因為有一個大光圈。對于其他應用場景，它的用處不大，并且該概念僅允許低速工作。雖然行波壓電馬達可以實現很高的力，但它容易磨損并且使用壽命有限。相反，駐波電機具有一個（或幾個）定義的接觸點。這些接觸點以一個橢圓軌道路徑相對于滑塊振動，從而產生凈位移。在駐波型的情況下，由于振蕩頻率與電機結構的兩個共振頻率一致，因此接觸點的運動得到增強。圖 3 顯示了壓電超聲電機的諧振模式示例，該電機由 Xeryon 的創(chuàng)始人在比利時魯汶大學 (KUL) 開發(fā)。在第一共振模式下，接觸點沿切線方向移動，即運動方向（見圖3左圖），這種模式有時被稱為“彎曲模式”。在稱為“正常模式”的第二種共振模式中，觸點垂直于運動方向振動 ...

我們目標的后光圈。小束撞擊到檢鏡上并被反射的角度決定了小束在樣品上的空間擴散，這是我們實驗中的一個關鍵變量。這個角度由來自DOE的光束間角(由其相位掩模定義)和DOE與振鏡之間的望遠鏡功率控制。在所有的實驗中，我們都使用了DOEs，它在一條單線上創(chuàng)建了一系列均勻間隔的波束。這個DOE很容易繞著光路的軸線旋轉，從而沿著任意方向形成一條點線。在快速掃描中，這種旋轉可用于調節(jié)沿垂直維度的有效波束間角距離。為了增加每像素的光子通量，我們使用了一個五束小束DOE [SLH-505X-(0.23)-(780)來自StockerYale]，并將小束水平放置以激發(fā)相同的點，或彼此非常接近的點(圖2，頂部)。在 ...

倒數，俗稱為光圈或光圈數F。視場角 2ω物鏡的視場角決定了能在接收器上成良好像的空間范圍。當物鏡焦距一定時，視場角越大，成的像也越大。當接收器尺寸一定時，焦距越長，視場角越小。決定攝影物鏡特性的三個參數之間，有著相互制約的關系，這主要反映在像差的校正上。所謂像差，即光學系統(tǒng)成像時實際像與理想像之間的差異。當物鏡的相對孔徑和視場角一定時，像差與焦距成正比。但像差的容限并不因焦距的增大而放寬，所以必須減小相對孔徑的值，以滿足長焦距的要求。另外，對于大相對孔徑的物鏡來說，同時要求大視場是難于實現的。實際上，常根據物鏡的具體用途滿足其主要的性能參數即可。按照用途不同，攝影系統(tǒng)物鏡可分為普通攝影物鏡、大 ...

通過選擇有效光圈，也可以減少球面像差。其原因是對周邊入射光線的阻擋。如果沒有光圈，外圍增加的曲率和由此產生的更強的光線折射會促進球面像差的發(fā)展。多球面透鏡組合消色器是由一個或多個收集和分散透鏡組合而成的。通常使用一個低折射率的正凸透鏡和一個低折射率的負凹透鏡，并將其粘合在一起。這樣就形成了一個光學系統(tǒng)，改善了球差和色差。例如，在攝影領域的攝影鏡頭中，就使用了消色差。非球面透鏡如果在一個光學裝置中必須考慮各種因素，如高圖像質量、數值孔徑或較大限度地節(jié)省空間，非球面是一個較好的選擇。非球面透鏡是旋轉對稱的光學器件，其曲率半徑在徑向上偏離透鏡的中心。由于這種特殊的表面幾何形狀，與球面透鏡相比，非球面 ...

析器的位置。光圈光圈位于前光學透鏡組的焦平面上。共軛像面相對于光軸是傾斜的。傾斜相機探測器通過使成像平面與相機傳感器一致來提供樣品的聚焦成像。強區(qū)域對比和大視野的優(yōu)勢，在總覽顯微鏡是在成本上實現的。由于物鏡的傾斜，只有一小片樣品被聚焦，該區(qū)域由光學系統(tǒng)的景深確定。磁性試樣的過焦和過焦可以通過使物鏡遠離照明軸傾斜從而在相機傳感器處獲得聚焦圖像的方式來克服。因此，所得到的樣品圖像，然后由于本質上不同的放大系數在顯微鏡的視野扭曲。這一問題可以通過實時成像處理來糾正圖像透視失真來消除。通過使用遠心鏡頭和Scheimpflug相機支架，可以實現整個視場的恒定放大率和恒定焦距。一個優(yōu)化的遠心克爾顯微鏡系統(tǒng) ...

