SRG))，泵浦光束強(qiáng)度減小ΔIp(稱為受激拉曼損耗(stimulated Raman loss,SRL))。當(dāng)Δw不匹配任何振動頻率時，不存在SRL和SRG，因此，不同于CARS，SRS沒有非共振背景噪聲。當(dāng)前不足：用于生物成像無標(biāo)記成像時，自發(fā)拉曼散射靈敏度低，相干反斯托克斯拉曼散射有背景噪聲。當(dāng)前的SRS已經(jīng)被用于作為一種對比度機(jī)制，但是生成的SRS信號有過高的峰值功率，用于生物樣品成像會造成光損傷，且其重復(fù)頻率低使得成像速度也不高。文章創(chuàng)新點(diǎn)：基于此，美國哈佛大學(xué)的Christian W. Freudiger(第一作者)和X. Sunney Xie(通訊作者)等人提出一種基于受激拉曼散 ...

0nm二極管泵浦固態(tài)(DPSS)激光耦合進(jìn)多模光纖用作相干照明光源(相干長度≥10m)，激光強(qiáng)度調(diào)至符合ANSI安全標(biāo)準(zhǔn)。12條多模光纖以照明光纖為圓心，9mm為半徑均勻分布在圓周上(反射的多散射光在組織的平均穿透深度約是光源和探測器間距離的1/2-2/3，組織仿體的模擬的組織厚度為5-8mm)接收散射光，并經(jīng)過單透鏡成像到SPAD陣列相機(jī)(32*32)上。（2）數(shù)據(jù)采集和處理。不同光纖的散斑圖成像在SPAD的不同區(qū)域，對每一根光纖的散斑圖的每一個像素記錄其強(qiáng)度隨時間的波動，如圖3c。然后求每個像素的自相關(guān)，如圖3b。最終將每根光纖散斑圖像對應(yīng)的所有像素的自相關(guān)求平均，得出這根光纖的自相關(guān)曲線 ...

=4mm)將泵浦光和斯托克斯光耦合進(jìn)兩個不同的纖芯。樣品信號由雙芯雙包層光纖(DCDC-fiber)傳導(dǎo)，經(jīng)二向色鏡DC2偏折引入光電倍增管(PMT),帶通濾光片F(xiàn)2選擇需要的非線性信號(CARS/SHG/TPEF),透鏡L2將光信號聚焦在PMT上。(2) 雙芯雙包層光纖。如圖2 ，纖芯1直徑4.8um,截止波長836nm；纖芯2直徑6.3um，截止波長970nm。分別用于引導(dǎo)795nm泵浦光和1030nm斯托克斯光，內(nèi)包層摻氟，直徑60um。125um直徑純石英雙包層，被直徑為230um的摻氟聚合物包裹。包層用于信號采集。(3) 內(nèi)窺鏡探頭。DCDC光纖由諧振壓電掃描引導(dǎo)(作螺旋模式掃描，1 ...

質(zhì)需要外部的泵浦能量供給才能發(fā)揮作用，在某些條件下， PT對稱結(jié)構(gòu)會將外部供給的泵浦能量轉(zhuǎn)換為入射光的電磁能量，從而產(chǎn)生大于1的透射率(張亦弛 2019)。(1)PT-ONN架構(gòu)。宇稱時間對稱耦合器由一對波導(dǎo)組成，一個具有增益功能，另一個具有相似的損耗。傳播常數(shù)是特征值，而電磁模式代表系統(tǒng)的特征向量。在輸入和輸出端口上添加的常數(shù)相位(ф11，ф12，ф21，ф22)使得傳輸矩陣是實矩陣。見圖1。其輸入與輸出的關(guān)系為：Z為常數(shù)，θ為與增益和損耗相關(guān)的需要訓(xùn)練得到的參數(shù)。這可以通過泵浦/載流子注入在標(biāo)準(zhǔn)III-V半導(dǎo)體系統(tǒng)中輕松實現(xiàn)。由于在空間、功耗和速度方面，改變增益-損耗系數(shù)比改變相位更有效， ...

此處未使用）泵浦集成的 Si3N4 微諧振器以生成寬帶孤子頻率梳。形成輸入向量的單個梳齒被高速調(diào)制，與非易失性相變存儲單元矩陣相乘，并沿光電探測器上的每一列求和。c，通過將卷積操作映射到一系列 MVM運(yùn)算，將具有 din 通道的輸入圖像（左）與大小為 k × k 的 dout 核進(jìn)行卷積。輸入圖像被映射到一系列大小為 (din × k2) × 1（中）的 (n ? k + 1)2 個輸入向量，并乘以維度為 (din × k2) × dout（右）的濾波器矩陣。每條梳狀線對應(yīng)輸入向量的一個元素(entry)，并根據(jù)輸入矩陣的像素值進(jìn)行調(diào)制。（2）輸入矢量使用具有不同振幅強(qiáng)度的不同波長編碼后，送入 ...

