于傳感應用和非線性光學。圖1.6光子帶隙導引型光子晶體光纖（空心光子晶體光纖）上海昊量光電設備有限公司目前供應上述所有類型的光纖，并且可以根據客戶要求進行各種光子晶體光纖定制。同時昊量光電還推出一系列用于高功率超快激光器傳輸的空心光子晶體光纖，主要用于：（一）脈沖壓縮（二）頻率轉換（三）光譜和傳感（四）超短激光脈沖傳輸（五）光和氣體作用相關實驗如有任何相應需求請和我們聯系 ...

的方法是增強非線性光學的相干拉曼散射方法：受激拉曼散射（SRS）和相干反斯托克斯拉曼散射（CARS）。相干拉曼效應最早是在1960年代發(fā)現的。在1990和2000年代末，由于超快鎖模激光器的進步，謝尼（Sunney Xie）及其同事率先將CARS9和SRS10用于無標記化學顯微鏡。從那時起，這些技術已廣泛用于化學，生物學和材料科學研究。 CARS和SRS有很多相似之處。這些非線性光學過程通常在相同條件下發(fā)生，并且儀器設置幾乎相同。但是，有一些差異。就像自發(fā)的拉曼一樣，CARS信號（圖1中的ω為反斯托克斯）與入射光束（ωp，泵浦，ωs斯托克斯）的波長不同，使用短通濾波器很容易將信號從入射光中分離 ...

結構譜圖作為非線性光學材料，非線性系數是一項重要的光學參數，它決定了材料的相位匹配的波長。通過第一性原理計算可得雙折射的系數，并且結果表明三個化合物都是負的雙光軸晶體，在1064nm的激發(fā)光下Δn=nz-nx，其雙折射系數分別為：0.070, 0.090和0.060，此數據表明上述三個化合物的雙折射系數大于已經報道的磷酸復鹽晶體。圖3(a)、(b)和(c)分別為化合物K2(TeO)P2O7、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的雙折射系數譜圖您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

晶體長度當選擇一種晶體時，晶體長度是一個重要的因素。對于窄帶連續(xù)波光源，我們的20mm到40mm的較長晶體長度將提供最好的效率。然而，對于脈沖光源，長晶體對激光帶寬和脈沖寬度敏感性增加，會具有負面效應。對于納秒脈沖，我們通常推薦10mm長度，而最短的0.5mm到1mm的長度則適用于飛秒脈沖系統(tǒng)。極化為了利用鈮酸鋰的最高非線性系數，輸入光應該是e偏振的，即偏振態(tài)必須與晶體偶極矩匹配。通過使光的偏振軸與晶體的厚度方向平行可實現這一點。這可用于所有非線性相互作用。聚焦和光路設計由于PPLN是一種非線性材料，當晶體中光子的強度最大時，將獲得從輸入光子到產生光子的最高轉換效率。這通常是通過晶體的端面正入 ...

像科學來說，非線性光學效應產生的增強效果是一個更加適合的方法。比如受激拉曼散射（SRS）效應，以及相干反斯托克拉曼散射（CARS）效應。圖1：自發(fā)拉曼，SRS以及CARS的雅布隆斯基圖相干拉曼效應Z早于1960年代被發(fā)現6。在90年代晚期和00年代，隨著超快鎖模激光的發(fā)展，謝曉亮以及其同事相繼發(fā)表了有關CARS9和SRS10的無標記化學信息顯微鏡論文。此后，這些技術被廣泛應用到有關化學，生物學以及材料學的研究當中6，7，11。CARS和SRS有著諸多相似性：這些非線性光學過程通常會發(fā)生在同樣的條件下，且實驗所需的儀器設置大致相同。當然，也有一些不同點：比如CARS的信號（圖1，ωas）與自發(fā)拉 ...

