǒng)的x-z對稱平面或y-z對稱平面追跡的獨立近軸光線。結論是，在近軸區(qū)域，光線可以通過投射到兩個對稱平面上來追跡，而投影的路徑完全受正常的近軸光線追跡規(guī)律和兩個對稱平面上的近軸曲率Cx,Cy的控制。 ...

變形系統(tǒng)系列（八）-變形系統(tǒng)的近軸像性質從之前的討論中，由于變形系統(tǒng)中任意任意的近軸光線(傾斜的或不傾斜的)，其分量和分量彼此完全獨立，并根據(jù)它們各自的光線追跡方程將它們投影到x-z和y-z對稱平面上通過系統(tǒng)進行光線追跡，我們得到了一個非常重要的結論:當我們處理一個變形近軸射線的分量時，我們可以想象我們正在處理這個近軸光線在x-z對稱平面上的投影。這個投影可以進一步想象成一個近軸光線，停留在相關的x-RSOS的x-z子午線平面上。因此，相關的x- RSOS的所有高斯光學結果都可以直接應用到這個變形近軸光線的分量上，除了每個量現(xiàn)在都有一個下標x，包括x-近軸物體平面位置 , x-近軸入口瞳孔位置 ...