當工作物質的粒子數(shù)反轉達到飽和狀態(tài)時，改變晶體兩端電壓，使出射光偏振面不發(fā)生偏轉，振蕩條件建立。聲光調Q技術：聲光晶體在超聲場中對入射光產生衍射，使光線偏離出諧振腔，Q值增大而不能形成激光振蕩。直到在泵浦激勵下，工作物質的反轉粒子數(shù)不斷累積達到飽和。此時撤掉超聲場，Q值降低，激光振蕩條件迅速建立。激光出射，產生巨脈沖。飽和吸收體調Q：在諧振腔內插入可飽和吸收染料，染料吸收工作物質發(fā)出的熒光。開始時染料對光子的吸收率很高，系統(tǒng)Q值很低，自激振蕩不能發(fā)生，工作物資的反轉粒子數(shù)在泵浦激勵下不斷累積。當染料吸收的光子累計到一定程度后，染料會突然變得透明，此時Q值急劇減小，從而實現(xiàn)激光振蕩。調Q激光器已 ...

平衡載流子的粒子數(shù)反轉，當處于粒子數(shù)反轉狀態(tài)的大量電子與空穴復合時，便產生受激發(fā)射作用QCL Laser（量子級聯(lián)激光器）多種分立波長基本原理是基于紅外波段得半導體激光器，可以有DFB-QCL或者是DBR-QCLDFB Laser（分布式反饋激光器）多種分立波長將光柵級成在半導體激光器內部，光柵和激光器內部周期結構匹配進行模式篩選得一種激光器DBR Laser（分布式布拉格反射激光器）多種分立波長類似于DFB激光器，光柵位置不同，光柵位于激光器有源區(qū)之外vcselLaser（垂直腔面發(fā)射激光器）多種分立波長基于半導體層積技術得一種垂直于芯片表面發(fā)射得激光器，區(qū)別于以前半導體端面發(fā)射技術，光束質 ...

量夠多,形成粒子數(shù)反轉,那么就可以實現(xiàn)較高頻率的激光發(fā)射,出現(xiàn)上轉換發(fā)光。b 能量傳遞過程ETU能量傳遞是指通過非輻射過程將兩個能量相近的激發(fā)態(tài)離子A、B耦合，其中A把能量轉移給B回到基態(tài)，B接受能量而躍遷到更高的能態(tài)，從而使B能夠從更高的能級發(fā)射。c 光子雪崩過程PA光子雪崩過程是激發(fā)態(tài)吸收和能量傳遞過程相結合發(fā)生的上轉換發(fā)光。其實要發(fā)生上轉換發(fā)光，發(fā)光中心的亞穩(wěn)態(tài)需要較長的能級壽命，光子能在亞穩(wěn)態(tài)穩(wěn)定存在一段時間，因此在吸收下一個光子之前不會發(fā)生弛豫，這樣相當于可以經過雙光子或多光子過程使其從基態(tài)躍遷到較高的激發(fā)態(tài)，進而發(fā)光。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢400 ...

的能級間形成粒子數(shù)反轉，在加入適當?shù)恼答伝芈窐嫵芍C振腔之后就可以產生激光震蕩。光纖激光器諧振腔的構成一般會有這么幾種，第一種是常見的用F-P腔，即法布里-珀羅腔，如下圖所示第二種是用激光在光纖上刻寫光柵形成光纖光柵作為諧振腔鏡，因為是特定周期常數(shù)的光柵，對于要形成的激光波長相當于高反鏡，而對于泵浦光來說則是完全透過的。那么用兩個光纖光柵作為前后腔鏡，就可以實現(xiàn)直接光纖輸出，并且利用光纖光柵還可以做到單縱模窄線寬輸出的激光。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

益光纖中形成粒子數(shù)反轉產生受激發(fā)射光。遠離泵浦端的光纖光柵FBG2一方面承擔對腔內信號激光反饋作用，另一方面腔內信號激光必須從該光纖光柵耦合輸出。經過FBG1和FBG2共同構成的諧振腔對激光進行選頻，得到所需波長的激光輸出。根據(jù)光纖光柵的耦合模理論光纖光柵的反射率表示為其中L為光柵長度，k為耦合系數(shù)光纖光柵激光器具有很多優(yōu)點，尤其是跟常見的外腔半導體激光器比起來，光纖光柵在外腔結構中不僅起到反射的作用，而且還有選頻的作用，激光器的工作波長由光纖光柵的布拉格波長決定。在制作光纖光柵時很容易控制精度，并且適用于幾乎所有光源，這是其他種類的激光器不能比的。工作線寬非常窄，可以到幾百KHZ，甚至可以低 ...

