鋇晶體中通過二次諧波產(chǎn)生395 nm的探測光束。使用孔徑為0.65的物鏡將兩束光束共線聚焦在樣品上。在孔徑為20 μm的共焦平面上，測量了探頭和泵浦光束的光斑直徑d。dprobe≤300 nm, dpump≈400 nm。用交叉偏振片技術分析共焦平面后探頭的極性克爾旋轉。交叉分析儀的消光比<5x10-4。利用光電倍增管和鎖相檢測方案檢測弱泵浦探頭Kerr信號，該方案可用于可調至1ns的不同泵浦探頭延遲。測量是在垂直于樣品平面的外加磁場的相反方向下進行的。(?H0?≤4kOe)。在進行動態(tài)測量之前，確定靜態(tài)克爾信號IKerr(α)為分析角α的函數(shù)，α = 0對應于交叉分析器，用于兩個方向± ...

鋇晶體中通過二次諧波產(chǎn)生。兩個獨立的望遠鏡允許一個人調整每個光束的模式，以獲得對樣品的zui佳聚焦。通過光延遲線后，泵浦光束與線偏振的探測光束共線。聚焦是使用一個標準的顯微鏡物鏡與一個數(shù)值孔徑0.65的40倍物鏡。嘗試使用反射物鏡來zui小化探測脈沖的群速度色散，然而它惡化了探針束的偏振狀態(tài)，否則探針束在整個顯微鏡中保持偏振消光比為0.0005。聚焦光斑的直徑分別為300 nm和600 nm。反射的探針光束被分束器收集，聚焦在直徑為20 um的針孔上。對于某些示例，這種共聚焦配置可用于消除來自樣品襯底的背景散射光。在針孔之后，用一個偏振器來分析探測光束的克爾旋轉，該偏振器相對于入射光束的交叉偏 ...

fs，通過二次諧波自相關測量得到（參見圖2(d)），在光譜上的半高全寬為16 nm（參見圖2(b)），中心波長分別為1058 nm（comb 1）和1057 nm（comb 2）。我們觀察到兩個梳的無雜波射頻（RF）頻譜，在一個重復頻率約為1.1796 GHz的頻點上（圖2(c)）。重復率差在這里被設置為Δfrep= 21.7 kHz。圖2：雙梳激光器輸出特性的表征，兩個梳同時運行：(a) 平均輸出功率和脈沖持續(xù)時間隨泵浦電流的變化。詳細的鎖模診斷結果顯示在(b)-(d)，用于后續(xù)的測量。(b) 光譜。(c) 在重復頻率差為21.7 kHz時，每個梳的射頻頻譜。(d) 通過二次諧波自相關測量 ...

譜產(chǎn)生波導、二次諧波產(chǎn)生材料以及一個光電探測器。經(jīng)過f-2f自拍頻過程后，來自光電探測器的電信號通過一個以~380 MHz為中心頻率的可調諧帶通濾波器來選擇fceo，然后用一個額外的RF放大器進行放大。該信號連接到Vescent SLICE-OPL，該模塊為MENHIR-1550的泵浦電流提供反饋，以實現(xiàn)fceo穩(wěn)定。使用射頻頻譜分析儀可以清晰記錄fceo頻譜和噪聲頻譜。在整個系統(tǒng)中，由于COSMO模塊的性能，放大器泵浦電流提供140 mW(140 pJ)即可優(yōu)化fceo信號。在偏頻鎖定COSMO模塊內部，光信號產(chǎn)生了超連續(xù)譜。超連續(xù)光譜顯示在780 nm附近有一個峰，而1560nm附近的光頻 ...

光。這被稱為二次諧波產(chǎn)生，或者，更一般地，作為非線性光學。對于中心對稱介質，當反演對稱性被破壞時，會產(chǎn)生二次諧波。Pan等人(1989)預測，在磁性表面層的情況下，二次諧波反射中會出現(xiàn)MO Kerr效應。被稱為非線性MO - Kerr效應(NOLI-MOKE) á的實驗證據(jù)zui初是由Reif等人(1991)從鐵表面觀察到的。從那時起，NOLI-MOKE作為表面磁性和磁性界面的探針而受到歡迎。NOLI-MOKE的一個特別特點是，測量的非線性克爾旋轉通常比相同材料的普通克爾旋轉大一個數(shù)量級。然而，非線性克爾旋轉的分辨率的均方根誤差約為1c，遠小于正常克爾旋轉。后者可以測量到比0.001c更好的分 ...

