聯器件作為激光增益介質。波導切面的一個或兩個都有一層抗反射涂層，以克服解化面的光腔作用。然后將反射鏡布置在QC裝置外部的結構中，以創建光腔。如果在外腔中包含頻率選擇元件，就可以將激光發射減少到單一波長，甚至可以調整輻射。例如，衍射光柵已經被用來創建可調諧激光器，它可以調諧超過15%的中心波長擴展調諧Extended tuning laser利用單片集成元件來擴展量子級聯激光器的調諧范圍已有多種方法。集成加熱器可以在固定的工作溫度下將調諧范圍擴展到中央波長的0.7%，上層結構光柵通過游標效應可以將調諧范圍擴展到中央波長的4%，而標準DFB器件的調諧范圍<0.1%。應用中紅外量子級聯激光器已 ...

FB實驗的激光增益區域在室溫下的電致發光全半寬(FWHM)為400 cm?1。在增益峰中心附近僅探測到約120 cm?1。然而，證明一個遠離增益峰值的單模激光器是比較困難的，因為我們必須為腔超模(遠離增益峰值)提供足夠的增益，同時抑制自然的法布里-珀羅(FP)振蕩(在增益峰值)。隨著抗反射(AR)涂層的應用(兩個方面均為10%)，SGDFB技術允許離散激光在單個晶片上發射超過寬光譜范圍的激光。為了補償這種減少的反饋，每個采樣周期的光柵周期數增加到60。為了確定該設計的全光譜范圍，圖6(b)中顯示了光柵周期為695、753和825 nm的Ng = 60激光器的額外測試。脈沖閾值電流范圍從增益峰值 ...

6]，分割激光增益帶寬[17]，或利用環形腔的雙向運行[9,11]。zui近，在高功率鎖模薄片激光器結構中也研究了涉及獨立腔端鏡的空間分離模概念[18,19]。然而，在這些新的實現中，并不是所有的內腔組件都是共享的以便降低常規噪聲抑制。在這篇文章中，我們提出了一種激光腔多路復用的新方法，通過在表面插入一個具有兩個獨立角度的單片器件，例如雙棱鏡，使空間分離模式存在。因此，通過在適當的位置安裝雙棱鏡，可以將對單光頻梳操作z優的空腔適應為雙光頻梳空腔。利用這種方法，在80 MHz重復頻率，在脈沖小于140fs的情況下，我們從單個固體激光器腔中獲得了2.4 W的平均功率。兩個光頻梳的重復頻率差可在[- ...

大過程產生的光增益。與激光器類似，它也具有泵浦功率閾值，低于該值時，輸出功率很小（只有一部分參量熒光）。圖1.光參量振蕩器示意圖OPO一個很大的優勢在于其信號光和閑散光可以在很大范圍內變化，二者之間的關系由相位匹配條件決定。因此可以得到普通激光器很難或者不能產生的波長（例如，中紅外，遠紅外或者太赫茲光譜區域），并且也可以實現很大范圍的波長調諧（通常通過改變相位匹配條件）。因此OPO特別適用于激光光譜學。光參量振蕩器一個限制條件是它需要具有很高光強和空間相干性的泵浦源。因此，通常需要采用一個激光器來泵浦OPO，由于不能直接采用激光二極管，該系統變得相對較復雜，包好一個激光二極管，一個二極管泵浦的 ...

激光波數與激光增益光譜的峰值波數進行比較，我們從閾值以下和閾值以上與激光脊方向正交的方向測量了EL。從這種激光器測量到的高于閾值的典型EL如圖4的插圖所示。狹窄的發射峰是由激光腔內缺陷散射激發的。為了得到EL峰，將激光發射峰去除，其余數據用多個洛倫茲量擬合。增益譜的峰值波數由擬合曲線的峰值決定。圖4比較了用上述方法得到的典型激光器的增益譜峰和激光波數隨注入電流的變化情況。可以看到它們顯示出幾乎相同的波數和調諧行為。圖4從激光光譜的調諧行為可以得出結論，這種設計比傳統的反交叉對角線設計具有更早的恢復可調諧性如前所述，原因在于兩步注入方案。激光仍能在閾值，如圖5a_x0005_，表明由于受激發射， ...

模擬了它對激光增益的重要性。我們的理論計算表明，界面粗糙度引起的共振隧道失諧實際上比以前用作電子傳輸和增益限制因素的輻射躍遷展寬的影響要大得多。在傳統設計的耦合強度下，實現的增益比Max可實現值低2到3倍，傳輸速度也減慢了2到3倍。提高增益和輸運的一種方法是顯著提高注入器地面能級與上激光能級之間的耦合強度。在這里，我們報告了這種設計策略的第1個實驗實現，并演示了大大改進的qcl，低溫下的WPE。我們的新QCL設計如圖1所示，使用計算出的z佳耦合強度為10 meV，與傳統設計（2-4 meV）相比要強得多。這是通過在注入器和活性區域之間采用更薄的注入屏障（10 ?，而傳統設計為30-40 ?）來 ...