制備MoS2量子點(diǎn)過渡金屬二硫?qū)倩铮═MDCs）因其優(yōu)異的電氣和機(jī)械性能在電子領(lǐng)域引起了極大的關(guān)注。TMDCs 的一個(gè)典型特征是當(dāng)它們被剝離成單層時(shí)，帶隙從間接帶隙變?yōu)橹苯訋?。由于量子限制效?yīng)，MoS2 量子點(diǎn) (QD) 比塊狀或單層 MoS2 具有更高的帶隙能量。許多研究人員通過各種方法制備 MoS2 單層或量子點(diǎn)，例如剝離、底物生長(zhǎng)和膠體合成。通過機(jī)械剝離制備的 MoS2 薄層轉(zhuǎn)移到基板上的過程使得大規(guī)模商業(yè)化生產(chǎn)變得困難。鋰輔助剝離是一種通過誘導(dǎo)層間弱范德華作用來剝離 MoS2 的簡(jiǎn)便方法，正丁基鋰 (n-BuLi) 通常用于此目的。然而，在插層過程中，n-BuLi 的高電子供體能力 ...

有越來越多的量子點(diǎn)(QD)電視和OLED電視進(jìn)入市場(chǎng)，他們都是廣色域的，能夠顯示非常鮮艷的顏色，本文對(duì)顯示行業(yè)的色域標(biāo)準(zhǔn)做一個(gè)相對(duì)系統(tǒng)的總結(jié)。色域的概念及計(jì)算方法首先介紹下色域的概念，在顯示行業(yè)中，色域（color gamut），顧名思義就是顏色的區(qū)域，是用來衡量設(shè)備能夠顯示的顏色的區(qū)域范圍，色域越大，表示設(shè)備能夠顯示的顏色范圍越廣，越能夠顯示特別鮮艷的顏色（純色）。一般的電視NTSC色域大概在只有68%/72%，NTSC色域大于92%的電視才被稱為高色飽/廣色域（Wide color gamut）電視,當(dāng)然一般使用量子點(diǎn)QLED或者OLED或者高色飽的背光去實(shí)現(xiàn)，這里就不再詳細(xì)闡 ...

其成為薄膜和量子點(diǎn)敏化太陽能電池的理想候選者。但是，似乎CIS太陽能電池的量子效率提升達(dá)到了瓶頸。為了不斷改進(jìn)下一代CIS電池并打破這一限制，必須要清楚的理解制造工藝對(duì)太陽能電池性能的影響。 考慮到這一點(diǎn)，IRDEP（法國光伏能源研究院）的研究人員利用光致發(fā)光（PL）成像對(duì)多晶CuInS2太陽能電池進(jìn)行了表征。高光譜顯微成像平臺(tái)（IMA Photon）可提供2nm的光譜分辨率和優(yōu)于2μm的空間分辨率。該設(shè)備采用532nm的激發(fā)光在顯微鏡整視場(chǎng)下均勻的激發(fā)。如圖 1為 圖 2中選擇的不同研究區(qū)域的PL光譜。 圖 2 顯示的是整個(gè)器件的PL成像圖譜[3]。全局成像可快速獲得樣品的不均一性。通過這種 ...

s/GaAs量子點(diǎn)外腔激光器的性能研究[D]. 曲阜師范大學(xué), 2014. ...

使用綠色熒光量子點(diǎn)樣品比較廣域時(shí)間對(duì)焦和基于DMD的線掃描時(shí)間對(duì)焦技術(shù)的軸向分辨率。DMD選取不同寬度的條紋圖樣對(duì)比結(jié)果，條紋寬度3像素直到全部像素（全亮）。寬場(chǎng)時(shí)間聚焦激發(fā)(紅點(diǎn))和線掃描時(shí)間聚焦激發(fā)(藍(lán)點(diǎn))的z軸綜合熒光強(qiáng)度分布圖比較。DMD的尺寸為128 × 128像素，寬視場(chǎng)測(cè)量為“on”，行掃描模式為128 × 3像素序列為“on”。數(shù)據(jù)擬合為洛倫茲函數(shù)(實(shí)線)。上圖比較兩種方案在z軸上的分辨能力，線掃描照明的FWHM比寬場(chǎng)照明明顯減少，表明線掃描軸向分辨率有提高。使用花粉顆粒作為樣品比較：花粉粒的雙光子時(shí)間聚焦熒光圖像?；ǚ垲w粒的圖像為寬場(chǎng)、128 × 128 個(gè)"開&q ...

ed的半導(dǎo)體量子點(diǎn)發(fā)射器之間的遠(yuǎn)程耦合。作者：Yi Yu, Antoine Maxime Delgoffe, ...Eli Kapon鏈接：https://doi.org/10.1364/OPTICA.44259410.標(biāo)題：epsilon-near-zero的氧化銦錫層中光的時(shí)空折射：界面引起的頻移效應(yīng)簡(jiǎn)介：當(dāng)光穿過折射率隨時(shí)間快速變化的介質(zhì)時(shí)，光的頻率會(huì)發(fā)生變化。最近報(bào)道了透明導(dǎo)電氧化物的顯著頻移效應(yīng)。這些觀察結(jié)果被解釋為由于折射率的時(shí)間變化導(dǎo)致體介質(zhì)中propagation phase的時(shí)間變化。這是一種稱為時(shí)域折射的效應(yīng)。在這里，作者展示了由氧化銦錫制成的epsilon-near-ze ...

