0 um標準光纖芯徑的允許變化值為±3 um。對于最大偏差情況，光從芯徑為53 um的光纖中傳輸?shù)?7um的光纖中，其相差值為0.21。若光在纖芯中是均勻分布的，則計算損耗約為1 dB；類似地對單模光纖，其模場直徑為8.4±0.5um，在最大偏差情況下，相對差值亦為0.21，相應(yīng)的損耗為1 dB。實際上大部分單模光纖接器的損耗的數(shù)量級在0.1-0.5 dB。圖2.光纖入射角數(shù)值孔徑數(shù)值孔徑差異對連接損耗的影響。若兩光纖的數(shù)值孔徑不同，入射光纖的數(shù)值孔徑（NA1）大于接受光纖的數(shù)值孔徑（NA2），則部分光不能約束在纖芯中，也將產(chǎn)生連接損耗。。3.兩光纖連接相對錯位對連接損耗的影響。以單模光纖為例 ...

。水分子加速光纖芯玻璃表面在疲勞退化過程中的裂紋擴展。氫原子能夠在非抗侵蝕光纖中的纖芯中快速擴散并引起明顯的光學(xué)損耗。水和氫滲透發(fā)生在典型的通信環(huán)境中，當光纖在這種環(huán)境中使用時，會導(dǎo)致明顯問題。另外，在油井中使用光纖記錄數(shù)據(jù)時，光纖將會暴露在高的氫壓力級別和高溫下，這種條件會使標準光纖快速失效。盡管很多材料被用作密封光纖，但目前看來碳涂覆層可能是最有效的解決方法。圖1展示了具有碳涂覆和單層高聚物涂覆層的單模光纖。圖1. 具有碳涂覆和聚合物光纖的單模光纖（碳涂覆層的厚度被夸張表示）像碳這樣的非延展性材料做抗?jié)B透涂覆層，通常還需要用聚合物涂覆層去保護薄的抗?jié)B透層以避免劃痕或機械損傷。歷史上有許多材 ...

可在預(yù)制棒的光纖芯中引入幾何對稱的不均勻應(yīng)力來實現(xiàn)，通過在纖芯兩側(cè)加入兩種改進玻璃組分的應(yīng)力棒。 應(yīng)力型保偏光纖主要是依靠嵌入的應(yīng)力棒和光纖纖芯的熱膨脹系數(shù)的不同來產(chǎn)生熱應(yīng)力，在熱應(yīng)力作用下導(dǎo)致材料折射率的變化，從而產(chǎn)生雙折射效應(yīng)。另一種方案是采用橢圓形的纖芯，橢圓形的形狀本身就會產(chǎn)生一定程度的形狀雙折射，即使沒有機械應(yīng)力。圖2.保偏光纖的結(jié)構(gòu)橢圓包層型、領(lǐng)結(jié)型和熊貓型是三種應(yīng)用較為廣泛的三類保偏光纖，都屬于應(yīng)力型保偏光纖。您可以通過我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.arouy.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532，我們將竭誠為您服務(wù)。 ...

利用時間相關(guān)光子計數(shù)檢測法的拉曼光譜系統(tǒng)在典型的拉曼散射中，一束光被聚焦到樣品中。散射信號隨后由聚光鏡收集入分光儀，不同波長的拉曼峰被分光儀內(nèi)的光柵在空間上分隔開。在時域中這些峰通常被認為是同時到達光譜儀。這種方法中拉曼信號通常被熒光輻射污染。通過對發(fā)射信號進行時間門控，可以將拉曼信號從熒光背景中分離出來:如果短脈沖光激發(fā)分子，拉曼信號在脈沖的脈寬范圍內(nèi)發(fā)射，而熒光的壽命更長。根據(jù)這個想法可得到無熒光的拉曼光譜。但是儀器變得更復(fù)雜，且由于通過門控系統(tǒng)和光譜儀不可避免的損耗，信號的幅值顯著降低。此外通過光學(xué)元件，特別是光譜儀光柵的傳輸通常是偏振相關(guān)的。新的拉曼信號的采集和分析方法解決了這兩個障礙 ...

，然后將其與光纖芯對齊。”在基于模擬進行周密規(guī)劃后，研究人員使用商用3D直接激光寫入系統(tǒng)和高光學(xué)質(zhì)量光敏聚合物打印出直徑為60微米、單模端部高110微米的110微米高光學(xué)器件光纖。該設(shè)備包括一個用于光準直的拋物面透鏡和一個扭曲光的螺旋軸錐透鏡。這會將離開光纖的光變成扭曲的貝塞爾光束。高質(zhì)量的光傳播為了分析制造的光學(xué)設(shè)備的質(zhì)量，研究人員構(gòu)建了一個光學(xué)測量系統(tǒng)來捕獲從改性光纖傳播的成形光束。他們觀察到光束中的衍射非常低，這意味著它可用于 STED 顯微鏡和粒子操縱等應(yīng)用。圖片說明：研究人員創(chuàng)建了一個光學(xué)測量系統(tǒng)來分析由制造的設(shè)備整形的光束的性能。光束顯示出非常低的衍射，激光功率在損壞制造的微型光學(xué) ...

