示光傳播到二透明介質(zhì)分界面上時(shí)，有多少光能從界面損失掉。結(jié)合兩個(gè)公式可以看出，反射率ρ是折射面兩邊介質(zhì)折射率和入射角的函數(shù)，而且反射率和光的行進(jìn)方向（比如從空氣到玻璃或從玻璃到空氣）無關(guān)。因此，對(duì)于光耦合進(jìn)多模光纖傳輸再?gòu)墓饫w出射過程中，反射損耗為2ρ。計(jì)算表明，對(duì)于同一入射角，折射面兩邊的折射率差越大，則ρ值越大，反射損耗越高；對(duì)于固定的兩種介質(zhì)，入射角越大，則ρ值越大，反射損耗越高。考慮光從空氣進(jìn)入光纖，對(duì)于n=1，n^'=1.4和n^'=1.5兩種情況，有下圖，藍(lán)線為n^'=1.4，紅線為n^'=1.5：因此，我們可以看出，多模光纖傳輸系統(tǒng)中，反射損耗是很 ...

玻璃這樣的半透明介質(zhì)，成像分辨率達(dá)到亞波長(zhǎng)級(jí)。原理解析(數(shù)學(xué)原理和實(shí)驗(yàn)裝置見附錄)：(1) 采集散斑圖像。物體O由隨機(jī)閃爍的點(diǎn)源組成:O=ΣOi,Oi是第i個(gè)閃爍圖樣(i=1,2,…N,N是閃爍圖樣的總數(shù))，即O的子集。當(dāng)光經(jīng)過散射介質(zhì)后，每一個(gè)Oi在相機(jī)上產(chǎn)生一個(gè)散斑圖樣Ii。見圖1a。(2) 從散斑圖像的自相關(guān)通過相位復(fù)原方法重建出相應(yīng)的點(diǎn)源圖像。如果物體的尺寸滿足散射介質(zhì)的記憶效應(yīng)(即此尺寸范圍內(nèi)，任意兩點(diǎn)發(fā)出的光經(jīng)過散射介質(zhì)后的散斑相關(guān)，相關(guān)指的是散斑圖樣發(fā)生平移，但是散斑圖樣分布幾乎一致)，那么散射介質(zhì)的PSF是平移不變的。因此，可以通過計(jì)算物體Oi的散斑圖樣Ii的自相關(guān)來得到對(duì)應(yīng)物 ...

偏振光在穿過透明介質(zhì)時(shí)的平面旋轉(zhuǎn)。當(dāng)光通過磁光介質(zhì)時(shí)，偏振的不同旋轉(zhuǎn)角度取決于局部磁場(chǎng)強(qiáng)度，從而產(chǎn)生可以視覺評(píng)估的對(duì)比度差異。因此，實(shí)現(xiàn)了整個(gè)傳感器表面上準(zhǔn)靜態(tài)磁場(chǎng)的直接、實(shí)時(shí)可視化。圖1.磁光效應(yīng)的示意圖磁場(chǎng)可視化的基礎(chǔ)是利用法拉第效應(yīng)的磁光傳感器技術(shù)。該傳感器在傳感器平面上產(chǎn)生一個(gè)二維的磁場(chǎng)圖像。因?yàn)閭鞲衅髌矫姹恢挥袔孜⒚缀竦溺R面覆蓋，所以可以檢測(cè)到靠近測(cè)試樣本表面的雜散場(chǎng)。探測(cè)到的是測(cè)試試樣的磁場(chǎng)相對(duì)于磁光傳感器表面的法向分量。二．尺寸型號(hào)三．應(yīng)用和傳感器類型A型傳感器質(zhì)量檢查和幾何評(píng)估： ·磁性編碼器 ·電工鋼板 ·法醫(yī)安全特性 ·剩磁B/C型傳感器表面檢測(cè)與定量分析: ·具 ...

認(rèn)識(shí)到光通過透明介質(zhì)時(shí)，外部施加的磁場(chǎng)會(huì)改變光波，這取決于磁場(chǎng)。這一發(fā)現(xiàn)是光和磁之間相互作用的第①個(gè)跡象，后來導(dǎo)致了麥克斯韋方程的建立，其中包括將光描述為電-磁波。經(jīng)典物理學(xué)中的電-磁相互作用的基本原理就是通過這些發(fā)現(xiàn)而產(chǎn)生的。法拉第效應(yīng)描述的是旋轉(zhuǎn)的通過磁體的偏振光的偏振面（振動(dòng)面）的影響下的光學(xué)介質(zhì)。與光波傳播方向平行的外部磁場(chǎng)（圖1）。偏振面的旋轉(zhuǎn)角由以下方程定義β= V ?d ?B其中（指MO傳感器） 與外部磁場(chǎng)B的靜態(tài)磁通密度成比例，d是光在MO介質(zhì)中通過的距離，V是特定材料的Verdet常數(shù)，用于表示材料的特定旋轉(zhuǎn)強(qiáng)度。并且因材料不同而不同。因此，Verdet常數(shù)取決于光的波長(zhǎng)和M ...

