多種材料對激光能量的吸收。這種損傷形式一般適用于連續波(CW)激光器、長脈沖(單脈沖長度≥1 ns)激光器和高重復率的激光器，這些激光器的平均功率可以非常高。介電擊穿-當高峰值功率密度的激光器以超過熱吸收速率的速度將電子從材料中剝離而導致燒蝕損傷時發生。這種損傷形式一般適用于具有高峰值功率的短脈沖激光器為了說明這些概念，圖1-圖5舉例說明了隨時間變化的激光功率密度曲線(紅色單線)和材料溫度(藍色雙線)。每條曲線顯示了高脈沖功率密度如何能立即導致介質擊穿，以及在整個激光脈沖周期中材料溫度如何升高，從而接近熱損傷點。不同的材料有不同的吸收率，不同的熱損傷溫度，不同的介電擊穿等級。圖1 連續波激光， ...

都會有一部分光能夠從檢偏器初涉；對于n型液晶，出射光的強弱還可以由外電場來控制。3、電控雙折射效應如果液晶是n型的，不加電場時液晶分子取向是垂面排列，給液晶加上適當的電場，由于是n型液晶，分子長軸轉向沿面排列，即垂直于外場方向。若使外場電場強度在一定范圍內變化，光軸的傾斜程度也會改變，雙折射的異常折射率也會隨之改變，由于雙折射引起的光偏振態變化和波長有關，在一定外場下，不同波長的折射率不同，這樣在白光入射時，透射光的顏色便會隨外場的變化而變化。這個現象可以用來進行彩色顯示。4、相變效應p型膽甾型液晶在無外電場時呈分子團結構，各個分子團的取向是雜亂的，因此液晶總體呈現乳白色不透明狀態。當加上超過 ...

本身未調制的光能到達探測器。因為信號本身只發生在調制頻率，因此，只要使用鎖相放大器對調制頻率進行檢測，就能檢測出兩束光互相作用所產生的信號。鎖相放大器使用混頻原理，可將輸入的電子信號與本地振蕩信號混頻，并通過低通濾波器濾除并放大。在頻譜中，只有十分接近本地振蕩器頻率的信號才能被放大并檢測。而其他頻率的光，比如激光本身的重復頻率，以及DC背景都會被濾掉。這使得鎖相放大器成為泵浦-探測不可或缺的儀器。有關鎖相放大器更詳細的介紹，可以參考以下文章：鎖相放大器的基本原理對于SRS的檢測，我們將兩束激光的能量差精確的調節到我們想要檢測拉曼位移的能量級。然后，我們可以對泵浦光，或者斯托克斯光進行調制。如果 ...

激光功率。激光能量反應激光的發光強度，在激光加工領域是表征激光加工能力大小的關鍵指標，光斑測量技術可以對光斑的能量分布進行測量和表征。圖1.光斑的特征參數圖2.激光光束空間傳輸光斑的測量結果2.透射率與反射率檢測技術當前針對不同的檢測對象，已經發展出了多種的透射率和反射率的檢測方法。但是這些測試方法大多數都是基于光譜分析的測量技術。測量透射率的常見方法包括：單色儀型分光光度計測試方法，干涉型光譜分析系統測量方法，偏光檢測分析方法等。反射率測量的常見方法包括：單次反射光譜分析測試方法，多次反射光譜分析測試方法和激光諧振腔測試方法等。光譜測量方法中有很多因素會影響透射率和反射率精度，這些因素主要包 ...

孔徑光闌、入射光瞳和出射光瞳在一個光學系統的若干通光孔中，一定有一個光孔起著限制成像光束的作用。在下圖所示的系統中，它由兩個透鏡組及其之間的一個專設光闌Q所組成，一共有三個光孔Q_1, Q_2和Q。在下圖中，自物體中心，即軸上點A發出的與光軸成不同角度的三條光線，分別經過三個光孔的邊緣，其中經光闌Q邊緣Q_1點的光線與光軸的夾角最小，這表明，從A點發出的光束之中，只有比此角小的光線才能通過系統參與成像。所以在這個系統中，光闌Q起著限制成像光束的作用，是系統的孔徑光闌。在上圖中，我們可以畫出孔闌被其前面的鏡組Q_1所成的像P_1 PP_2.我們也可以畫出光孔Q_2被其前面的鏡組所成的像。在所有光 ...

