用遠(yuǎn)場(chǎng)p偏振相干光(= 635 nm)照射樣品。考慮到安裝幾何的問(wèn)題，入射光的角度設(shè)置在樣品表面法線的45°左右。利用保偏單模光纖探頭采集樣品近場(chǎng)光信號(hào)。收集的光由配備偏振分析儀的PMT (CR131, Hamamatsu, Japan)進(jìn)行分析。采用閉環(huán)壓電三維定位平臺(tái)(PI517.3CL, Physik Instrument，德國(guó))作為掃描儀，提供納米分辨率的運(yùn)動(dòng)。圖3對(duì)于偏振測(cè)量，為了避免金屬涂層SNOM探針的退極化效應(yīng)，使用了未涂層的纖維探針。這些未涂覆的探針是通過(guò)測(cè)量它們?cè)趯?shí)驗(yàn)中使用的波長(zhǎng)上的偏振特性來(lái)預(yù)先選擇的。測(cè)量了不同線偏振方向的兩束入射光的偏振特性。一個(gè)平行于纖維的快軸，另一 ...

具。然而，當(dāng)相干光的彈性散射用于OCT或其他成像方式時(shí)，由于組織和其他細(xì)胞復(fù)合物典型的非均勻折射率，在穿過(guò)樣品時(shí)產(chǎn)生復(fù)雜的干涉場(chǎng)。由于其顆粒狀外觀，該領(lǐng)域被稱(chēng)為“散斑圖案”，對(duì)于成像應(yīng)用，它通常被認(rèn)為是有害的，因?yàn)樗B加了感興趣的特征。在某些應(yīng)用中，當(dāng)應(yīng)用波前整形時(shí)，可以利用散斑圖來(lái)克服不透明樣品中的散射和擴(kuò)散，但在復(fù)雜性和一般適用性方面并非沒(méi)有限制。因此，散斑使得彈性散射成為光片成像對(duì)比度來(lái)源的不良候選，因?yàn)樗肓瞬幌Ｍ木植繌?qiáng)度調(diào)制，與樣品自身特征產(chǎn)生的強(qiáng)度對(duì)比度完全無(wú)法區(qū)分。盡管如此，薄片彈性散射顯微鏡已經(jīng)用于植物根系表型分析，其中圖像質(zhì)量被證明取決于安裝基板和樣品的濁度。為了減少襯底 ...

乎都是單色非相干光。發(fā)射光子的能量和發(fā)光二極管輻射光的波長(zhǎng)取決于半導(dǎo)體材料形成p-n結(jié)的帶隙能。發(fā)射光子的能量近似由下列表達(dá)式?jīng)Q定：式中，h為普朗克常量；v為輻射光頻率；Eg為帶隙能，即半導(dǎo)體器件導(dǎo)帶和價(jià)帶的能量差。電子和空穴的平均動(dòng)能由波爾茲曼分布決定，即熱能KT。當(dāng)KT<Eg時(shí)，輻射光子能量幾乎和Eg相等，輻射光的波長(zhǎng)為：式中，c為光在真空中的速度。發(fā)光二極管的發(fā)光強(qiáng)度由Eg和KT的值決定。事實(shí)上，光強(qiáng)度是光子能量E的函數(shù)，由下式表示：發(fā)光二極管理論輻射光譜的zui大強(qiáng)度發(fā)生在以下能量處：(2)發(fā)光二極管的應(yīng)用LED的應(yīng)用大致可以以發(fā)射光譜范圍來(lái)劃分。發(fā)光波長(zhǎng)在紅外范圍(λ>8 ...