析儀角度或將光圈開到消光交叉的寬度以外，從而增大背景強度，是實現大信噪比的實用手段。可能的對比度損失并不是一個嚴重的問題，因為對比度可以通過電子差分成像來增強。為了創(chuàng)建差分圖像，首先通過對相同樣本狀態(tài)的重復圖像求和來存儲平均參考圖像。然后從所有后續(xù)圖像中連續(xù)減去參考圖像。由于對域運動的視覺觀察是任何一種域分析的基礎，如果在不平均的情況下“實時”進行減法過程是有利的。為了表示和記錄的目的，可以通過在遞歸過程中添加一些數字化圖像來產生傳入圖像的運行平均值來減少噪聲。由于噪聲是隨機的，而信號不是隨機的，因此運行平均既可以減少噪聲的貢獻，又可以增強輸出數字圖像的信號分量。結果得到一幅亮度恒定的圖像，隨 ...

示。燈聚焦在光圈光圈的平面上，通過場光圈，然后被部分反射平面的玻璃鏡面線偏振并向下偏轉進入物鏡。樣品反射后的光被物鏡收集，然后再次通過半反射鏡。大多數光學顯微鏡都帶有無限遠校正物鏡，即反射光從每個方位平行束離開物鏡并投射到無限遠。這些束進入管狀透鏡形成中間圖像，對相機或目鏡進行進一步處理。在無限空間中，增加了反射鏡、分析儀、補償器等配件，而不會使圖像失真。偏振器和分析儀通常由二向色偏振片制成，但也可以使用柵格偏振器或格蘭-湯普森棱鏡。具有可變開口和可調橫向位置的場膜片在試樣上成像。因此，它確定樣品的哪個部分被照亮，而不影響照明的分辨率或強度。后者是由光圈光圈控制的。關閉或打開這個光闌不僅改變光 ...

使用放大鏡和光圈來選擇光束輪廓的中心部分進行測量。對于長脈沖的表征，上面討論的方法不再實用，因為在單個棱鏡中可以實現的相當大的光束尺寸的色散變化量(例如玻璃插入窗口)被限制在幾百fs2的GDD。圖5(c)描述了一種優(yōu)雅的替代方案，它也非常適合于更長的脈沖。在這種實現中，一種高色散無序非線性晶體(硝酸鍶鋇，SBN)允許寬帶橫向二次諧波產生(TSHG)，同時用作色散和非線性元件[62]。隨機有序非線性晶體的特殊優(yōu)點是其大色散，約為500 fs2/mm。初始負啁啾脈沖進入材料后逐漸壓縮，并垂直于傳播方向產生二次諧波。利用成像譜儀記錄了SHG，單次獲得了d-scan軌跡。對于典型的晶體長度為10 mm ...

，探頭可以在光圈或無光圈模式下工作。在無孔徑模式下，AFM(原子力顯微鏡)探針被涂上一層金屬，以增強靠近其尖端的樣品部分的電磁場，并與放置在遠場的外部光源結合使用以進行照明(圖1)。圖1 ：無光圈NSOM結構示意圖。外部光源照亮靠近懸臂頂端的部分樣品。散射回來的光被物鏡收集起來。另一方面，在孔徑模式下，光通過掃描探針傳遞或收集。有不同類型的利用孔徑探頭的NSOM技術。簡單的方法包括:反射NSOM(光從樣品上方通過AFM探針傳遞，并收集反射光)(圖2a)，收集NSOM(光束從下方聚焦在樣品上，探針靠近表面放置)，使透射光通過它到達探測器)(圖2b)或透射NSOM(其中樣品通過探頭從上方照射，并收 ...

焦透鏡具有大光圈、快速響應和驅動時間以及良好的光學質量，為顯微鏡下的多種應用提供了廣闊的前景。在本應用文章中，我們討論了在三種不同的顯微鏡方法中實現快速軸向聚焦的液態(tài)變焦透鏡的應用：(1) 傳統(tǒng)的寬場熒光顯微鏡，(2) 熒光共聚焦顯微鏡，以及 (3) 雙光子顯微鏡。2.液態(tài)變焦透鏡技術Optotune的液態(tài)變焦透鏡基于彈性聚合物材料。透鏡的核心部分由一個薄膜組成，它在充滿液體的腔室和空氣之間形成一個界面（圖1）。為了調節(jié)焦距，一個音圈執(zhí)行器對圍繞透鏡清晰孔徑的液體儲層施加壓力。液體因此被壓入透鏡中心，改變薄膜的曲率?？刂埔簯B(tài)變焦透鏡非常簡單，只需要一個現成的電流控制器或透鏡驅動器，為透鏡提供0 ...