鏡的PSF為非相干成像系統的光學傳遞函數OTF(在頻域描述系統的成像性能)為MTF為OTF的模。合成孔徑的透鏡的pupil function為其PSF，OTF，MTF的計算與單透鏡相同(2)圖像重建。基于貝葉斯原理，成像系統獲得的圖像g和目標圖像f的統計模型為Richardson-Lucy解卷積的目標是最大化p(f|g)，而p(g)和p(f)可以看作為常量，問題轉化為最大化p(g|f)，這是PSF的的概率 。基于圖像噪聲為泊松分布假設，p(g|f)表示為求解p(g|f)的最大值，等效于求解一個迭代方程參考文獻：Feng Zhao, Zicheng Shen, Decheng Wang, Bij ...

激光之間的為非相干迭加。時域上光強無規則。但通過鎖模技術使激光器諧振腔中的的多模光初始相位一致：設諧振腔內有共個模，又設相鄰模式的角頻率相差則其中為中心角頻率，于是式(2)可以表示為：其中為多模激光器中的光總和電場表達式，如果初始相位一致可以表示為則式(3)可表示為：對于鎖模激光器的輸出光強可由簡單表示如下：式(5)中所示鎖模激光器的光強輸出有時間規律性：當時有極大值，且極大值正比于所以諧振腔中的模數越多，鎖模脈沖激光器的峰值光強越大(如圖1所示)。更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量設 ...

于顯示目的的非相干寬帶背光的振幅調制。圖1.SLM相位調制與DMD振幅調制示意圖由于激光是相干的，激光束的理想空間橫截面在相位上是恒定的。液晶屏可以對相位進行一定程度的調制如圖1a,c,e所示。這是各種后續技術的基礎，這些技術以某種方式利用激光的空間調制相位，如圖2所示。一個例子是使用空間相位調制將全息圖案壓印到連續波激光波前上。將液晶顯示器放置在透鏡的后焦平面上將導致在前焦點處的激光上印記的空間變化的相位圖案的傅里葉變換。通過適當選擇相位全息圖，入射激光可以被調制成聚焦到多個空間分離的點，允許計算機控制多個激光焦點，就像用于光學捕獲一樣多聚焦激光掃描顯微鏡。液晶空間光調制器(LC-SLMs) ...

單頻CARS與SRS顯微系統單頻CARS/SRS顯微鏡較具挑戰性的部分是激發源，它必須產生兩個同步的激光脈沖---泵浦和斯托克斯，需具有以下幾點特征：1. 頻率失諧在500和之間連續變化，以覆蓋所有相關的振動躍遷。這意味著至少有一個泵浦/斯托克斯脈沖是廣泛可調的。例如，假設一個固定的泵浦波長為800納米，斯托克斯必須在835和1110 nm。2.脈沖持續時間為1 - 2 ps，對應于變換限制脈沖的帶寬為以這種方式匹配壓縮相中振動躍遷的典型線寬。這種選擇優化了峰值功率和光譜分辨率之間的權衡。較佳脈沖持續時間也可以取決于實驗條件，因為已經表明，在某些情況下，響應是一個與時間相關的函數，因此信號可以 ...

發發生，產生非相干輸出。熒光在生命科學中用于通過用特定顏色的光刺激熒光材料來無損地跟蹤或分析生物分子。細胞中的一些蛋白質或小分子是天然熒光的。或者，分子可以用外部熒光團(一種熒光染料)“標記”。熒光激發和生命科學有兩種常見的應用:熒光顯微鏡已成為細胞生物學和醫學診斷的重要工具。例如，在免疫熒光中，與特定類型的細胞、結構或蛋白質結合的抗體被熒光團標記。當樣品暴露在抗體中，然后用適當波長的光照射，任何標記的細胞或材料都會發出熒光，產生高分辨率的圖像。研究人員將該技術應用于可視化組織、細胞、單個細胞器和細胞內大分子組裝的動態。醫療保健專業人員使用圖像來檢測某些病原體或某些自身免疫性疾病的細胞或蛋白質 ...

公式只對兩個非相干的自身發光點是正確的。但在顯微鏡中，被觀察物體系被其他光源所照明，使物面上相鄰各點的的光振動是部分相干的，受此影響，式1中的數字因子將略有不同。根據參考資料，該數值因子將在0.57至0.83范圍內變化。根據阿貝研究，在對物體作斜照明時，zui小分辨距為從以上討論可見，顯微鏡的分辨率，對于一定波長的色光，在像差校正良好的情況下，完全被物鏡的數值孔徑所決定。數值孔徑越大，分辨率越高。這就是顯微物鏡什么要有盡可能大的數值孔徑的原因。當顯微鏡物方介質為空氣時，物鏡的極限數值孔徑1，一般zui大只能做到0.9左右。在物與大數值孔徑物鏡之間浸以液體，可提高數值孔徑。常用的液體有折射率為1 ...

幾乎都是單色非相干光。發射光子的能量和發光二極管輻射光的波長取決于半導體材料形成p-n結的帶隙能。發射光子的能量近似由下列表達式決定：式中，h為普朗克常量；v為輻射光頻率；Eg為帶隙能，即半導體器件導帶和價帶的能量差。電子和空穴的平均動能由波爾茲曼分布決定，即熱能KT。當KT<Eg時，輻射光子能量幾乎和Eg相等，輻射光的波長為：式中，c為光在真空中的速度。發光二極管的發光強度由Eg和KT的值決定。事實上，光強度是光子能量E的函數，由下式表示：發光二極管理論輻射光譜的zui大強度發生在以下能量處：(2)發光二極管的應用LED的應用大致可以以發射光譜范圍來劃分。發光波長在紅外范圍(λ> ...

根本原因在于非相干部分的卷積貢獻。圖2 卷積法得到GSM光束經DOE的輸出光斑形貌。(a)M2=1.5和(b)M2=2.5時DOE的相干輸出IC，非相干卷積核IPC和它們的卷積IOUT;(c)M2=1.5和(d)M2=2.5時的光斑界面圖對于相同的DOE，IC部分是相同的，而卷積核IPC的寬度由式1決定。隨著M2的變大，橫向相干寬度減小，卷積核寬度變大，導致卷積后的輸出光斑模糊。只有當卷積核寬度遠小于DOE光斑尺寸D時，卷積結果才會接近設計的輸出光斑，因此對于給定的DOE，適用的Max M2與輸出光斑尺寸D和輸入光束尺寸有如下關系：式中，α=D/dpc是輸出光斑尺寸與Max卷積核寬度的比例系數 ...