m的小孔使用激光輻射來打孔已經(jīng)在各種工業(yè)應用中已確立其地位。激光技術(shù)從手表工業(yè)首先開始其應用。當需要在節(jié)能條件下得到高深寬比的小孔時，比如在氣體渦輪機 制造中的冷卻小孔，或者在燃料供給系統(tǒng)中的過濾器，都使用了激光，它已成為一個普遍的工具。在這些應用中，應用脈寬為幾個微秒的單脈沖進行激光鉆孔或者沖 擊鉆孔能夠得到的鉆孔速度較高。但是因為激光加工主要是個加熱過程，激光鉆孔導致孔內(nèi)殘留有熔化層。由高強度的激光脈沖熔化或者汽化的材料在被自己的蒸汽 傳送出去以前，會在孔壁上凝結(jié)或者重鑄。在沖擊鉆孔中更是如此，這里激光束沒有移動，總是打在同一個地方，這導致所產(chǎn)生的熔化體積很大。更短的脈沖（在飛 秒 ...

內(nèi)，將CO2激光輻射傳送到以前這種激光器無法到達的區(qū)域。圖6、圖中灰色光纜內(nèi)部的空芯光纖用于微創(chuàng)手術(shù)在光纖傳感領域中，溫度敏感特性是需要被利用的，但在光通信領域，往往需要克服這個特性。尤其是需要時間同步，或需要從光信號中獲取時間信息的應用，例如跨洋同步網(wǎng)絡，遙感數(shù)據(jù)，和帶光纖延遲線路的激光器。通常，每攝氏度的溫度變化可以使每公里標準實芯光纖的傳播時間改變約40皮秒。如圖7中不同芯直徑的空芯光纖在通信波段的熱延遲系數(shù)（TCD）的變化，更高的芯直徑（37-cells）擁有更低的損耗。中空的光子帶隙光纖與實心石英光纖的結(jié)構(gòu)差異，使得大部分的光功率通過空氣介質(zhì)而非玻璃（石英）材料傳遞。第二方面是與玻璃 ...

990，測量激光輻射功率能量的探測器、儀器與設備3，術(shù)語及定義3.1 角向移動 angular movementαx，αy激光光束在X-Z和Y-Z平面內(nèi)的角向移動量。注：這些量在光軸坐標系X、Y、Z中定義。如果X方向與Y方向的角向移動之比不大于1.15：1，則認為光束的角向移動是旋轉(zhuǎn)對稱的，這種情況下只用一個值表征角向移動，符號記作α。3.2 光束指向穩(wěn)定性 beam angular stabilityδαx δαy光束角向移動的2倍標準方差。注：這些量在光軸坐標系X、Y、Z中定義。如果X方向與Y方向的指向穩(wěn)定性之比不大于1.15：1，則認為光束的指向穩(wěn)定性是旋轉(zhuǎn)對稱的，這種情況下只用一個值表 ...

Er:YAG激光輻射的吸收更高，并且與二氧化碳激光器對組織汽化相比，Er:YAG是更為高效的熱機械燒蝕機制。這一點以及像面上更多的平頂光解釋了使用二極管泵浦Er:YAG激光器時缺乏碳化現(xiàn)象的原因，這被認為有利于更好的傷口愈合。觀察到的切割深度隨切割速度的增加而下降(圖3)可以解釋為每個位置的照射時間減少，因此接收到激光能量減少。隨著切割速度的增加，每個位置外加能量的減少導致熱損傷寬度的減小。眾所周知，在激光平均功率恒定的情況下，隨著脈沖重復頻率的增加，切割深度減小，熱損傷增大。這可以解釋為，隨著重復頻率的增加，每個位置的脈沖數(shù)量增加。每個脈沖都必須將達到消融閾值的能量引入到組織中，這導致隨著脈 ...

，再通過飛秒激光輻射等方法進行N離子的注入，從而生成單個NV色心、多個NV色心發(fā)光點，以及高密度NV色心團簇。與顯微共聚焦熒光系統(tǒng)聯(lián)用的光子反聚束實驗具有眾多優(yōu)勢。不僅可以快速篩選NV色心的可能區(qū)域，還能實現(xiàn)空間分辨及對其單光子發(fā)光源特性的研究，這一技術(shù)可以有效地協(xié)助單光子源的前沿研究，助力新型量子技術(shù)的快速篩選和實驗。昊量光電作為NANOBASE公司在中國區(qū)域的獨家代理商，全權(quán)負責其在中國的銷售、售后與技術(shù)支持工作。如想進一步了解光子反聚束測試，或者有任何問題及反饋建議，歡迎聯(lián)系我們。更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品 ...

