理計算可得雙折射的系數(shù)，并且結(jié)果表明三個化合物都是負(fù)的雙光軸晶體，在1064nm的激發(fā)光下Δn=nz-nx，其雙折射系數(shù)分別為：0.070, 0.090和0.060，此數(shù)據(jù)表明上述三個化合物的雙折射系數(shù)大于已經(jīng)報道的磷酸復(fù)鹽晶體。圖3(a)、(b)和(c)分別為化合物K2(TeO)P2O7、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的雙折射系數(shù)譜圖您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

的光有不同的折射率，便造成了多波長的光束通過透鏡后傳播方向分離。簡單來說，色差就是顏色分離帶來的光學(xué)系統(tǒng)的像差。色差分兩種，一種叫做軸向色差，另一種叫做垂軸色差。本章我們只詳細(xì)介紹軸向色差。二、軸向色差的概念軸向色差，Longitudinal Aberration，也叫做球色差、位置色差、縱向色差，指不同波長的光束通過透鏡后焦點(diǎn)位于沿軸的不同位置，因為它的形成原因同球差相似，顧也稱其為球色差。由于多色光聚焦后沿軸形成多個焦點(diǎn)，無論把像面置于何處都無法看到清晰的光斑，看到的像點(diǎn)始終都是一個色斑或者彩色光暈。如圖所示三、軸向色差產(chǎn)生的原因由于不同顏色的光波長不同，則通過同一透鏡的焦距不同，而造成的 ...

過光學(xué)零件的折射和反射來實現(xiàn)，決定一種材料能否用來制造光學(xué)零件，要看它對要求成像的波段是否透明，或者在反射的情況下是否具有足夠高的反射率。對于透射光學(xué)零件來說，透射材料的特性除了透過率之外，還有它對各種特征譜線的折射率，其中以D或d線的折射率nD或nd以及F線和C線的折射率差nF-nc作為其主要的光學(xué)性能參數(shù)，這是因為F線和C線接近人眼光譜靈敏極限的兩端，而D線或d線在其中間，接近人眼最靈敏的波長，nd稱為平均折射率，nF-nc稱為平均色散。此外，將?d=(nd-1)/(nF-nc)稱為阿貝常數(shù)或平均色散系數(shù)，任意一對譜線的折射率差，如ng-nF稱為部分色散；部分色散和平均色散的比值稱為部分色 ...

異性引起的雙折射引起的反射探測光束和黑磷樣品內(nèi)部的聲波之間的相互作用引起的。這些振蕩也通過校正減法抵消[注意，圖2(a)中的校正信號是平滑的，沒有振蕩]。這種方法使得TR-MOKE測溫法不容易出錯，因為任何與傳感器磁化狀態(tài)無關(guān)的雜散信號都可以被抵消。圖2. 使用9兆赫調(diào)制頻率和w0=12 μm的激光光斑尺寸在涂覆有26.9納米厚的三丁基錫化合物層的黑磷樣品上測量的TR-MOKE信號的例子。(a)作為延遲時間函數(shù)的正(M+)、負(fù)(M)和校正的vin信號。插圖顯示了前幾百ps時出現(xiàn)的周期為21 ps的布里淵散射振蕩。這些振蕩在校正后的Vin中被抵消。(b)比率信號——來自實驗(符號)和熱模型模擬( ...

的相對相位。折射率隨光的頻率而變，因此，隨著光子在材料中傳播，兩個不同折射率的光子之間的相位關(guān)系將改變。除非晶體對這些頻率進(jìn)行了相位匹配。為了輸入光子進(jìn)行有效的非線性轉(zhuǎn)換，需要在整個晶體中保持輸入光子和輸出光子之間的相位關(guān)系。如果相位不能匹配，產(chǎn)生光子相互間將以正弦的方式在同相和異相之間變化，限制從晶體中輸出光子的數(shù)量，如圖所示。傳統(tǒng)相位匹配要求光在一個特定的方向上在晶體中傳輸，在這個方向上晶體的自然雙折射和輸出光的折射率相匹配。盡管這種方式可以實現(xiàn)相位匹配，但是限制了這些材料只能在小波長范圍內(nèi)實現(xiàn)。而通過改變結(jié)構(gòu)，讓PPLN晶體的晶向周期性反轉(zhuǎn)，通過在每個正弦產(chǎn)生的峰值反轉(zhuǎn)晶向，可以避免光子 ...

