算，即另外，折射定律如下：nsini= n' sini'上述公式中，ρ稱為反射率，表示光傳播到二透明介質(zhì)分界面上時(shí)，有多少光能從界面損失掉。結(jié)合兩個(gè)公式可以看出，反射率ρ是折射面兩邊介質(zhì)折射率和入射角的函數(shù)，而且反射率和光的行進(jìn)方向（比如從空氣到玻璃或從玻璃到空氣）無(wú)關(guān)。因此，對(duì)于光耦合進(jìn)多模光纖傳輸再?gòu)墓饫w出射過(guò)程中，反射損耗為2ρ。計(jì)算表明，對(duì)于同一入射角，折射面兩邊的折射率差越大，則ρ值越大，反射損耗越高；對(duì)于固定的兩種介質(zhì)，入射角越大，則ρ值越大，反射損耗越高。考慮光從空氣進(jìn)入光纖，對(duì)于n=1，n^'=1.4和n^'=1.5兩種情況，有下圖，藍(lán)線為n^& ...

ell提出的折射定律、1647年Cavalieri提出的透鏡制造者方程和1670年Newton提出的成像方程。第一項(xiàng)是科學(xué)定律，后兩項(xiàng)是工程定律。我們故意將折射定律而不是反射定律作為成像唯一的科學(xué)基礎(chǔ)。盡管羅馬人已經(jīng)知道怎么制造反射鏡，也知道入射角等于反射角，但是這些理解并不能夠帶領(lǐng)我們實(shí)現(xiàn)多鏡片成像系統(tǒng)的廣泛應(yīng)用。理解光是如何在玻璃中折射的，將讓我們理解透鏡以及它在成像中的決定性價(jià)值（基于反射的成像系統(tǒng)也是有的，Newton認(rèn)為基于折射無(wú)法消除色差，制造出了基于反射的成像系統(tǒng)，后續(xù)也有其他人基于反射原理設(shè)計(jì)成像系統(tǒng)）。從這些開(kāi)始，成像依托于四項(xiàng)基礎(chǔ)技術(shù)的進(jìn)步得到了發(fā)展，這四項(xiàng)技術(shù)是：光學(xué)材料 ...

斯涅爾定律和折射定律式上述兩個(gè)定律可以轉(zhuǎn)換為式中:rp— P 光反射系數(shù)；rs— S 光反射系數(shù)；θ1—入射角；θ2— 折射角；n1 — 空氣折射率；n2 — 平行平晶折射率。求解上式可得：此時(shí)，我們能夠很容易發(fā)現(xiàn)：橢偏角只與平行平晶的折射率相關(guān)，因此，只要確定了平行平晶的折射率即可得到橢偏角。下圖給出了使用折射率為1.46的平行平晶驗(yàn)證光譜型橢偏儀橢偏角的實(shí)例。其中被校橢偏儀的入射角度為65°,求解上式可得的理論值為14.48°, Δ 的理論值為0° ,實(shí)際測(cè)量結(jié)果與理論值相差不超 過(guò) ±0.5°。(a)橢偏角驗(yàn)證結(jié)果 (b)橢偏角Δ驗(yàn)證結(jié)果以上方法使用空氣和平行平晶作為標(biāo)準(zhǔn)，對(duì)橢偏儀特定橢 ...

量為S光。由折射定律及菲涅耳定律知、、的關(guān)系為：上述式子中，n1是空氣的折射率(1.00)，n2是薄膜的折射率，n3是襯底折射率，是光在界面1的入射角，、如圖1-1所示，分別是在所測(cè)薄膜、基底中的折射角。在圖1-1的模型中，經(jīng)過(guò)多次反射折射后，由多光干涉的公式可得zui終反射系數(shù)為：其中，d是膜厚，λ是真空中光的波長(zhǎng)，2δ是相鄰兩束反射光的相位差。振幅、相位是描述光波偏振狀態(tài)的兩個(gè)參數(shù)，在橢偏儀中用Ψ、△來(lái)表示。其取值范圍是：0≤Ψ≤π/2，0≤△<2π。總反射系數(shù)比值定義為ρ，ρ與(Ψ，△)、(Rp，Rs)關(guān)系式如下：其中，tgΨ為反射前后P、S光兩分量的振幅衰減比，△=δp?δs為P ...