與最終拉制出光纖芯、包層折射指數(shù)分布相同的圓柱棒，通常稱為“預(yù)制棒”或“光棒”。預(yù)制棒的制造是光纖制造的核心技術(shù)，因而其制造技術(shù)的水平也就代表了光纖制造技術(shù)的水平。純的熔石英具有單一的折射率，其光譜折射率的分布是從0.55um處的1.460到1.81um處的1.444。為了制備具有高折射率棒芯（n1）和低折射率包層（n2）預(yù)制棒，必須通過“摻雜”，即在石英中摻以適當?shù)膿诫s劑，如二氧化鍺（GeO2）或五氧化二磷（P2O5），制成高折射率的棒芯，而以純石英材料為低折射率的包層；也可以在石英中摻入折射率低于石英的摻雜劑如氟（F）、三氧化二硼（B2O3），構(gòu)成低折射率的包層，同時以石英材料作為棒芯或在 ...

F中，通過在光纖芯部和包層之間引入微米尺度的周期性孔隙結(jié)構(gòu)，形成了具有特殊光學(xué)特性的通道。這些孔隙可以采用不同的形狀、尺寸和排列方式，從而實現(xiàn)對光纖的折射率、色散特性和非線性效應(yīng)等的精確控制。圖1光子晶體光纖的結(jié)構(gòu)(a)全固態(tài)光子晶體光纖(b)空芯光子晶體光纖二、PCF的優(yōu)勢1.單模傳輸特性單模傳輸特性[1]是光子晶體光纖中zui早被發(fā)現(xiàn)，也是zui引人注目的特性，單模傳輸可以提高光電器件的信號質(zhì)量及傳輸速率。對于普通光纖，當傳輸光的波長大于截止波長，就可能實現(xiàn)單模傳輸，但是對于光子晶體光纖，對光纖結(jié)構(gòu)經(jīng)過合理設(shè)計，就能實現(xiàn)在所有波長無截止單模傳輸。2.非線性特性光子晶體光纖是理想的非線性光學(xué) ...

花瓣形，使得光纖芯徑縮小。如下圖1所示。圖中淺灰色部分是拉錐輸入光纖束外層低折射率玻璃套管，深灰色部分是輸入光纖之間的空氣間隙，白色部分則是輸入光纖圖1 輸入光纖束橫截面示意圖 （a）塌縮前 （b）塌縮后在仿真過程中我們設(shè)置輸入光纖芯徑和包層直徑分別為30μm和250μm，輸出光纖芯徑為50um，包層無限大，此時可以計算得到合束器的拉錐比為0.069，并且將輸入光纖纖芯相對于包層和包層相對于套管的數(shù)值孔徑分別為 0.06 和 0.22。纖芯折射率為 1.45124，輸入光纖包層和輸出光纖纖芯折射率均為1.45，玻璃套管和輸出光纖包層折射率設(shè)定為相同的 1.43321。在輸入光纖束拉錐區(qū)域中，錐 ...

不同，將影響光纖芯、包層中所占的光功率，如V=2.405，芯、包層功率比為0.84：0.16；V=1時，芯包功率比為0.3：0.7。即V值越小，轉(zhuǎn)移到包層中的光功率越多。因而實際的單模光纖其歸一化工作頻率的選擇一般在2.0-2.35。對滿足弱波導(dǎo)條件的歸一化方程稍加簡化變形，可以得到單模光纖的設(shè)計方程：在單模光纖設(shè)計中，需要重點考慮的因素是光纖芯徑。為了避免由于制造誤差而導(dǎo)致光纖中傳輸模式的偏差，確保單模傳輸，通常單模光纖芯徑的設(shè)計值要比歸一化方程式的Max芯徑要?。坏切緩竭^小對光源耦合及光纖之間的連接耦合不利。另外，相對折射率差小對實現(xiàn)單模傳輸條件有利，但過小對制造工藝的嚴格控制帶來困難。 ...

理想。例如，光纖芯產(chǎn)生橢圓變形或光纖內(nèi)部具有殘余應(yīng)力等。這將使兩正交的偏振模相位常數(shù)不等，從而引起在光纖中傳輸?shù)乃俣炔煌@種現(xiàn)象叫做光纖雙折射。雙折射引起一系列復(fù)雜的效應(yīng)，例如，由于雙折射兩模式群速度不同，他們之間的簡并被破壞，因而引起偏振模色散。從理論上來說，光纖是圓芯的應(yīng)該不會產(chǎn)生雙折射，并且光纖的偏振態(tài)在傳播過程中是不會改變的。然而，在實際中，常規(guī)光纖在生產(chǎn)過程中，會受到外力作用等原因，使光纖粗細不均勻或彎曲等，就會使其產(chǎn)生雙折射現(xiàn)象。當光纖受到任何外部干擾，例如波長、彎曲度、溫度等的影響因素時，光的偏振態(tài)在常規(guī)光纖中傳輸時就會變得雜亂無章。圖1偏振態(tài)簡易示圖而保偏光纖的應(yīng)用則是可以解 ...