3）晶體。當線偏振光入射到電場中的晶體表面，分解成初相位相同的左旋和右旋兩束圓偏振光。在晶體中，兩束光線的傳播速度不同。即從晶體中出射時，兩束光線存在相位差。則合成的線偏振光的偏振面已經和入射光的偏振面存在相位差，稱為旋光效應。其中的起偏器由格蘭-付克棱鏡構成。格蘭-付克棱鏡（方解石空氣間隙棱鏡）是由兩塊方解石直角棱鏡拼接而成，由于晶體對于不同偏振方向的光線的折射率不同，所以偏振方向不同的光線的全反射臨界角不同。棱鏡組允許特定偏振方向的光線，其余的被反射。當我們在電光晶體兩側施加電壓時，可以改變通過晶體的光線的偏振方向，從而選擇性的讓光線出射，起到光電開關的作用。當線偏振光經過一次電光晶體后， ...

D的輸出光為線偏振光，且由于LD本身為光波導器件，具有較強的偏振選擇功能，因而在光隔離器中還可充當起偏器的作用。（2）復雜化方案光隔離器 上述基本類型光隔離器的缺點是，第一偏振器阻擋了入射光信號中非垂直偏振部分的分量通過，帶來了3 dB的損耗。避免這種損耗的復雜方案是：將入射光信號分解成垂直偏振與水平偏振兩部分。垂直偏振光仍按原圖——方向通過隔離器；而水平偏振光則可先旋轉90°，然后再通過相同的隔離器。 圖3為復雜化方案光隔離器的原理框圖。具有任意偏振態的輸入信號I，首先正向通過空間分離偏振器SWP1分成相互垂直的兩個偏振分量；水平方向分量和垂直方向分量。垂直方向分量不變，而水平方向分量偏離輸 ...

當合適方向的線偏振光入射到液晶層，偏振方向將發生變化。起到1/4波片的作用，是芯片上實現光調制的部分。取向膜（Alignment layer）：與FLC相鄰的硅和玻璃表面上的薄材料層。 它用于建立FLC分子的所需方向。前電極（ITO coating）：ITO是一種透明導電材料，它被用作FLC與像素鏡電極相對側的電極。增透膜（AR coating）：減少窗口玻璃在可見光范圍內的窗口反射率，在寬光譜（430nm to 670nm）范圍內，窗口反射率低于0.5%。圖3 左：像素的兩種狀態圖3左圖顯示了顯示器如何改變入射光的偏振狀態。為了簡化概念，圖中顯示了光“通過”鏡子而不是反射到鏡子上的路徑。這樣 ...

于入射光需要線偏振光束。而且由于是像素組成的，同樣也存在著衍射的現象。最后液晶相位延遲是與波長有關的器件。反饋控制有模型的反饋使用哈特曼傳感器測量得到的波前信息，將相位按照不同模式展開，展開的模式有Zernike模式，Lukosz模式，本征模式。變形鏡模擬各階的Zernike模式會存在誤差，但是本征模式是根據不同變形鏡產生的不同模式，不存在誤差，所以現在一些公司，例如Alpao都是使用本征模式，通過變形鏡的影響矩陣，計算得到控制矩陣，將相位信息與控制矩陣相乘后就能夠得到變形鏡需要的控制電壓。無模型的反饋現有的算法有模擬退火和并行梯度下降算法。給變形鏡隨機添加一個擾動，使用哈特曼傳感器，或者甚至 ...

于非尋常軸的線偏振光，此時入射光與出射光間產生最大的相位延遲。隨著施加在液晶上的電壓的增加，液晶分子在層內發生旋轉、傾斜直到達到極限，此時液晶分子幾乎垂直蓋板玻璃和集成電路背板，o光和e光之間折射率差最小，幾乎為零，出射光與入射光之間有最小的相位延遲。每個SLM像素都是獨立可編程的，256個離散的電壓狀態可以觀察到純電壓相關的相移。圖2 未加電場（左）和滿電場（右）情況下液晶分子排列示意圖光路：根據XY相位系列SLM的應用，許多不同的光學配置可以用于組合相位-振幅模式或純相位模式。下面顯示了兩個純相位光學測試配置的示例。第一個光學裝置，如圖3所示，是Twyman-Green干涉儀的修改版。在 ...