理，光在兩種透明介質(zhì)交界處（如空氣和玻璃），將向折射率高的區(qū)域彎折。材料的折射率越高，入射光發(fā)生折射的能力越強(qiáng)。通過這個(gè)原理，將一個(gè)完整的激光波前在空間上分成許多微小的部分，每一部分被相應(yīng)的小透鏡聚焦在焦平面上，光斑進(jìn)行重疊，從而實(shí)現(xiàn)在特定區(qū)域?qū)⒐饩鶆蚧瑢?duì)激光束精確整形。其應(yīng)用主要有光斑整形和光束轉(zhuǎn)化。圖2：折射型微透鏡陣列衍射型微透鏡(DOE)陣列：基于物理光學(xué)的衍射原理，光被透鏡陣列的表面浮雕結(jié)構(gòu)調(diào)制改變了波前相位，從而實(shí)現(xiàn)了光波的調(diào)制、變換。激光經(jīng)過每個(gè)衍射單元后發(fā)生衍射，并在一定距離（通常為無窮遠(yuǎn)或透鏡焦平面）處產(chǎn)生干涉，形成特定的光強(qiáng)分布。圖3：衍射型微透鏡陣列微透鏡使用時(shí)的限制： ...

光振幅，d=透明介質(zhì)中的距離，B=樣品磁通密度，而B則是產(chǎn)生的法拉第旋轉(zhuǎn)。Matesy GmbH位于德國(guó)耶拿，探索了一種新的磁光傳感器類型（MO-傳感器）用于直接場(chǎng)可視化和測(cè)量。 Matesy引入了磁光學(xué)而非電磁效應(yīng)進(jìn)行二維磁場(chǎng)分析。 磁光傳感器具有技術(shù)優(yōu)勢(shì)，即可以在整個(gè)磁表面上直觀地識(shí)別出磁場(chǎng)及其分布。 因此，可以執(zhí)行實(shí)時(shí)的磁場(chǎng)分布分析，而不是使用需要在表面上精確定位的霍爾探針進(jìn)行耗時(shí)的“點(diǎn)對(duì)點(diǎn)”掃描。圖3.磁光效應(yīng)的示意圖一、法拉第效應(yīng)磁光傳感器的原理是法拉第效應(yīng)。它描述了通過磁光傳感器的線性偏振光的偏振平面的旋轉(zhuǎn)，該磁光傳感器暴露在磁場(chǎng)中，該磁場(chǎng)平行于應(yīng)用光波的傳播方向。更具體地，線偏振 ...

械應(yīng)力導(dǎo)致的透明介質(zhì)固體中的線性雙折射。光彈調(diào)制器發(fā)明于1960年。其中設(shè)計(jì)zui成功的光彈調(diào)制器包括了一個(gè)矩形的熔石英和一個(gè)有單晶石英制成的壓電傳感器。PEM是由各向同性的光學(xué)材料制成的，如石英等。PEM具有高調(diào)制純度、效率、寬波段響應(yīng)、高功率、優(yōu)異的延遲穩(wěn)定性等特點(diǎn)，廣泛應(yīng)用于偏振調(diào)制中。2.應(yīng)用舉例—線性雙折射偏振測(cè)量?jī)x下圖展示了一個(gè)利用PEM，基于雙折射原理，測(cè)試樣品延遲大小和方向的裝置結(jié)構(gòu)圖。2.1線性雙折射偏振測(cè)量?jī)x結(jié)構(gòu)包含了一個(gè)偏振調(diào)制模塊(光源，偏光片和一個(gè)PEM)、一個(gè)安裝在機(jī)控X-Y位移臺(tái)上的樣品安裝架以及雙通道探測(cè)組件。每個(gè)探測(cè)通道包含一個(gè)檢偏器和探測(cè)器。通道1(交叉起偏 ...

換能器和一個(gè)透明介質(zhì)組成。當(dāng)換能器接收到射頻信號(hào)時(shí)，它會(huì)在介質(zhì)中產(chǎn)生超聲波，從而引起介質(zhì)折射率的周期性變化。這種變化導(dǎo)致光波的衍射，衍射角和衍射效率可以通過調(diào)節(jié)射頻信號(hào)來控制。圖2 聲光調(diào)制器原理圖二、應(yīng)用場(chǎng)景1.EOM的應(yīng)用EOM由于其高速響應(yīng)的特點(diǎn)，廣泛應(yīng)用于以下領(lǐng)域：光纖通信：EOM可以實(shí)現(xiàn)高頻率的相位和幅度調(diào)制，非常適合用于高速光纖通信系統(tǒng)。激光雷達(dá)：EOM能產(chǎn)生高重復(fù)率的光脈沖，是激光雷達(dá)系統(tǒng)中的核心部件之一。量子光學(xué)實(shí)驗(yàn)：在量子信息和量子計(jì)算研究中，EOM用于操縱量子態(tài)和執(zhí)行快速光學(xué)操作。2.AOM的應(yīng)用AOM則以其穩(wěn)定性和可調(diào)諧性被廣泛應(yīng)用于：激光強(qiáng)度調(diào)制：通過調(diào)節(jié)射頻信號(hào)的功率 ...

在厚度為z的透明介質(zhì)中傳播相當(dāng)于將式(1)與相位項(xiàng)相乘:其中n為介質(zhì)的折射率，k0為真空波數(shù)。脈沖測(cè)量技術(shù)通常采用非線性過程來獲得脈沖幅度和相位靈敏度。在數(shù)學(xué)上，非線性相互作用的結(jié)果可以寫成其中f表示特定的非線性相互作用。在本文中，我們主要處理二次諧波產(chǎn)生(SHG) d-scan，其中f簡(jiǎn)單地表示平方。zui后，測(cè)量該過程的功率譜作為色散的函數(shù)，得到二維跡線：上面給出的簡(jiǎn)單模型假設(shè)基波輻射與非線性信號(hào)的理想耦合，這意味著在脈沖帶寬上有完美的相位匹配。對(duì)于寬帶少周期脈沖，通常不是這樣[31,32]，必須包含響應(yīng)函數(shù)R(ω)(可能不僅包含有限相位匹配的影響，還包含技術(shù)參數(shù)，例如光譜儀響應(yīng)函數(shù))以適 ...