光纖激光器。激光輻射的光譜范圍為光通信波長1550nm，該波長的光學技術(shù)較為發(fā)達。發(fā)射的激光脈沖(重復頻率為50 MHz)由摻鉺光纖放大器放大并發(fā)射到非線性光纖中，該光纖將脈沖能量傳輸?shù)?.9μm光譜范圍，對應于所設計的氟化光纖的零色散波長。第二個放大階段意味著使用以下正向摻銩包層泵浦光纖放大器(793 nm泵浦二極管)在大約2 μ m的光譜范圍內(nèi)提高光功率(達到0.5 W平均功率水平)。為了補償摻tm光纖和傳輸光纖的異常群速度色散，在泵浦系統(tǒng)中預先使用色散補償光纖來處理超連續(xù)譜產(chǎn)生的光脈沖的時頻自適應。因此，由孤子串組成的移位和頻譜預加寬脈沖被耦合到50厘米長的InF3光纖中，在那里發(fā)生了大 ...

在第1次脈沖激光輻射后會發(fā)生急劇下降；日本中部大學的Qi等人發(fā)現(xiàn)孵化效應導致藍寶石的燒蝕閾值與輻射在襯底表面的激光脈沖數(shù)成反比。YAG 晶體在0.25-5 μm范圍內(nèi)具有較高的透過率，是一種優(yōu)良的紫外、紅外光學材料，且具有優(yōu)良的熱力學性質(zhì)、良好的抗溫度蠕變性，以及很強的耐高溫塑性變形能力。YAG的力學性能和化學穩(wěn)定性接近藍寶石晶體，并且沒有藍寶石的雙折射效應。三、具體實驗驗證實驗采用YAG晶體，中心波長1030 nm的飛秒激光器，脈寬約為400 fs，重復頻率為300 kHz。利用顯微物鏡將激光束聚焦于樣品表面，光斑大小3.5 um。樣品的移動通過高精度三維電控位移臺實現(xiàn)。對YAG晶體樣品表面 ...

長的四次方、激光輻射強度(IL)、散射分子的數(shù)量密度(N)(其中大部分可能來自樣品誘導的熒光，參見式(2))和極化率變化(δα/δq)(如式(1)所示)成正比:拉曼信號的強度隨著入射光頻率的四次冪而增加。如圖1所示，在可見光光譜區(qū)域(530 nm左右)，拉曼輻射和熒光輻射較高，但在近紅外光譜范圍內(nèi)則降低。圖1圖1也可以擴展到更短的波長，即紫外光譜范圍，在很短的波長下，熒光不再是問題，但紫外激光產(chǎn)生的樣品降解的風險增加了。在可用拉曼散射量和熒光減少量之間的一個常見的實際折衷是使用785 nm激光激發(fā)波長和相應的拉曼光譜儀設置。然而，這種設置可能不適用于高熒光樣品，正如下面TG拉曼回顧的應用和擴展 ...

的密度，V是激光輻射照射的體積。因此，我們計算了介質(zhì)中的溫升介質(zhì)中的溫度升高會加熱周圍的空氣，引起周圍空氣的溫度升高，如ΔTair所示。此外，周圍空氣溫度的升高與固體樣品溫度的升高成正比ΔT。因此我們有根據(jù)理想氣體定律，周圍空氣中相應的壓力變化與溫度上升成正比，由這里N是空氣中每單位體積氣體分子的數(shù)量，kB是玻爾茲曼常數(shù)。由于激光是在脈沖條件下調(diào)制的，周圍的空氣產(chǎn)生壓力膨脹和收縮，從而產(chǎn)生聲波。值得指出的是，在此過程中，由于熱膨脹，入射光對樣品的照度也會發(fā)生變化。然而，與熱傳遞引起的溫度變化相比，這種影響很小。從上面的分析可以看出，表達式與之前的研究相似。脈沖激光誘導的PA信號強度與激光脈沖能 ...

顯可見的不同激光輻射角度分布差異歸因于源激光的多模輸出。通過添加下游的光束整形光學元件（圖（f）和（g）），獲得了消色差的角度分布。這一特性對于使用多色熒光顯微鏡定量確定細胞和組織中分子共定位至關(guān)重要[4]。圖6.（a）角度光分布表征方法。通過Thorlabs DCC1240M CMOS相機捕捉投影的輻射光分布。（b）由SOLA V-N LED光引擎（Lumencor, Beaverton, OR）產(chǎn)生的未過濾白光（380–760 nm）通過直徑為3毫米或5毫米的液體光導傳輸后的角度分布。（c）由多源SPECTRA光引擎（Lumencor, Beaverton, OR）產(chǎn)生的過濾LED和激光光 ...