被用來從一個非偏振光源產(chǎn)生兩束正交偏振光，也可以根據(jù)偏振光的方向選擇性地反射或透射光。圖4說明了這一點，它顯示了入射到PBS上的非偏振光和從PBS中輸出的兩個正交偏振態(tài)。這也顯示了標(biāo)記為“s”和“p”的兩個輸出偏振狀態(tài)，這是描述關(guān)于a的偏振方向的標(biāo)準(zhǔn)方法分光鏡。“s”來自德語單詞“senkrecht”，意思是垂直的。即偏振方向垂直于反射面，反射面是包含入射光束和輸出光束的面和法線面。“p”來自英語或德語中的“平行”。 則可以利用下圖的結(jié)構(gòu)，來實現(xiàn)LCOS的顯示。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

二維材料低頻偏振拉曼測量系統(tǒng)的注意事項一般來說，拉曼散射光大約比瑞利散射光弱106倍。如果有很大一部分瑞利散射光進入光譜儀，那么光譜儀內(nèi)部的散射光會產(chǎn)生一個顯著的背景信號，這個背景信號會壓倒拉曼信號。為防止瑞利散射光進入光譜儀，應(yīng)使用大于6的組合光密度(OD)的濾光片。傳統(tǒng)上采用雙級單色器作為濾光片來阻擋瑞利散射光，但其體積較大，傳輸效率較低。由多種介電材料涂層制成的精密干涉濾光片常用于商用拉曼光譜儀，使用簡單，傳動效率高。然而，截止頻率通常被限制在100波數(shù)。基于熱折變玻璃的濾光片技術(shù)的發(fā)展使得濾光片的截止頻率低至5 波數(shù)。這提供了一個獨特的機會，使用高通量的單級光譜儀訪問低于100波數(shù)的低 ...

入射光為完全非偏振光(如氙燈、溴鎢燈)，或者假設(shè)入射光為完全線偏光(如激光)，此時入射光的實際偏振效應(yīng)將影響儀器矩陣的定標(biāo)精度。此外，這些方法均假設(shè)定標(biāo)單元中1／4波片的方位角和相位延遲是理想的。而在實際應(yīng)用中，元件方位角和相位延遲的誤差會降低儀器矩陣的精確定標(biāo)。鑒于傳統(tǒng)定標(biāo)方法的不足，我們提出了一種基于非線性zui小二乘數(shù)據(jù)擬合算法進行偏振定標(biāo)的新方法。該方法將入射光的斯托克斯參數(shù)和定標(biāo)單元中波片的方位角和相位延遲與儀器矩陣的所有矩陣元一起作為未知參數(shù)，根據(jù)偏振光學(xué)傳輸理論建立了探測光強與未知參數(shù)之間的函數(shù)關(guān)系式，設(shè)計非線性擬合方法擬合實際探測光強隨定標(biāo)裝置方位角的變化曲線，進而得到斯托克斯 ...

射光并非完全非偏振光且波片1的方位角存在誤差；當(dāng)波長大于600nm后，四點定標(biāo)法和E-P定標(biāo)法的結(jié)果基本保持一致，但與非線性zui小二乘擬合方法偏離較大，這是由于波片1的相位延遲隨著波長變大而愈加偏離90°(見圖4)，四點定標(biāo)法和E-P定標(biāo)法中波片1為準(zhǔn)1／4波片的假設(shè)不再成立，從而引起兩種方法的測量誤差。圖3 波片1的相位延遲與波長的關(guān)系曲線了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.arouy.cn/three-level-56.html相關(guān)文獻：1王勇輝,鄭春龍,趙振堂.基于斯托克斯橢偏測量系統(tǒng)的多點定標(biāo)法[J].中國激光,2012,39(11):16 ...

完全偏振光和非偏振光。類似地，圖2(c)顯示了圓形假彩色地圖中場景的AoP，其中紅色和藍色區(qū)域分別表示水平(0?或180?)和垂直(90?)偏振光。由于其固有的材料特性，目標(biāo)內(nèi)的每個偏振濾光片都顯示出均勻的高DoLP和AoP，它們各自的顏色與它們的方向相匹配。具有高折射率的硅錠表現(xiàn)出與其形狀相符的有趣偏振特性:在高天頂角表面上，硅錠具有高度偏振，并且由于表面方位角的變化，硅錠在其錐形中心周圍表現(xiàn)出連續(xù)的AoP變化。以類似的方式，黑馬盡管強度值低，但顯示適合其形狀特征的DoLP和AoP簽名。圖2：由對數(shù)偏振相機捕獲的樣本圖像顯示其高動態(tài)范圍和偏振能力。該場景包括一個偏振目標(biāo)，一個錐形硅錠，一個黑 ...