影響會導致回光能力的迅速衰減從而引起較大的測量誤差，一般最高只能達到0.1mm 的測量精度；相干測量方法利用光的干涉現象進行測量，測量精度較高，在一些高精度的應用中經常采用這幾種方法進行測量.1． 多波長干涉：1977 年，C.R.Tilford 提出了多波長干涉計量技術，和傳統的干涉測距也有所不同，多波長干涉測量也不需要導軌，而且不需要進行連續的干涉條紋計數，只需要分析各波長的干涉級小數部分即可準確地解算出被測距離。多波長干涉理論有兩個基本思想：一是利用多個單波長組成一列長度不同的合成波長；二是利用不同長度的合成波長，多次進行干涉測量，逐步求解被測距離，逼近被測真值。可以看出，多波長干涉和傳 ...

在確定的輸入光能量時，陣列溫度一般與封裝背面的陶瓷溫度有一定關系。這一關系中陣列溫度與陶瓷溫度差值ΔT。陣列對封裝背面陶瓷的熱阻、電鋁熱負載以及不同封裝的溫差等效25W/cm2激光輸入的ΔT，相應的取值在DMD數據手冊體現。典型的消費級投影系統可在散熱陶瓷基底上達到50–55°C。必須將像素溫度置于此環境溫度以評估最終能到達的峰值溫度。臨界溫度150°C，假設陣列溫度50°C，ΔT必須保持在100°C以下。臨界關系如下所示。接下來的三張圖顯示：平均功率密度為25W/cm2時，ΔT高于陣列溫度的情況。對于每個脈沖持續時間和峰值功率密度，都有重復率。圖 1.像素ΔT，適用于 7.56 μm 像素圖 ...

了的拉曼散射光能夠給我們提供有關樣品的化學成分和結構信息.來自分子的散射光有幾種成分：瑞利散射、斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射.在分子體系中，這些頻率主要是位于分子轉動、振動以及電子能級躍遷相關的范圍內。散射光沿著所有方向輻射，伴隨波長的變化，其偏振方向也有變化。1. 散射光頻率不發生改變的散射過程稱為瑞利散射，就是Lord Rayleigh用來解釋天空之所以呈現為藍色的那種過程。2. 散射光頻率（波長）發生改變的散射過程稱為拉曼散射，拉曼光子的能量與入射光子能量相比可以增大，也可以變小， 取決于分子的振動態。3. 斯托克斯和反斯托克斯拉曼散射中，前者散射光子的能量較之入射光子變低（失去能量，波 ...

0%，即入射光能量集中于+1 級(或-1級)衍射光，大大提高了能量利用率。要實現布拉格衍射，光波的入射角必須滿足干涉加強的條件，該條件即布拉格方程。若衍射光之間的光程差為其波長的整倍數，即它們同相位，則滿足了相干增強的條件，發生布拉格衍射。上式稱為布拉格方程。根據該方程，只有當光束的入射角為布拉格角時，各衍射光在聲波面上才能達到同相位，發生相干加強，實現布拉格衍射。3，拉曼-奈斯衍射與布拉格衍射的區分標準從外界條件分析，產生拉曼-奈斯衍射的超聲波頻率小，聲光互作用長度短，光波入射方向與聲波傳播方向垂直，在聲光介質的另一端，對稱分布著多級衍射光。而產生布拉格衍射的超聲波頻率大，聲光互作用長度長， ...

因此，飛秒激光能在 極短的時間、極小的空間和極端的物理條件下對生物細胞進行作用。飛秒激光在生物方面的應用，飛秒激光在材料科學領域所表現出來的微納加工和處理優勢在生命科學方面同樣適用，其在生物體 內所能實現的三維精確微創手術為醫學領域的發展提供了新的機會。在對細胞和組織的處理和切除方面，飛秒激光已逐漸成為一個重要的工具，并取得了很多令人振奮的實驗結果。飛秒激光亞細胞器手術。為了研究細胞的生長、運動、新陳代謝、有絲分裂、分化和凋亡等行為，需要對細胞內的細胞骨架 或細胞器進行處理，傳統的工具由于空間分辨率不高且對細胞損傷較大制約著該領域的發展，飛秒激光 的出現無疑為該領域注入了新的活力。 2006 ...