鋇晶體中通過二次諧波產生395 nm的探測光束。使用孔徑為0.65的物鏡將兩束光束共線聚焦在樣品上。在孔徑為20 μm的共焦平面上，測量了探頭和泵浦光束的光斑直徑d。dprobe≤300 nm, dpump≈400 nm。用交叉偏振片技術分析共焦平面后探頭的極性克爾旋轉。交叉分析儀的消光比<5x10-4。利用光電倍增管和鎖相檢測方案檢測弱泵浦探頭Kerr信號，該方案可用于可調至1ns的不同泵浦探頭延遲。測量是在垂直于樣品平面的外加磁場的相反方向下進行的。(?H0?≤4kOe)。在進行動態測量之前，確定靜態克爾信號IKerr(α)為分析角α的函數，α = 0對應于交叉分析器，用于兩個方向± ...

鋇晶體中通過二次諧波產生。兩個獨立的望遠鏡允許一個人調整每個光束的模式，以獲得對樣品的zui佳聚焦。通過光延遲線后，泵浦光束與線偏振的探測光束共線。聚焦是使用一個標準的顯微鏡物鏡與一個數值孔徑0.65的40倍物鏡。嘗試使用反射物鏡來zui小化探測脈沖的群速度色散，然而它惡化了探針束的偏振狀態，否則探針束在整個顯微鏡中保持偏振消光比為0.0005。聚焦光斑的直徑分別為300 nm和600 nm。反射的探針光束被分束器收集，聚焦在直徑為20 um的針孔上。對于某些示例，這種共聚焦配置可用于消除來自樣品襯底的背景散射光。在針孔之后，用一個偏振器來分析探測光束的克爾旋轉，該偏振器相對于入射光束的交叉偏 ...

fs，通過二次諧波自相關測量得到（參見圖2(d)），在光譜上的半高全寬為16 nm（參見圖2(b)），中心波長分別為1058 nm（comb 1）和1057 nm（comb 2）。我們觀察到兩個梳的無雜波射頻（RF）頻譜，在一個重復頻率約為1.1796 GHz的頻點上（圖2(c)）。重復率差在這里被設置為Δfrep= 21.7 kHz。圖2：雙梳激光器輸出特性的表征，兩個梳同時運行：(a) 平均輸出功率和脈沖持續時間隨泵浦電流的變化。詳細的鎖模診斷結果顯示在(b)-(d)，用于后續的測量。(b) 光譜。(c) 在重復頻率差為21.7 kHz時，每個梳的射頻頻譜。(d) 通過二次諧波自相關測量 ...

譜產生波導、二次諧波產生材料以及一個光電探測器。經過f-2f自拍頻過程后，來自光電探測器的電信號通過一個以~380 MHz為中心頻率的可調諧帶通濾波器來選擇fceo，然后用一個額外的RF放大器進行放大。該信號連接到Vescent SLICE-OPL，該模塊為MENHIR-1550的泵浦電流提供反饋，以實現fceo穩定。使用射頻頻譜分析儀可以清晰記錄fceo頻譜和噪聲頻譜。在整個系統中，由于COSMO模塊的性能，放大器泵浦電流提供140 mW(140 pJ)即可優化fceo信號。在偏頻鎖定COSMO模塊內部，光信號產生了超連續譜。超連續光譜顯示在780 nm附近有一個峰，而1560nm附近的光頻 ...

光。這被稱為二次諧波產生，或者，更一般地，作為非線性光學。對于中心對稱介質，當反演對稱性被破壞時，會產生二次諧波。Pan等人(1989)預測，在磁性表面層的情況下，二次諧波反射中會出現MO Kerr效應。被稱為非線性MO - Kerr效應(NOLI-MOKE) á的實驗證據zui初是由Reif等人(1991)從鐵表面觀察到的。從那時起，NOLI-MOKE作為表面磁性和磁性界面的探針而受到歡迎。NOLI-MOKE的一個特別特點是，測量的非線性克爾旋轉通常比相同材料的普通克爾旋轉大一個數量級。然而，非線性克爾旋轉的分辨率的均方根誤差約為1c，遠小于正常克爾旋轉。后者可以測量到比0.001c更好的分 ...

