子再通過電子聲子耦合將能量傳遞給晶格，從而使等離子體溫度升高。在多激光脈沖重復(fù)作用過程中，激光誘導(dǎo)形成的缺陷逐步積累，材料的光學(xué)特性逐漸發(fā)生改變。二、飛秒激光的可行性驗(yàn)證材料的光學(xué)特性改變，已在多種材料中得到驗(yàn)證。德國馬克思-伯恩非線性光學(xué)和短脈沖光譜學(xué)研究所Ashkenasi等人發(fā)現(xiàn)釔理氟化物（YLF）和熔石英的表面燒蝕閾值在第1次脈沖激光輻射后會發(fā)生急劇下降；日本中部大學(xué)的Qi等人發(fā)現(xiàn)孵化效應(yīng)導(dǎo)致藍(lán)寶石的燒蝕閾值與輻射在襯底表面的激光脈沖數(shù)成反比。YAG 晶體在0.25-5 μm范圍內(nèi)具有較高的透過率，是一種優(yōu)良的紫外、紅外光學(xué)材料，且具有優(yōu)良的熱力學(xué)性質(zhì)、良好的抗溫度蠕變性，以及很強(qiáng)的耐 ...

光子所需的零聲子線（ZPL）的有效發(fā)射，而量子點(diǎn)在發(fā)射特性方面顯示出很大的前景，但限制在10ns相干時(shí)間。這突出了使用固態(tài)量子發(fā)射器工作的典型挑戰(zhàn)：單光子產(chǎn)生發(fā)射器自旋相干時(shí)間zui近對金剛石部分SiV中的第四組空缺中心的調(diào)查顯示了滿足這一領(lǐng)域的希望結(jié)果。圖16：固態(tài)量子發(fā)射器結(jié)合其良好的自旋特性，錫基空位中心在納米結(jié)構(gòu)中強(qiáng)而穩(wěn)定，非常適合集成到零光子線發(fā)射中。金剛石中的IV族空位中心由于其晶體對稱性而表現(xiàn)出良好的光學(xué)性質(zhì)，有利于發(fā)射到ZPL，SiV中心在100 mK時(shí)顯示出10 ms的相干時(shí)間，而SnV在2K時(shí)顯示出類似的時(shí)間——標(biāo)準(zhǔn)氦低溫恒溫器容易達(dá)到的溫度。Arb-Rider AWG系列 ...

縱向光學(xué)LO聲子散射穿越有源區(qū)。在閾值以上，隨著腔內(nèi)的光強(qiáng)變得越來越強(qiáng)，電子通過受激輻射在活躍區(qū)域的傳輸速度越來越快。因此，在有源區(qū)域上的電壓不再增加得那么快。圖1我們展示了一種基于注入器和有源區(qū)域之間“兩步”耦合的新型QC激光器設(shè)計(jì)，通過簡單地改變施加電壓，為高于閾值的激光器提供寬波長調(diào)諧范圍。該設(shè)計(jì)的導(dǎo)帶部分如圖1所示。它是基于雙聲子共振對角躍遷有源區(qū)。在注入器基態(tài)g和上層激光態(tài)u之間插入一個(gè)耦合態(tài)c。以LO聲子散射為主的從注入態(tài)到耦合態(tài)的散射壽命約為1.5 ps，而上激光態(tài)的散射壽命約為3 ps。這樣，當(dāng)施加電壓增加時(shí)，電子通過閾值以上的受激發(fā)射穿越有源區(qū)的速度減慢，使得有源區(qū)的差分電阻 ...

(a)基于雙聲子共振的具有四量子阱有源區(qū)的8.2-_x0016_m QC激光器的導(dǎo)帶圖的一部分和相關(guān)波函數(shù)的模平方。施加51kv /cm的電場。箭頭表示激光躍遷。(b)基模強(qiáng)度分布圖、層結(jié)構(gòu)分布圖和所用介質(zhì)波導(dǎo)折射率實(shí)部分布圖。激光主動式區(qū)域基于雙聲子共振設(shè)計(jì)。活躍區(qū)和注入器一個(gè)周期的層序?yàn)?4/18/9/57/11/54/12/45/25/34/14/33/13/32/15/31/19/29/23/27/ 25/27，其中in Al As勢壘層為粗體，in Ga As井層為粗體，n摻雜層（cm）為下劃線。電子能帶圖如圖1(a)所示。第4和第3能級之間的激光躍遷能量設(shè)計(jì)為154兆電子伏，能級1 ...