LN具有高的折射率，在每個未鍍膜的面上導(dǎo)致14%的菲涅爾損耗。為了增加晶體的透過率，晶體的輸入和輸出端面鍍了增透膜，從而將每個面的反射率降到1%以下。溫度和周期：一個PPLN晶體的極化周期是由使用光的波長決定的。準(zhǔn)相位匹配波長可通過改變晶體的溫度來稍微調(diào)節(jié)。每種晶體都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體溫度下使用不同的輸入波長。轉(zhuǎn)換效率與溫度的廣西符合一個sinc2函數(shù)，描述晶體的溫度接受帶寬。晶體越長，接受帶寬越窄，對溫度越敏感。在多數(shù)情況下，非線性相互作用的效率對溫度的敏感性在幾個攝氏度以內(nèi)。20mm長MgO：PPLN晶體1064nm泵浦SHG強(qiáng)度與溫度的關(guān)系通過將晶體加熱到 ...

的復(fù)雜度。高折射率的材料，比如SF57玻璃柱，或者一對光柵需要被加入到光路中。同時，光譜掃描的范圍本身也有限。一個關(guān)于光譜對焦的詳細(xì)介紹可以在一篇Z近發(fā)表的文獻(xiàn)中查詢12。總結(jié)來說，如果成像只需要測量單個拉曼位移，則皮秒激光可以簡化光路的設(shè)置。對于光譜圖像的采集，飛秒激光可以極大的提高采集速度。Moku:Lab的鎖相放大器可以與皮秒或者飛秒激光所配合使用。在這個應(yīng)用指南中，我們將使用飛秒激光（Spectra-physics Mai Tai）配合SF57玻璃柱對光譜對焦SRS進(jìn)行演示。調(diào)制，延時臺，以及掃描鏡泵浦光和斯托克斯光通常會使用電光調(diào)制器（EOM）或聲光調(diào)制器（AOM）進(jìn)行調(diào)制。調(diào)制頻率 ...

度的光線經(jīng)其折射以后，具有不同的軸向位移。這就是平行平板的球差。顯然，它就是實際光線與近軸光線的軸向位移量之差，如下圖所示，即，從而可以得到平行平板的實際球差公式，下式中I1即為該光線的孔徑角U1.平行平板的初級球差公式則可以從初級球差的一般表達(dá)式來得到，可見，平行平板恒產(chǎn)生正球差，其大小隨平板厚度d和入射光束孔徑角U1的增大而增大。在下圖所示的雙筒棱鏡望遠(yuǎn)鏡系統(tǒng)中，如果物鏡的相對孔徑為1/3.5，二塊轉(zhuǎn)像棱鏡相當(dāng)于厚度為86毫米的平行平板，其折射率為1.5696，按上面所示的公式可以算出此系統(tǒng)的初級球差和實際球差分別為0.3322和0.3360。可以看出此時G級球差很小，但是該物鏡系統(tǒng)的球差 ...

的連線稱為該折射球面的輔軸 (secondary optical axis) ；軸外點(diǎn)發(fā)出通過某孔徑帶上邊緣的光線稱某孔徑帶的上光線；軸外點(diǎn)發(fā)出通過某孔徑帶下邊緣的光線稱某孔徑帶的下光線；軸外點(diǎn)發(fā)出通過某孔徑帶前邊緣的光線稱某孔徑帶的前光線；軸外點(diǎn)發(fā)出通過某孔徑帶后邊緣的光線稱某孔徑帶的后光線。二、軸外像差概述如下圖中B為物平面上一遠(yuǎn)離光軸的點(diǎn)，它總可認(rèn)為在輔軸上。B0’是B點(diǎn)的高斯像，B’是B點(diǎn)的近軸像，由于像面彎曲，它并不與B0’重合。對輔軸而言,B點(diǎn)僅產(chǎn)生球差，但因 B點(diǎn)的成像光束中,各光線相對于輔軸有不同的高度,球差不同，使折射光束失去對主光線的對稱性，造成聚焦缺陷。這些缺陷通常用子午 ...

樣品之間介質(zhì)折射率(n)與物鏡孔徑角的一半(θ/2)的正弦值的乘積決定，可表示成：NA=n×sinθ/2。其中n為物鏡中透鏡工作介質(zhì)的折射率（如空氣的折射率是1.0，水的折射率是1.33，油類的折射率則可高達(dá)1.56）。θ則是光進(jìn)出透鏡時一半的Z大角度，或者可以表述為是從物在光軸上一點(diǎn)到光闌邊緣的光線與光軸的夾角。由于數(shù)值孔徑的定義中考慮了折射率的因素，因此一束光在通過平面由一種介質(zhì)進(jìn)入另一種時，數(shù)值孔徑仍是一個常量。在空氣中，透鏡的孔徑角大小近似等于數(shù)值孔徑的兩倍（在近軸近似的條件下）。數(shù)值孔徑是相對于物或像上的特定一點(diǎn)而言的，因此其大小也會隨著該點(diǎn)的移動而改變。在顯微學(xué)領(lǐng)域，如不特加注明， ...