如拉曼光譜和二次諧波產生(SHG)。圖2.奇數和偶數層數的變化表明SHG。利用中心波長為1.49 eV (830 nm)的脈沖激光產生SHG信號。插圖顯示了不同厚度的拉曼(3L到Bulk)圖2顯示了不同InSe厚度的SHG和拉曼(插入)測量結果。由于SHG是一個非線性過程，它發生在非中心對稱系統中。觀察這個效應奇偶厚度證明，由于晶體對稱性，任何層數都會發生自旋分裂。通過將SHG和拉曼與文獻進行比較，可以確定測量的樣品為?-InSe。如果您對磁學測量有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.arouy.cn/three-level-150.html更多詳情請聯系昊 ...

對此，通過二次諧波（SHG）產生的倍頻可能更為人所知。倍頻依賴于二階非線性極化，與二階非線性系數x(2)息息相關，產生另一個頻率為原始頻率兩倍的新光波。因此對于三倍頻來說，原則上同樣可以通過三階非線性系數x(3)直接產生三次諧波（THG），但考慮到光學材料的三階非線性系數x(3)較小而相位匹配上也存在限制（除了在氣體中），直接實現三倍頻很困難。因此目前主要是通過級聯產生。級聯三倍頻在級聯的過程中，三倍頻首先通過一個倍頻晶體，將輸入的泵浦光倍頻（SHG），然后再將這兩個光波進行和頻（SFG），即可得到輸入的三倍頻的光，這里的兩個過程都是基于非線性晶體材料的二階非線性x(2)。下圖是一個典型的三 ...

-1。可選的二次諧波發生器將調諧范圍擴展到 210-410 nm，線寬窄至12 cm-1。所有激光電子設備都集成到Q-TUNE的外殼中，唯yi的外部模塊是電源適配器，提供12 VDC, 20 - 50 W功率(取決于型號)。除了可調諧的波長輸出外，Q-TUNE還提供旁路端口，用于訪問泵浦激光束。可根據要求提供的可選擴展，用于監測OPO波長和線寬的緊湊型光譜儀。表2為Q-Shift激光器1551±1nm波段與1571±1nm波段部分參數示例。Q-tuneQ-tune GQ-tune HRQ-tune IRWavelength,nmOPOSH extension410-2300nm210-410n ...

器首次進行了二次諧波產生的非線性光學實驗。在1962年Bloembergen等對于光學混頻等非線性光學現象進行了開創性的理論性工作。而這些具有非線性光學特性的晶體材料即使非線性晶體。根據上面提到的非線性極化率的階數又可分為二階非線性和高階非線性（三階非線性為主）。一些材料更容易表現出二階非線性或χ(2)效應，其他材料可能更容易受到三階或者χ(3)效應的影響，這種類型完全取決于材料的結構。其中二階非線性包括倍頻、和頻、差頻以及各種光學參量轉換。而三階的非線性會產生四波混頻、受激拉曼散射、受激布里淵散射和雙光子吸收等現象。其中非線性頻率變換是一個重要研究方向，在光通信、激光器、光譜學以及成像中都非 ...

，隨后由一個二次諧波生成（SHG）模塊上轉換，并通過一個type-0的自發參量下轉換（SPDC）模塊（Covesion），由下轉換產生糾纏光子對。SPDC模塊是一個耦合進入的25px氧化鎂摻雜鈮酸鋰（MgO:PPLN）波導，具有18.3μm周期。上轉換的脈沖在769nm處具有243 GHz（0.48nm）的全寬半高帶寬，這連同SPDC波導的相位匹配條件，定義了一個寬的聯合光譜強度（JSI）函數。鎖模激光器（Pritel UOC）的脈沖通過80ps延遲線干涉儀分成兩束，然后在二次諧波生成+摻鉺光纖放大器（SHG + EDFA）模塊（Pritel）中進行上轉換和放大。來自SHG模塊的短PM光纖連接 ...