衍射1衍射的基本原理如圖1所示，考慮點(diǎn)光源Po發(fā)出的球面波(波長(zhǎng)為λ,幅值為Up,),照明某孔徑無(wú)限大不透明屏上孔徑，我們來(lái)計(jì)算孔徑右邊空間某點(diǎn)P處的場(chǎng)值。包含P點(diǎn)的某閉合面由圖1中的S1、S2和S3組成。其中，S2由于不透明，故對(duì)P點(diǎn)的場(chǎng)值沒(méi)有貢獻(xiàn)，半球區(qū)域S3,當(dāng)滿(mǎn)足索末菲輻射條件時(shí)就可以不考慮其對(duì)P點(diǎn)的貢獻(xiàn)。這樣，透光孔S1,決定了P點(diǎn)出的光波幅值Up。圖1衍射推導(dǎo)菲涅耳-基爾霍夫衍射公式：式中，(r1,n)為單位矢量r1和n之間的夾角，(ro,n)為ro和n之間的夾角。傾斜因子[cos(r1,n)-cos(ro,n)].如果點(diǎn)光源離開(kāi)孔徑足夠遠(yuǎn)，對(duì)于孔徑上各點(diǎn)都有cos(r1,n)=1 ...

發(fā)射特性，是相干光通信、光學(xué)和原子物理等領(lǐng)域的理想激光源。ECDL使用頻率選擇性反饋來(lái)實(shí)現(xiàn)窄線寬和可調(diào)諧性，通常使用Littrow或Littman–Metcalf配置的衍射光柵。有很多文獻(xiàn)對(duì)ECDL的設(shè)計(jì)做出評(píng)論，提到了它許多的優(yōu)點(diǎn)，包括線寬、被動(dòng)穩(wěn)定性、可調(diào)性、結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單、緊湊等。在原子鐘中的應(yīng)用，原子相干過(guò)程，如電磁感應(yīng)透明，和超快光纖通信的相干檢測(cè)的新發(fā)展，需要遠(yuǎn)低于1MHz的被動(dòng)激光線寬。一些研究已經(jīng)介紹了重要的參數(shù)和貢獻(xiàn)，注意到固有線寬取決于從外部腔的反饋。實(shí)驗(yàn)研究了腔長(zhǎng)、功率、光柵參數(shù)以及外腔模相對(duì)于光柵角的失諧效應(yīng)。從而發(fā)現(xiàn)，準(zhǔn)直透鏡的焦點(diǎn)會(huì)影響外腔反饋的效率，從而影響激光器的線寬 ...

圖樣需要求出相干光的光程差位置分布的函數(shù)。邁克爾遜干涉儀的zhu名應(yīng)用之一是邁克爾遜-莫雷實(shí)驗(yàn)，該實(shí)驗(yàn)證實(shí)了以太的不存在，為狹義相對(duì)論的基本假設(shè)提供了實(shí)驗(yàn)依據(jù)。此外，邁克爾遜干涉儀還在引力波探測(cè)中得到廣泛應(yīng)用，如激光干涉引力波天文臺(tái)（LIGO）等，通過(guò)測(cè)量由引力波引起的激光的光程變化來(lái)探測(cè)引力波。邁克爾遜干涉儀還被應(yīng)用于尋找太陽(yáng)系外行星的探測(cè)中，以及在延遲干涉儀，即光學(xué)差分相移鍵控解調(diào)器（Optical DPSK）的制造中有所應(yīng)用。它也是測(cè)量長(zhǎng)度變化、微小波長(zhǎng)差的有力工具，并在大學(xué)物理教學(xué)中用于可視化教學(xué)，幫助學(xué)生理解光的干涉現(xiàn)象。邁克爾遜干涉儀的調(diào)整和使用需要一定的技巧，它可以測(cè)量He-Ne ...

調(diào)制，適用于相干光通信和量子通信等高要求應(yīng)用；超高速通信，在需要超高速數(shù)據(jù)傳輸?shù)膱?chǎng)景中，EOM是更好的選擇，如數(shù)據(jù)中心互連和光纖通信。AOM：頻率調(diào)諧和光束控制，AOM可以通過(guò)調(diào)節(jié)聲波頻率來(lái)改變出射光束的頻率和波長(zhǎng)，適用于光譜分析、激光掃描顯微鏡和激光雷達(dá)等應(yīng)用；高效光束調(diào)制，AOM在需要精確控制光束方向和強(qiáng)度的實(shí)驗(yàn)室應(yīng)用中表現(xiàn)出色。3.設(shè)計(jì)復(fù)雜性和成本EOM：高復(fù)雜性和成本，EOM通常需要高電壓驅(qū)動(dòng)，制作工藝復(fù)雜，成本較高，可能限制其在某些應(yīng)用中的普及。AOM：相對(duì)簡(jiǎn)單和低成本，AOM的設(shè)計(jì)相對(duì)簡(jiǎn)單，成本較低，更適合預(yù)算有限的應(yīng)用場(chǎng)景。4.環(huán)境適應(yīng)性和穩(wěn)定性EOM：穩(wěn)定性較高，EOM在各種環(huán) ...