源與早期用于泵浦探測測量的激光系統(tǒng)有許多相似之處。特別是，利用兩種不同重復(fù)頻率對超快現(xiàn)象進(jìn)行采樣的想法，早在20世紀(jì)80年代就已經(jīng)通過等效時間采樣概念的演示進(jìn)行了探索[6,7]。在這種情況下，通過frep/的因子，超快動態(tài)過程在時域中被縮小到更慢的等效時間。這里frep是采樣頻率，是采樣頻率與激發(fā)重頻的差值。這個概念很快通過一對相互穩(wěn)定的鎖模激光器實現(xiàn)，通常被稱為異步光采樣(ASOPS)[8]。雙光梳方法和ASOPS激光系統(tǒng)的一個顯著區(qū)別是兩個脈沖序列鎖在一起的相位和定時的精度。因為雙光梳鎖模的發(fā)明，特別是在一個自由運(yùn)行的激光腔產(chǎn)生兩個光頻梳，這個邊界已經(jīng)變得模糊。這種激光器zui初是在光纖[ ...

文所述，所用泵浦光纖纖芯直徑為200um，以1：1的放大率成像到晶體中，因此，我們的目標(biāo)是使模式尺寸的束腰非常接近100um。在此約束下，諧振腔重復(fù)頻率可以通過選擇曲面反射鏡的曲率半徑和通過將平面反射鏡正確放置在幾乎準(zhǔn)直的腔臂中實現(xiàn)。雖然穩(wěn)定腔的標(biāo)準(zhǔn)是穩(wěn)定因子小于1，但是在設(shè)計時強(qiáng)制為小于0.1，以確保激光器長期穩(wěn)定運(yùn)行。SESAM是模式尺寸至關(guān)重要的兩個組件之一。為了收益于恒波鎖模激光器中的可飽和吸收層的全調(diào)制深度，脈沖能量必須足夠高以讓吸收層發(fā)生光漂白。為了滿足這個條件，SESAM上的脈沖能量密度需要5倍于制造商提供的吸收層飽和值。SESAM上另一個重要的參數(shù)是損傷閾值，制造商用強(qiáng)度來表示 ...

6）3.2b泵浦源市場上已經(jīng)有許多供應(yīng)商能夠生產(chǎn)已包含一站式光纖耦合激光泵浦源的模組（Apollo Instruments,IPG, QPC Lasers, nLight等）。一般來講，泵浦激光要占整個KGW振蕩器成本的三分之一到二分之一。許多的商業(yè)的泵浦激光宣稱中心波長為976nm，帶寬2-5nm。Yb:KGW在981nm附近有很窄的吸收線，如果讓泵浦激光的工作溫度在它的標(biāo)稱溫度的上限，可以發(fā)射出981nm的激光，從而極大的提升振蕩器的性能。本文的示例振蕩器為25W光纖耦合模組（纖芯直徑200um）發(fā)射980nm激光（F25-980-2, Apollo Instruments, Inc.,I ...

0氬離子激光泵浦染料激光器。后向散射的光子通過二色分束器被光纖束采集。實驗中記錄光譜的曝光時間為100秒。圖3根據(jù)上述實驗經(jīng)驗與結(jié)果，新的方案提出在收集路徑中替換使用拋物面鏡，進(jìn)一步增加可以記錄的拉曼散射光子的數(shù)量，如上圖3所示。這種類型的拉曼系統(tǒng)已經(jīng)被許多不同的研究小組證明可以有效地測量血液分析物的濃度。圖4另一種強(qiáng)大的拉曼多分量分析方法是使用液芯光纖(LCOF)。該方法通過將樣本注入LCOF而不是傳統(tǒng)的樣本容器，能夠顯著提高采集光譜的信噪比(SNR)，從而使采集體積顯著增大。典型的LCOF拉曼設(shè)置如上圖4所示。當(dāng)使用LCOF技術(shù)時，根據(jù)比爾-朗伯定律考慮收集的光譜的衰減和吸收是很重要的。這 ...

的原因是由于泵浦電流的增加而產(chǎn)生的增益變窄。總的來說，相干長度在輸出功率從~20 mW到~118 mW的閾值附近發(fā)生了微小的變化(~11μm，~10%)。在閾值以下，從~20 mW到~57 mW，相干長度僅增加了~4μm，使其成為不需要小于~115μm深度分辨率的成像材料的穩(wěn)定源。圖5了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.arouy.cn/three-level-106.html更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了 ...