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1560nm脈寬、重頻、單脈沖能量可調光纖飛秒激光器
緊湊型DPSS皮秒激光器
亞納秒激光器（1-4mJ）
Q-SPARK 亞納秒激光器（10mJ, 100Hz）
高功率亞納秒激光器（50W）
TLS波長帶寬可調諧激光器
鎖模激光器的被動鎖模被動鎖模技術不需要激光器外部的信號（例如調制器的驅動信號）來產生脈沖。相反，他們使用腔中的光來引起某些腔內元素的變化，然后它本身會產生腔內光的變化。實現此目的的常用裝置是可飽和吸收體。可飽和吸收體是一種光學器件，它表現出與強度相關的透射，這意味著該器件的行為取決于通過它的光的強度。對于被動鎖模，理想情況下，可飽和吸收體選擇性地吸收低強度光，但透射足夠高強度的光。當放置在激光腔中時，可飽和吸收體會衰減低強度的連續光。然而，由于非鎖模激光器所經歷的有點隨機的強度波動，任何隨機的、強烈的尖峰都會優先通過可飽和吸收體傳輸。隨著腔體中的光振蕩，這個過程重復，導致高強度尖峰的選擇性放大 ...
多年里，對于被動鎖模的建立機制，有許許多多的理論和實驗上的探索。在出現時間拉升技術之前，瞬態現象只能通過示波器來觀察，但是示波器無法解析出瞬態的建立過程。進來隨著時間拉伸技術的出現，瞬態光譜和時域動態都可以被觀察到了。使用時間拉伸技術觀察被動鎖模光纖激光器中孤子的產生，需要抑制環境擾動，例如腔內偏振變化，還有泵浦功率浮動。這些會讓激光產生額外的不穩定態，例如調Q激發。為了揭示真正的孤子建立過程，必須盡可能地抑制環境擾動。然而目前無法完全抑制擾動。因此在文章中將會圍繞孤子分子展開討論，而不是孤子本身。在實驗中，使用了多種方法抑制環境擾動，比如碳納米管偏振強度飽和吸收體（Carbon NanoTu ...
且裝配簡單。被動鎖模可通過激光束被一個高反射率曲面鏡M4(r=1000mm, Layertec)聚焦到作為末端反射鏡的半導體可飽和吸收鏡上（SESAM, SAM-1040-2-25.4g; Batop GmbH, Jena, Germany，半導體可飽和吸收鏡的調制深度（或非線性反射率的最大變化率）是1.2%）實現。生成超短脈沖序列通常更傾向于被動鎖模技術，因為被動鎖模比主動鎖模更容易集成進激光諧振腔。半導體可飽和吸收鏡由位于GaAs 等半導體晶片上的布拉格反射鏡組成，并被吸收層覆蓋。脈沖由連續波激光中支持的多種激光模式的鎖相產生。吸收層在高強度下飽和（即，多個激光模式在吸收層同相），因此優先 ...
光發明之后，被動鎖模技術的引入產生了持續時間在皮秒-秒范圍內的光脈沖[1,2]。Ti:Sapphire作為激光活性材料的發現是在八十年代中期[3]，以及啁啾脈沖放大(CPA)[4]和克爾透鏡鎖模[5]導致了該技術的快速商業化和傳播。非線性后壓縮技術[6-8]為可見光和近紅外光譜區域的脈沖提供了低至幾fs的脈沖。在這種情況下，脈沖包絡線只包含少量的電場振蕩，從而產生各種令人興奮的物理現象[9,10]。這種超短脈沖可以通過高階處理產生更短的波形諧波產生[11,12]，它進一步將可實現的脈沖寬度降低到阿秒范圍[13-15]，使實驗研究具有前所未有的時間分辨率。超短激光脈沖的許多應用需要精確的表征，即 ...
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