用于冷卻鈹離子銫原子的PPLN晶體Covesion 的 MSFG 晶體系列最常用于量子光學系統(tǒng)，其中需要窄線寬激光器來訪問特定的原子躍遷，以操縱和冷卻原子和離子。通過使用高功率光纖泵浦激光器在 MgO:PPLN 中產生和頻，可以輕松實現瓦級功率的冷卻激光器。MSFG626可用于冷卻鈹離子，兩個泵浦激光器分別為1051nm和1550nm，然后在MSFG626中結合，產生626nm。使用BBO晶體，這種輸出可以在313nm處增加一倍頻率至9Be+離子躍遷。類似地，我們的MSHG637已經被用來演示銫原子從1560nm和1077nm冷卻到637nm，然后頻率加倍到原子躍遷。我們的MSFG 和頻晶體系 ...

的激光器基于非線性光學采樣進行了測距實驗。在更新速率為7KHz 的情況下，對大約 0.6m 處的目標距離實現了精度為 2mm的絕對距離測量。在國內，對于飛秒激光測距的研究起步較晚，2012 年，天津大學超快激光研究室對飛秒激光的研究的現有基礎上，搭建了一臺高重頻的飛秒激光器，采用了2010 年韓國高科技研究院的方案，在平衡光學互相關技術的指導下，在52m 的自由空間路徑中，研究了飛秒激光飛行時間法測距，實驗結果表明，在1s 的平均時間下獲得了12nm 的測距精度。2014 年，清華大學又采用2009 年美國標準局的Coddington I 的實驗方案，使用兩臺具有微小重復頻率差的激光器，通過讓 ...

態(tài)電壓)。在非線性光學系統(tǒng)中，脈沖通過 χ(2) 晶體，產生非線性混合輸出。輸入數據和參數編碼在輸入脈沖的頻譜中，輸出從倍頻脈沖的頻譜中獲得。d，與由可訓練非線性數學函數序列構建的DNN一樣，所構建具有可訓練物理變換序列的深度PNN。在 PNN 中，每個物理層都實現了一個可控的物理函數，它確實需要在數學上與傳統(tǒng)的DNN層同構。實驗結果：圖 2：使用寬帶光學SHG實驗實現的示例PNN。a，輸入數據被編碼到激光脈沖的光譜中。為了控制寬帶SHG 過程實現的變換，脈沖頻譜的一部分用作可訓練參數(橙色)。物理計算結果是從 χ(2) 介質中產生的藍色(約 390nm)脈沖的光譜中獲得的。b，為了構建深度P ...

中的新型超快非線性光學響應，由飛秒中紅外脈沖引起的共振子帶間激發(fā)引起電子電荷的瞬態(tài)空間位移，從而引起單周期太赫茲脈沖的發(fā)射。作者：Matthias Runge, Taehee Kang, ...Thomas Elsaesser鏈接：https://doi.org/10.1364/OPTICA.438096RESEARCH ARTICLES1.標題：在活體皮層中通過精確和有針對性的激光消融探測神經元功能簡介：開發(fā)了一種放大飛秒激光耦合雙光子顯微鏡系統(tǒng)，該系統(tǒng)允許對單個細胞進行瞬時和有針對性的消融，并實時檢測活體小鼠皮層中的神經元網絡變化。作者：Zongyue Cheng, Yiyong Han, ...

晶體是通過在非線性光學晶體中摻入激活離子（通常是Nd3+或Yb3+），使其同時具有激光發(fā)射和非線性光學倍頻兩種功能，在產生紅外波長的基頻光的同時對其進行倍頻。典型的自倍頻晶體有摻雜釹離子的四硼酸鋁釔（NYAB）、摻雜鐿離子的四硼酸鋁釔（Yb:YAB）、摻雜釹或鐿離子的硼酸鈣氧鹽（Nd/Yb:RECOB）等晶體。圖1.激光倍頻示意圖由于激光強度很高，因此會引起晶體材料原子極化，也就是正負電荷中心分離。這種分離是動態(tài)振動的，而且振動頻率與激光的頻率一致，振動幅度與激光場強度相關。因為激光電磁場強度與極化強度存在非線性。對于2階非線性，也就是極化強度與激光的電場強度E的平方成比例。黃綠光激光（500 ...