如拉曼光譜和二次諧波產(chǎn)生(SHG)。圖2.奇數(shù)和偶數(shù)層數(shù)的變化表明SHG。利用中心波長為1.49 eV (830 nm)的脈沖激光產(chǎn)生SHG信號。插圖顯示了不同厚度的拉曼(3L到Bulk)圖2顯示了不同InSe厚度的SHG和拉曼(插入)測量結果。由于SHG是一個非線性過程，它發(fā)生在非中心對稱系統(tǒng)中。觀察這個效應奇偶厚度證明，由于晶體對稱性，任何層數(shù)都會發(fā)生自旋分裂。通過將SHG和拉曼與文獻進行比較，可以確定測量的樣品為?-InSe。如果您對磁學測量有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.arouy.cn/three-level-150.html更多詳情請聯(lián)系昊 ...

對此，通過二次諧波（SHG）產(chǎn)生的倍頻可能更為人所知。倍頻依賴于二階非線性極化，與二階非線性系數(shù)x(2)息息相關，產(chǎn)生另一個頻率為原始頻率兩倍的新光波。因此對于三倍頻來說，原則上同樣可以通過三階非線性系數(shù)x(3)直接產(chǎn)生三次諧波（THG），但考慮到光學材料的三階非線性系數(shù)x(3)較小而相位匹配上也存在限制（除了在氣體中），直接實現(xiàn)三倍頻很困難。因此目前主要是通過級聯(lián)產(chǎn)生。級聯(lián)三倍頻在級聯(lián)的過程中，三倍頻首先通過一個倍頻晶體，將輸入的泵浦光倍頻（SHG），然后再將這兩個光波進行和頻（SFG），即可得到輸入的三倍頻的光，這里的兩個過程都是基于非線性晶體材料的二階非線性x(2)。下圖是一個典型的三 ...

-1。可選的二次諧波發(fā)生器將調諧范圍擴展到 210-410 nm，線寬窄至12 cm-1。所有激光電子設備都集成到Q-TUNE的外殼中，唯yi的外部模塊是電源適配器，提供12 VDC, 20 - 50 W功率(取決于型號)。除了可調諧的波長輸出外，Q-TUNE還提供旁路端口，用于訪問泵浦激光束。可根據(jù)要求提供的可選擴展，用于監(jiān)測OPO波長和線寬的緊湊型光譜儀。表2為Q-Shift激光器1551±1nm波段與1571±1nm波段部分參數(shù)示例。Q-tuneQ-tune GQ-tune HRQ-tune IRWavelength,nmOPOSH extension410-2300nm210-410n ...

器首次進行了二次諧波產(chǎn)生的非線性光學實驗。在1962年Bloembergen等對于光學混頻等非線性光學現(xiàn)象進行了開創(chuàng)性的理論性工作。而這些具有非線性光學特性的晶體材料即使非線性晶體。根據(jù)上面提到的非線性極化率的階數(shù)又可分為二階非線性和高階非線性（三階非線性為主）。一些材料更容易表現(xiàn)出二階非線性或χ(2)效應，其他材料可能更容易受到三階或者χ(3)效應的影響，這種類型完全取決于材料的結構。其中二階非線性包括倍頻、和頻、差頻以及各種光學參量轉換。而三階的非線性會產(chǎn)生四波混頻、受激拉曼散射、受激布里淵散射和雙光子吸收等現(xiàn)象。其中非線性頻率變換是一個重要研究方向，在光通信、激光器、光譜學以及成像中都非 ...

，隨后由一個二次諧波生成（SHG）模塊上轉換，并通過一個type-0的自發(fā)參量下轉換（SPDC）模塊（Covesion），由下轉換產(chǎn)生糾纏光子對。SPDC模塊是一個耦合進入的25px氧化鎂摻雜鈮酸鋰（MgO:PPLN）波導，具有18.3μm周期。上轉換的脈沖在769nm處具有243 GHz（0.48nm）的全寬半高帶寬，這連同SPDC波導的相位匹配條件，定義了一個寬的聯(lián)合光譜強度（JSI）函數(shù)。鎖模激光器（Pritel UOC）的脈沖通過80ps延遲線干涉儀分成兩束，然后在二次諧波生成+摻鉺光纖放大器（SHG + EDFA）模塊（Pritel）中進行上轉換和放大。來自SHG模塊的短PM光纖連接 ...