(PbS) 量子點(diǎn) (QD) 具有高熒光亮度和可調(diào)發(fā)射波長(zhǎng)的優(yōu)點(diǎn)。設(shè)計(jì)并合成了一系列PbS/CdS核殼量子點(diǎn)(CSQD)，然后用聚乙二醇 (polythylene glycol,PEG)將它們水合。借助峰值發(fā)射波長(zhǎng)為~1100、~1300 和~1450nm的明亮QD，發(fā)現(xiàn)水吸收峰周圍的檢測(cè)區(qū)域始終提供極大的圖像質(zhì)量，因此NIR-II窗口的定義被進(jìn)一步完善為900–1880nm。(3) 定義為NIR-IIx區(qū)域的1400-1500 nm被證明提供比NIR-IIb區(qū)域更出色的熒光圖像。體內(nèi)NIR-IIx熒光顯微腦血管成像展現(xiàn)出背景的強(qiáng)烈抑制，圖像對(duì)比度非常佳，成像深度達(dá)到~1.3 mm，代表了迄今 ...

中性原子 、量子點(diǎn)和固態(tài)缺陷 ，以及其他在微波頻率下工作的，包括超導(dǎo)量子位(superconducting qubits)和晶體中的自旋（spin in crystal）。其中，超導(dǎo)量子位是有前途的量子計(jì)算平臺(tái)之一。在超導(dǎo)量子電路中，約瑟夫森效應(yīng)(Josephon effect)固有的微波頻率下的低損耗單光子非線性允許接近糾錯(cuò)閾值的高保真量子操作 。基于該電路量子電動(dòng)力學(xué) (cQED) 架構(gòu)，已經(jīng)開發(fā)出具有 50 多個(gè)量子位的原型量子計(jì)算機(jī) 。然而，編碼在微波光子中的量子態(tài)位于稀釋冰箱的毫開爾文階段，并且在達(dá)到室溫時(shí)會(huì)被熱噪聲淹沒。微波信號(hào)在室溫下的高傳輸損耗進(jìn)一步阻止了量子信號(hào)的長(zhǎng)距離傳播。 ...

)，和(d)量子點(diǎn)(QD585)溶液的門強(qiáng)度曲線(坐標(biāo)(193,190))。參數(shù):激光頻率:20 MHz，門寬W = 13.1 ns，位深:10，背景校正:off。藍(lán)色:無堆積修正，紅色:堆積修正。圖5顯示了本文各種實(shí)驗(yàn)中使用的四種市售熒光樣品的熒光衰減譜，由SS2用W = 13.1 ns柵極寬度和17.86 ps柵極步長(zhǎng)(總共2800個(gè)柵極)記錄。ATTO 550, Cy3B和羅達(dá)明6G (R6G)樣品(圖5(a) (c))是水溶液夾在由1mm厚橡膠墊圈隔開的兩個(gè)玻璃覆蓋物之間，允許測(cè)試探測(cè)器的寬場(chǎng)響應(yīng)均勻性。這些樣本還被用于研究相量分析性能對(duì)各種采集參數(shù)的依賴性，如后面一節(jié)所述。圖5(d) ...

、碳納米管和量子點(diǎn)等。反聚束實(shí)驗(yàn)則是鑒別單光子源的重要表征方法。知識(shí)拓展”NV（Nitrogen-Vacancy）色心是金剛石中的一種點(diǎn)缺陷。金剛石晶格中一個(gè)碳原子缺失形成空位，近鄰的位置有一個(gè)氮原子，這樣就形成了一個(gè)NV色心。反聚束效應(yīng)是一種量子力學(xué)效應(yīng)，它揭示了光的類粒子行為。它是由于單光子源一次只能發(fā)射一個(gè)光子而產(chǎn)生的現(xiàn)象。由于兩次光子發(fā)射之間必須完成一個(gè)激發(fā)和弛豫循環(huán)，兩次光子發(fā)射之間的最小間隔主要取決于單光子源的激發(fā)態(tài)壽命。當(dāng)將發(fā)光信號(hào)分成兩束，采用兩個(gè)檢測(cè)器同時(shí)探測(cè)，每個(gè)光子只能被其中一個(gè)檢測(cè)器探測(cè)到。即在同一時(shí)刻僅有一個(gè)檢測(cè)器可以探測(cè)到光子。反聚束效應(yīng)會(huì)導(dǎo)致兩個(gè)探測(cè)器的信號(hào)在很短 ...