(Db) 與主光線與光軸的最大位移之和：由于我們上面計算的空間分辨率只有在物鏡的后背孔徑被完全填充時才能實現，我們假設 Db等于后背孔徑的直徑。在傍軸近似下，物鏡后背孔徑（Ao）的直徑為：θmax與物鏡的焦距和所需的FOV有關。再一次，利用傍軸近似，得到：正如預期的那樣，管透鏡的孔徑由物鏡的 FOV、焦距和 NA 決定：無限遠校正的物鏡的焦距可以通過透鏡的放大倍數和制造商規定的套筒透鏡的焦距來確定（見第6節）。對于我們選擇的UIS系列蔡司透鏡（Zeiss, Thornwood, New York, USA），套筒鏡頭的焦距為，所以物鏡的焦距為 式 (21) 和 (22) 可用 ...

不同視場角的主光線在焦平面上平行。與像方遠心對應的是物方遠心，兩個系統的串聯組合構成雙遠心。當掃描鏡頭被稱為遠心時，通常意味著鏡頭不僅滿足 F-θ 條件，而且光闌被放置在掃描設備上，以確保遠心性。為了構建雙遠心中繼系統，第一個中繼透鏡放置在掃描鏡之后一個焦距處，第二個中繼透鏡放置在物鏡后背孔徑之前一個焦距處，中繼透鏡之間的距離為二者的焦距之和。請注意，遠心區域位于鏡頭之間，而其他雙遠心系統則在中繼系統的任一側都是遠心的。由于中繼透鏡的位置，這種配置被稱為 4f 中繼系統。它們的焦距之間的任何差異都會導致一定的放大倍數。DOI：https://doi.org/10.1364/AOP.7.0002 ...

用二種色光的主光線與高斯像面的交點高度之差來度量，以符號 δy'ch衣示,若對F光和C光考慮色差，有倍率色差的存在，使物體像的邊緣呈現顏色，影響像的清晰度。所以,具有一定大小視場光學系統,必須校正倍率色差。為計算倍率色差值,需要對要校正色差的二種色光計算主光線的光路,然后求出它們與高斯像面的交點高度 y'F和y'C,再按上述公式求得。物鏡的倍率色差很小或幾近為零。這是因為物鏡的位置色差已經校正，倍率色差也 隨之校正之故。另外,倍率色差顯然與光闌位置有關，因光闌與物鏡重合，倍率色差也不會產生。例如，單個薄透鏡不可能校正位置色差，當光闌與之重合時倍率色差為零;而當光闌位置移 ...

結果,包括沿主光線的細光束像散計算結果，已經能夠正確地畫出各種像差曲線和對像差校正狀況作出全面評價。90年代至今，隨著集成電路技術的突飛猛進，,計算機硬件條件發展非常迅速，因此現代光學設計軟件已不再局限于幾何像差和簡單的少量波像差,而是通過密集取樣光線追跡來評價光學系統的質量,包括幾何像差、波面、光學傳遞西數在內的各種評價指標都可以迅速獲得。無論使用什么樣的光學設計軟件，在設計光學系統時,要得到像差獲得最佳校正的良好設計結果，都必須對系統的結構參數反復修改。光學自動設計軟件的應用只是加快了這一修改進程，但不可能跨越它。同時，軟件作為一種工具是要由人來使用的，自動設計過程中人的干預仍然不可避免， ...

向光闌，以使主光線的偏角或ip角盡量小，以減少軸外像差。反之,背向光闌的面只能有較小的相對孔徑。三、像差不可能校正到理想程度，Z后的像差應有合理的匹配。這主要是指：軸上點像差與各個視場的軸外像差要盡可能一致，以便能在軸向離焦時使像質同時有所改善；軸上點或近軸點的像差與軸外點的像差不要有太大的差別，使整個視場內的像質比較均勻，至少應使0.7視場范圃內的像質比較均勻。為確保0.7視場內有較好的質量，必要時寧愿放棄全視場的像質，讓它有更大的像差。因為在 0.7視場以外以非成像的主要區域,當畫幅為矩形時（如照相底片），此區域僅是像面一角，其像質的相對重要性可以較低些。四、挑選對像差變化靈敏、像差貢獻較 ...