T需要低時(shí)間相干光源，以便在稱(chēng)為相干長(zhǎng)度的時(shí)間旅行間隔內(nèi)匹配參考光束和探測(cè)光束的相位。時(shí)域OCT干涉儀示意圖如圖1所示:圖1所示。OCT干涉法。光從低時(shí)間相干光源發(fā)射。它在參考光束中分裂，直接指向參考鏡并被反射回來(lái)。另一束光穿過(guò)眼睛，被視網(wǎng)膜反射回來(lái)。兩個(gè)反射光束相互干擾并通過(guò)光纖耦合器到達(dá)探測(cè)器。信號(hào)處理器獲得表示兩束光束之間路徑長(zhǎng)度差的信號(hào)。OCT形式：OCT有不同的模式:時(shí)域OCT (TD-OCT)、傅里葉域OCT (FD-OCT)、譜域OCT (SD-OCT)和掃源OCT (SS-OCT)。傳統(tǒng)的OCT使用紅外范圍內(nèi)的照明光源，這樣光在組織中傳播得更快。一種OCT模式是TD-OCT，如 ...

是。當(dāng)激光的相干光被光學(xué)粗糙表面反射而隨機(jī)化時(shí)，結(jié)果就會(huì)產(chǎn)生激光散斑（見(jiàn)圖5）。在需要均勻照明場(chǎng)的應(yīng)用中，激光散斑顯然是不利的。在這種情況下，可以對(duì)激光輸出應(yīng)用各種技術(shù)來(lái)擾亂其時(shí)間或空間相干性[2]。另一方面，激光散斑可用于測(cè)量表面粗糙度或散射粒子的運(yùn)動(dòng)。這些應(yīng)用中值得注意的是激光散斑對(duì)比成像（LCSI），它用于測(cè)量組織中的血液灌注[3]。圖5.（左）由ZIVA光引擎（Lumencor, Beaverton, OR）輸出的488nm激光產(chǎn)生的激光散斑圖案。（右）相同的488nm激光輸出后，通過(guò)一個(gè)旋轉(zhuǎn)式散斑消除器。1.液體光導(dǎo)（LLG）和光纖輸出液體光導(dǎo)和光纖提供了從光引擎向下游光學(xué)分析系統(tǒng)（ ...

重。例如，在相干光纖通信中，要求本振光與信號(hào)光的偏振態(tài)保持一致，否則接收靈敏度將大為下降；另一方面，偏振態(tài)因受到外界條件變化的調(diào)制而發(fā)生改變的這一特性，也可以被利用來(lái)構(gòu)成光纖傳感器，從而發(fā)揮獨(dú)到的作用。一、光纖內(nèi)部光的偏振態(tài)對(duì)多模光纖無(wú)須考慮偏振問(wèn)題；但對(duì)單模光纖，偏振態(tài)在傳輸過(guò)程中發(fā)生改變則是重要特征，應(yīng)予以高度重視。實(shí)際光纖的制作不可能絕對(duì)完善；另外在外部環(huán)境的作用下，其對(duì)稱(chēng)軸不可能絕對(duì)理想。例如，光纖芯產(chǎn)生橢圓變形或光纖內(nèi)部具有殘余應(yīng)力等。這將使兩正交的偏振模相位常數(shù)不等，從而引起在光纖中傳輸?shù)乃俣炔煌@種現(xiàn)象叫做光纖雙折射。雙折射引起一系列復(fù)雜的效應(yīng)，例如，由于雙折射兩模式群速度不同 ...