的結(jié)合。輻射傳輸模型（方程式）依賴于一組外部參數(shù)的正確輸入，主要用于衛(wèi)星和機(jī)載數(shù)據(jù)，而地面目標(biāo)、暗物體和平坦面場提供了一種更加簡單的方法。然而，這些方法需要足夠高的空間分辨來解決光譜均勻的參考目標(biāo)亦或是對(duì)這些材料的光譜有一個(gè)合理的理解，因此主要用于低采集高度的無人機(jī)或機(jī)載數(shù)據(jù)。在過去的幾年中，萌生了利用高光譜傳感器進(jìn)行地質(zhì)應(yīng)用的方法。安裝在三腳架上的設(shè)備可以用于快速獲取近垂直地質(zhì)露頭的光譜和空間高度精確的數(shù)據(jù)，即表面儀器無法（或幾乎無法）觀測到的空間方向。近乎垂直的露頭可能包括陡峭的山坡、臨水的懸崖、露天礦墻和道路切割。特別是在冰雪、地衣或茂密的植被覆蓋地表北極或潮濕地區(qū)，調(diào)查這種自然或人工切 ...

一波長，不同傳輸模式仍具有不同的群速度，即長波速度不同，由此引起的脈沖展寬稱為“模式色散”。在多模光纖中，模式色散引起的脈沖展寬是各種色散因素中影響最嚴(yán)重的一種。并且，傳輸?shù)哪Ｊ皆蕉啵}沖展寬也越嚴(yán)重；另外，在多模光纖中，漸變折射率多模光纖由于其自聚焦效應(yīng)，色散性能得到一定程度的改善，因而其模式色散的脈沖展寬較階躍折射率光纖的脈沖展寬可減小約兩個(gè)數(shù)量級(jí)。圖1.光纖色散示意圖以多模階躍折射率光纖為例，對(duì)模式色散進(jìn)行時(shí)域分析。在全部傳導(dǎo)模中，低階模幾乎與光軸平行傳播，傳輸速度快，最先到達(dá)出射端；而高階模其傳輸角幾乎等于全反射臨界角，傳播速度最慢，因而最后到達(dá)出射端。二、光譜色散在單模光纖與多模光纖 ...

TDTR的熱傳輸模型仍然適用于FDTR，只有一個(gè)區(qū)別，即信號(hào)是作為調(diào)制頻率而不是延遲時(shí)間的函數(shù)計(jì)算的。當(dāng)用連續(xù)波激光器代替脈沖激光器時(shí)，熱分析是相似的，Vin、Vout信號(hào)仍由以下方程給出，只有方程中的“n”應(yīng)該為零。圖2顯示了在0.05–20 MHz的調(diào)制頻率范圍內(nèi)，使用100 nm鋁換能器，使用5 μm的均方根光斑尺寸，對(duì)藍(lán)寶石樣品進(jìn)行連續(xù)波和脈沖FDTR測量的計(jì)算信號(hào)示例。脈沖FDTR的延遲時(shí)間固定為100 ps。結(jié)果表明，連續(xù)波和脈沖FDTR結(jié)構(gòu)具有幾乎相同的Vout，但Vin有顯著差異，這表明TDTR實(shí)驗(yàn)中的Vout主要來自調(diào)制頻率下的連續(xù)加熱。脈沖FDTR的相位信號(hào)在0.05–20 ...

系統(tǒng)的存儲(chǔ)和傳輸模塊帶來巨大壓力，無法進(jìn)行長時(shí)間的采集。近幾十年來，計(jì)算攝影的興起為研究人員提供了新思路，并在超分辨率、去模糊、深度估計(jì)等許多與成像相關(guān)的領(lǐng)域取得了突破。快照壓縮成像旨在實(shí)現(xiàn)從二維探測器捕獲的單個(gè)編碼快照中重建視頻和高光譜圖像等高維數(shù)據(jù)。視頻SCI系統(tǒng)通常由物鏡、隨時(shí)間變化的掩模、單色或彩色傳感器和一些額外的中繼鏡頭組成。在每次曝光期間，數(shù)十個(gè)時(shí)間幀由相應(yīng)的隨時(shí)間變化的掩膜調(diào)制，然后集成到單個(gè)快照中。SCI 系統(tǒng)中的高維數(shù)據(jù)重建可以表述為線性不適定模型(ill-posed linear model)。經(jīng)典 SCI 系統(tǒng)通常依賴于光刻技術(shù)產(chǎn)生的平移掩模(shifting mask ...

可解釋的光波傳輸模型來生成全息圖)、神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)架構(gòu)(第1個(gè)能實(shí)時(shí)生成1080p全彩高質(zhì)量全息圖像的CGH算法)。(1)全息顯示(所用空間光調(diào)制器為相位型SLM)由相干光源產(chǎn)生的復(fù)值波場usrc(這個(gè)源場可以是平面波or球面波or高斯光束)入射到相位型SLM上，源場的相位以每SLM像素的方式延遲相位?，場繼續(xù)在自由空間或穿過某些光學(xué)元件傳播到目標(biāo)平面。用戶或探測器可以在目標(biāo)平面觀察到場的強(qiáng)度。由SLM傳輸?shù)侥繕?biāo)平面的數(shù)學(xué)模型可以表示為：?就是需要求解值，可以用常用的相位復(fù)原法(如GS，F(xiàn)ienup法等)求解，也可以看作為一個(gè)優(yōu)化問題求解：s是一個(gè)固定的或?qū)W習(xí)的scale factor。相位復(fù)原是找 ...

