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示，入射光經(jīng)分束片分成兩束光獨(dú)立傳播，兩束光又分別經(jīng)回返裝置又傳輸至分束片并再次合為一束光共線傳輸。其中一個(gè)回返裝置可提供光學(xué)時(shí)間延遲，當(dāng)其從兩激光脈沖重合處開(kāi)始運(yùn)動(dòng)至兩激光脈沖完全脫離，便完成了一次該路激光脈沖對(duì)另一路激光脈沖的掃描，可輸出相關(guān)函數(shù)的波形。兩束光共線入射倍頻晶體時(shí)因滿足相位匹配條件發(fā)生倍頻效應(yīng)（通過(guò)調(diào)節(jié)倍頻晶體的方向，可滿足單束光入射不發(fā)生倍頻），探測(cè)器接收倍頻光的信號(hào)，通過(guò)該信號(hào)的時(shí)間延遲和強(qiáng)度可確定原始激光的脈沖寬度。（2）非共線傳輸型當(dāng)兩束光經(jīng)過(guò)回返裝置再次回到分束片時(shí)不是共軸傳輸即為非共線測(cè)量方式，如上圖所示。兩束光經(jīng)透鏡聚焦至倍頻晶體倍頻，二次諧波可通過(guò)光闌并被探測(cè) ...
照射在非偏振分束片上，其中透射光經(jīng)LCOS調(diào)制后反射，反射光經(jīng)反射鏡反射后作為參考光，與待測(cè)的 LCOS調(diào)制后的光發(fā)生干涉后被功率計(jì)接收，記錄光強(qiáng)的變化。測(cè)試方法非常簡(jiǎn)單，但是由于照射光不是嚴(yán)格的平行光，干涉后的光強(qiáng)較難保證完全均勻，導(dǎo)致測(cè)量結(jié)果精度不高，而且得到的相位調(diào)制特性結(jié)果為整個(gè)LCOS液晶層表面的平均結(jié)果，無(wú)法通過(guò)該方法得到液晶層特定表面的調(diào)制結(jié)果。馬赫-曾德干涉方法圖2馬赫-曾德干涉方法原理圖如圖2所示。激光經(jīng)過(guò)第一個(gè)BS后將光分成兩路，一路光由反射鏡反射到第二個(gè)BS，另一路光透過(guò)液晶空間光調(diào)制器發(fā)生調(diào)制后，與參考光干涉。得到的干涉條紋的相對(duì)移動(dòng)量即為液晶空間光調(diào)制器的相位調(diào)制量。 ...
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