疊加而成，如線偏振光就是 |σ=+1> 和 |σ=-1> 的疊加。二、渦旋光束的應用渦旋光束在許多領域都有很大的潛在應用價值。在光通信領域，使用渦旋光束會大大擴展信道容量，實現大容量的信息傳輸。在探測領域，渦旋光束的旋轉多普勒效應可以用于測量旋轉體的轉速。當渦旋光束作用域物體或者微粒時，光束攜帶的軌道角動量可以傳遞給微粒，控制微粒實現旋轉或平移，這一特性可用于研制光鑷或光學扳手。三、常見的渦旋光束常見的渦旋光束有：拉蓋爾-高斯光束（Laguerre-Gauss beams）、貝塞爾光束（Bessel beams）和貝塞爾-高斯光束（Bessel-GaussBeams）。貝塞爾光束是 ...

光與e光都是線偏振光，o光的偏振方向垂直于主截面，e光平行于主截面。當一束光入射到晶體后，o光和e光方向如下圖所示。當光軸垂直于晶體表面，且入射光也垂直于晶體表面時，o光和e光不能分辨開當光軸平行于晶體，并且垂直于入射面時，o光和e光方向相同，但是速度不同當光軸平行于晶體，并且平行于晶體表面時，o光和e光方向相同，速度不同電光調制器一般入射光入射方向都是垂直于晶體表面，晶體都是做相位延遲使用的，而且要求出射光的o光和e光方向是相同的。那么光軸的方向只有幾種情況，光軸與入射光反向相同，但是這種情況下，兩束光折射率相同，對光束沒有調制效果。光軸垂直于入射光，如上圖所示，o光和e光折射率不同，相位延 ...

/4波片，將線偏振光變為圓偏振光，做為探測光。由于光抽運效應的存在，幾乎可以認為原子在某兩個能級上發生循環躍遷（以87Rb的F=2→F’=3超精細躍遷為例，經過光抽運后，可以認為原子都布居在mF=+2和mF'=+3兩個能級上進行循環躍遷），就可以求出躍遷過程中上下能級的相對移動量。圖2：87Rb 原子光抽運后的能級結構圖因此如果我們將調制的正弦信號加載到原子所處的外磁場中，就相當于對原子的兩能級之間的躍遷頻率進行調制，因此對于頻率穩定的圓偏振光來說，原子對它的吸收就是帶有調制的，這是塞曼調制穩頻的基本原理。圖3：MOGLabs CEL激光器塞曼調制穩頻的典型配置以MOGLabs所生產的 ...

使得任何入射線偏振光都可以旋轉90°。通過同步選通激光脈沖和激發激光進行拉曼測量，拉曼光可以通過交叉偏振器，因為克爾介質是半波片，拉曼光的偏振方向旋轉90°。但熒光具有較長的壽命，因此與門控激光脈沖不同步，被有效地阻塞在兩個交叉偏振器之間。一個有效的克爾門應該具有快速的門控時間和高透射率的拉曼光。再例如直接利用超快時間門控探測器進行拉曼檢測來抑制熒光。這個方法有兩個關鍵參數。一個是短柵極寬度，另一個是足夠高的重復率，以保持一個可接受的檢測器占空比。一個合適的時間門，通常幾百皮秒的數量級，拉曼信號可以有效地檢測到，熒光在很大程度上被抑制。其中，光電倍增管、強化電荷耦合器件(CCD)相機或CMOS ...

改變，仍然是線偏振光。當入射的線偏振光的振動方向與半波片的主軸方向成45°時，激光的偏振方向轉動90°，與原來光的偏振方向互相垂直。則兩束光就可以以不同的偏振方向合束在一起，提升亮度。4，總結以上合束方法都可以實現光束能量的疊加，各有優缺點。波長合束選擇波長合束器和合適波長的單元實現高效的合束光輸出，從理論上講可以無限的增加耦合的單元個數。但是由于器件對波長的選擇性，使合束受到限制；另外膜層的鍍制需要比較復雜，成本高；再有半導體激光器工作過程的波長隨溫度的變化導致透過波長合束器的效率降低。偏振合束從理論上講，只有兩束激光可以合在一起，限制了光的亮度。空間合束相對來說方法簡單，其制約因素只有反射 ...