心光路，像方主光線與光軸平行。如果系統校正了場曲，就可在很大程度上實現軸上、軸外像質一致，使像點精確定位，而且提高了邊緣視場的分辨率與照度的均勻性。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設備、光學元件等，涉及應用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫療、科學研究、國防、量子光學、生物顯微、物聯傳感、激光制造等；可為客戶提供完整的設備安裝，培訓，硬件開發，軟件開發，系統集成等服務。您可以通過我們昊量光電的官方網站www.auniont ...

該點(相當于主光線)的波像差為零，因此各條光線的光程與主光線的光程之差即為各光線的波像差。對給定光學系統，光線由物面坐標y和瞳面坐標所確定。不同的光線波像差不同,故波像差一定是這些坐標的函數。因坐標為的光線與坐標為的光線具有完全相同的光路,故必有據此，波像差表達式中，只可能包含偶次元：再由于光束對子午平面對稱,坐標的奇次項不可能在表達式中出現;再考感到軸上點波像差只是入瞳半徑的函數，因此和項只能以的形式出現。故有由于參考球面在出瞳中心與實際波面相切，即的主光線的波像差為零，故上式中不存在常數項和單獨的元。上式中,和分別是軸向離焦和垂軸離焦項，是由于參考點不在高斯像點而產生的。以為系數的五項,對 ...

于光軸出射的主光線滿足正弦條件，恰好就是保證（16-28）式成立的必要條件。傅里葉變換透鏡要求全視場內的像質達到衍射極限，即波像差＜(1/4-1/10) 。若以輸入面為孔闌，則校正物面像差等價于校正頻譜面像差，校正光闌像差等價于校正輸入面像差。由像差理論可知，物面畸變與光闌彗差間應滿足下列關系：據此，傅里葉變換透鏡為滿足式1，當主光線滿足正弦條件的時候，必存在物面畸變。當滿足無畸變的共線成像關系時，常規光學系統主面是平面，譜面上無畸變的理想像高，而傅里葉變換透鏡要求像高，相當于主面是一個以焦點為中心的球面。傅里葉變換透鏡的畸變為因此，以常規光學系統作為傅氏變換透鏡時，Z大譜面范圍由譜點位置的非 ...

取邊緣光線和主光線，任何第三條近軸光線都可以寫成這兩者的線性組合。類似地，在一個變形系統中，由下列兩式我們也可以證明只有兩條線性無關的近軸光線。為了證明這一點，假設我們有兩條已知的近軸斜射線，它們在面j上的分量分別為和這兩條光線線穿過系統的路徑由上兩式完全確定。假設我們還有第三條未知的近軸光線，我們將其在面j上的相關分量表示為假設我們可以把第三個未知近軸光線的分量寫成兩個已知近軸光線分量的組合，形式如下其中是曲面j上的比例常數，我們可以通過解這些方程得到它們的值。如果我們能證明與曲面數j無關，并且在整個變形系統中都是常數，那么我們就知道對于這第三條未知的近軸光線，它的分量總是可以表示為兩條已知 ...

也可以把近軸主光線作為停留在子午線平面上的光線，這樣RSOS光線追跡就可以簡化為子午線平面上的光線追跡。但對于變形系統，一般情況下，如果近軸邊緣光線不停留在任何一個對稱平面上，它將是一條斜光線，其通過系統的過程將不局限在任何一個平面上。類似地，近軸主光線通常是斜光線，除非物體點停留在其中一個對稱平面上。由于這些復雜性，我們不能將變形近軸光線追蹤簡化為單個子午線平面內的光線追蹤。相反，我們需要跟蹤一個傾斜的近軸邊緣光線和一個傾斜的近軸主光線，以便完全指定近軸變形系統。在實際應用中，用兩條斜近軸光線來完整地描述近軸變形系統是不方便的。因此，我們需要更進一步。從之前討論中，我們知道，對于斜近軸邊緣光 ...