會影響石墨烯聲子色散中K點(diǎn)附近的現(xiàn)有頻率。此外，這一特征可以誘導(dǎo)O-Gr成為均勻的薄膜，并改善了空穴傳輸/注入。通過FT-IR（圖1b）和XPS（圖1c和1d）的光譜，也證實(shí)了石墨烯薄片的氧功能化。與具有極惰性的CVD石墨烯的FT-IR光譜相比，O-Gr樣品的光譜顯示出大量的含氧官能團(tuán)，如O-H為3400cm?1，C-H為1502cm?1，C-O為1236cm?1。紅外吸收結(jié)果與拉曼吸收結(jié)果一致。石墨烯的C1s XPS光譜（圖1c）在284.8 eV（C-C）、286.0 eV（C-O）和289.0 eV（O-C=O）處有三個(gè)峰，而O1s光譜（圖3d）在530.5 eV （C=O）、532.2 ...

光學(xué)（LO）聲子散射來減少低激光能級的填充。這種相對較低的電壓缺陷也有利于低溫下的WPE。圖2采用應(yīng)變平衡的In0.66Ga0.34As/Al0.69In0.31As材料，通過金屬有機(jī)化學(xué)氣相沉積（MOCVD）在InP襯底上生長了QCL結(jié)構(gòu)，該結(jié)構(gòu)由低損耗的InP基波導(dǎo)包層組成，包層位于43個(gè)重復(fù)的注入/活性區(qū)序列之上。每個(gè)注入?yún)^(qū)摻雜片密度為1*1011cm-1。采用傳統(tǒng)的III-V型半導(dǎo)體加工技術(shù)制備了脊寬為13.5 ~ 21.5 mm的脊波導(dǎo)激光器。采用等離子體增強(qiáng)化學(xué)氣相沉積法（PECVD）沉積0.3 mm的SiOx絕緣層，通過電子束蒸發(fā)沉積30 nm/300 nm的薄鈦金頂部金屬觸點(diǎn)， ...

防止由于光學(xué)聲子重吸收，電子從注入/弛豫區(qū)的準(zhǔn)費(fèi)米能級返回到RT下的激光紫外光。很明顯，對于波長較短的激光器，晶格匹配材料越來越難以滿足這一條件，除了降低注入效率外，還會顯著導(dǎo)致RT下的性能下降。事實(shí)上，第1個(gè)展示連續(xù)RT操作的工作激光器如圖3所示。因此，應(yīng)變補(bǔ)償激光材料優(yōu)先用于MWIR波長激光器，盡管由于材料的生長能力，應(yīng)變量是有限的。高應(yīng)變材料可以帶來更大的帶偏移，但在導(dǎo)帶中向側(cè)谷的散射可以為非輻射躍遷過程增加通道，并且其對激光操作性能的影響目前尚未完全了解。更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制 ...

量子點(diǎn)的低頻聲子模式，助力能帶結(jié)構(gòu)研究。生物醫(yī)藥：用于蛋白質(zhì)構(gòu)象變化和細(xì)胞膜動態(tài)監(jiān)測，為疾病機(jī)制研究提供分子級洞察。環(huán)境科學(xué)：結(jié)合紅外-拉曼同步系統(tǒng)（如mIRage），布拉格陷波濾光片（BNF）助力微塑料原位檢測，識別亞微米級污染物成分。布拉格陷波濾光片（BNF）與布拉格帶通濾光片（BPF）協(xié)同：系統(tǒng)性能再升級為徹底消除激光噪聲（如ASE和等離子線），布拉格陷波濾光片（BNF）常與布拉格帶通濾光片（BragGrate? Bandpass Filter, BPF）聯(lián)用。布拉格帶通濾光片（BPF）可清洗激光線寬至10cm?1，抑制比zui高可達(dá)-70 dB，與布拉格陷波濾光片（BNF）的窄帶陷波特 ...

、固體中光學(xué)聲子等激發(fā)與激光相互作用產(chǎn)生的非彈性散射稱為拉曼散射。拉曼光譜成像技術(shù)是拉曼光譜分析技術(shù)將共聚焦顯微技術(shù)、激光拉曼光譜技術(shù)及新型信號探測裝置完美結(jié)合，把簡單的單點(diǎn)分析方式拓展到對一定范圍內(nèi)樣品進(jìn)行綜合分析，利用獲得的不同成分特征拉曼頻率的強(qiáng)度變化，構(gòu)建出該種成分在樣品上的空間分布圖，并用圖像的方式顯示樣品的化學(xué)成分分布、表面物理化學(xué)性質(zhì)等更多信息。拉曼圖形能夠揭示樣品中主要有哪些化學(xué)成分及各成分的空間位置分布顯示出樣品中顆粒的尺寸和數(shù)目，還可以體現(xiàn)出材料的應(yīng)力分布及微米尺度上的分子取向。 ...