、物理光學(xué)和傳輸模型之間的差異，從而使得傳播模型更準(zhǔn)確，但是相比傳統(tǒng)的方法不一定有速度優(yōu)勢(shì)；第二類，使用“逆”網(wǎng)絡(luò)學(xué)習(xí)從圖像平面到SLM的映射關(guān)系，從而可以從目標(biāo)圖像直接得到相位調(diào)制SLM的調(diào)制模式，且無需迭代優(yōu)化，但是其圖像質(zhì)量在根本上受限于前向波傳播模型；第三類，將網(wǎng)絡(luò)參數(shù)化前向模型與逆網(wǎng)絡(luò)結(jié)合，但是只限制在二維的平面到平面的傳播。當(dāng)前不足：受限于仿真物理光學(xué)的波傳播模型，當(dāng)前的全息顯示圖像質(zhì)量不佳。文章創(chuàng)新點(diǎn)：基于此，斯坦福大學(xué)的Suyeon Choi和Gordon Wetzstein等人提出一種神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)參數(shù)化的平面到平面(或多平面)波傳播模型，用于替代傳統(tǒng)的波傳播模型，可以減小真實(shí)物理 ...

會(huì)影響光纖的傳輸模式、色散、數(shù)值孔徑等特性，進(jìn)而影響光纖的傳輸距離和帶寬。因此，需要根據(jù)不同的傳輸需求和條件來設(shè)計(jì)合適的光纖結(jié)構(gòu)。光纖連接：光纖連接是指將兩根或多根光纖連接在一起或與其他器件連接在一起的過程，它會(huì)導(dǎo)致光信號(hào)在連接處產(chǎn)生反射、透射或偏振等現(xiàn)象，從而引起部分能量的損失。因此，需要采用高精度的切割、對(duì)準(zhǔn)、固定等技術(shù)來保證光纖連接的質(zhì)量和穩(wěn)定性。圖2光纖對(duì)接示意圖光纖布線：光纖布線是指將光纖從一個(gè)地點(diǎn)延伸到另一個(gè)地點(diǎn)的過程，它會(huì)受到外界環(huán)境因素如溫度、濕度、壓力、振動(dòng)等的影響，從而導(dǎo)致光纖產(chǎn)生彎曲、扭曲、拉伸等變形，進(jìn)而引起部分能量的損失。因此，需要采用合理的布線方式和保護(hù)措施來減少光 ...

一波長，不同傳輸模式仍具有不同的群速度，即傳播速度不同，由此引起的脈沖展寬，稱為“模間色散”。模間色散引起的脈沖展寬是各種色散因素中影響嚴(yán)重的一種。并且，傳輸?shù)哪Ｊ皆蕉啵}沖展寬越嚴(yán)重。模間色散是發(fā)生在多模光纖和其他波導(dǎo)中的一種信號(hào)畸變機(jī)制。在多模光纖中，以不同入射角射入光纖的光線都被定義了一條路徑或一種模式。由于各個(gè)模式的傳輸路徑不同，其傳輸速度（即群速度）也不同，因此模式間的信號(hào)傳輸?shù)竭_(dá)光纖終端產(chǎn)生了時(shí)間差。通常來說，一些光線會(huì)直接穿過纖芯（軸向模式），而其他光線會(huì)在包層/纖芯邊界之間來回反射，沿著波導(dǎo)之字形向前傳播，即下圖的階躍折射率多模光纖所示。事實(shí)是，一旦光線發(fā)生了折射，模間色散/模 ...

而導(dǎo)致光纖中傳輸模式的偏差，確保單模傳輸，通常單模光纖芯徑的設(shè)計(jì)值要比歸一化方程式的Max芯徑要小；但是芯徑過小對(duì)光源耦合及光纖之間的連接耦合不利。另外，相對(duì)折射率差小對(duì)實(shí)現(xiàn)單模傳輸條件有利，但過小對(duì)制造工藝的嚴(yán)格控制帶來困難。實(shí)際單模光纖的設(shè)計(jì)要在互相制約因素中找到總體有利的平衡方案。一般單模光纖設(shè)計(jì)中，選取相對(duì)折射率差比5%略小，廣泛使用的為0.36%，完全低于一般所說弱波導(dǎo)條件的1%；理論上纖芯直徑的取值范圍為2a=4-10 um，即為所傳輸波長的數(shù)倍。實(shí)際應(yīng)用于1.31 um和1.55 um兩種工作波長電信系統(tǒng)中的單模光纖，其纖芯直徑一般為8-9 um；單模光纖包層結(jié)構(gòu)的設(shè)計(jì)，應(yīng)保證在 ...