數(shù)目，即實現(xiàn)粒子數(shù)反轉。為了實現(xiàn)粒子數(shù)反轉，通常需要使用泵浦和特定的工作物質。泵浦是一種使用光將原子從基態(tài)升高到激發(fā)態(tài)（通常是亞穩(wěn)態(tài)）的過程。泵浦的光源應當滿足兩個基本條件：1.有很高的發(fā)光功率2.作為泵浦源的輻射光的光譜特性應與激光工作物質的吸收光譜相匹配。以紅寶石激光器為例，其激勵光源是螺旋形脈沖氙燈，工作物質是紅寶石棒。氙燈在綠色和藍色光譜段有較強光輸出，正好能與紅寶石的吸收光譜對應起來，最終使紅寶石棒產生大量激發(fā)態(tài)（亞穩(wěn)態(tài)）的原子，實現(xiàn)粒子數(shù)反轉。而作為工作物質的紅寶石則需要制作成圓柱形棒狀體，兩個端面平行并鍍銀，使之一端成為100%的全反射面，另一端成為90%的部分反射面（可看做光學 ...

個子帶之間的粒子數(shù)反轉，從而實現(xiàn)激光發(fā)射。由于系統(tǒng)中能級的位置主要由層厚度而不是材料決定，因此在同一材料系統(tǒng)中可以在很大范圍內調節(jié)QCL的發(fā)射波長。此外，在半導體激光二極管中，電子和空穴在穿過帶隙重新組合后湮滅，不能再發(fā)揮光子產生的作用。然而，在單極QCL中，一旦電子經歷了子帶間躍遷并在超晶格的一個周期內發(fā)射光子，它可以通過隧道進入結構的下一個階段，在那里可以發(fā)射另一個光子。當一個電子穿過QCL結構時，它會導致多個光子的發(fā)射，這一過程產生了級聯(lián)，并使量子效率大于單位成為可能，從而產生比半導體激光二極管輸出更高的功率。D1個QCL是在GaInAs/AlInAs材料系統(tǒng)中制作的，晶格匹配于InP襯 ...

條件是能產生粒子數(shù)反轉，反轉后的粒子經過諧振腔，由激發(fā)態(tài)躍遷回基態(tài)，釋放能量，形成穩(wěn)定的激光輸出，但工作介質中的原子受到激勵源激發(fā)后使處在高能級的原子數(shù)數(shù)目必須大于低能級上的原子數(shù)數(shù)目，這樣增益大于損耗，才能使光的在諧振腔中不斷得到增強產生較強的激光。因此合適的激光工作介質和激勵源是激光器必不可少的組成部分。不同的工作物質的激發(fā)光源波段各異，如今的激光工作介質有固液氣和半導體在內的幾千種，并涵蓋了從真空紫外到遠紅外的波段，按波段劃分的激光器種類大致如下表：激光器波段(λ)常用工作介質遠紅外激光器25~1000μm自由電子激光器中紅外激光器2.5~25μmCO分子氣體激光器(5~6μm)近紅外激 ...

中。這會產生粒子數(shù)反轉，但由于沒有來自諧振器的反饋，激光不會發(fā)出。由于受激輻射的速率取決于進入工作物質的光子量，因此增益介質中存儲的能量會隨著持續(xù)泵浦而增加。由于自發(fā)輻射和其他過程的損失，經過一定時間，儲存的能量會達到某個最大值；此時稱為增益飽和。此時，Q開關器件迅速從低Q變?yōu)楦逹，從而允許反饋和受激發(fā)射的光放大過程開始。由于增益介質中已經儲存了大量能量，諧振腔中的光強度會迅速增加。這也導致存儲在介質中的能量幾乎以同樣快的速度耗盡。最終激光輸出的持續(xù)時間短峰值能量高的巨脈沖。主動調Q中，Q開關是一個外部控制的可變衰減器。這可能是一個機械設備，例如放置在腔內的快門、斬波輪或旋轉鏡，或是某種調制器 ...

持一個優(yōu)勢的粒子數(shù)反轉來產生受激輻射。為了聚集原子來放大一個入射輻射，必須打破原子的動力平衡態(tài)以產生粒子數(shù)反轉。當外界能量(泵浦能量)提供給處于一個特定激發(fā)態(tài)的原子系統(tǒng)時，這種情況的發(fā)生是有可能的。一個非平衡的環(huán)境一般不能由增加系統(tǒng)溫度來實現(xiàn)和維持。因此，光放大的第二個條件是持續(xù)的泵浦能量來產生和維持優(yōu)勢的粒子數(shù)反轉來，從而產生受激輻射。大多數(shù)的激光材料只有很低的增益，為了產生一個很大的放大，光必須經過一個很長的激光介質，這個過程可以通過在兩個鏡子之間放置一個增益介質來實現(xiàn)，鏡子來回反射光線通過增益介質。增益介質和兩個鏡子組成激光諧振腔。影響激光的主要因素是增益介質、泵浦，以及激光腔或者諧振。 ...