顯看到其像沿子午面與弧矢面方向的拉伸變化。如圖所示像散為軸外像差，但僅僅是與視場有關(guān)。視場越大，像散越明顯；若是發(fā)光點在在齊明點或者球心的位置，則無像散。三、像散產(chǎn)生的原因像散就類似于我們通常提到的散光，比如人眼的散光，指的是人眼看上下方向與左右方向的物體時清晰度不一樣，主要原因是人眼角膜在上下方向與左右方向彎曲不同，造成的屈光度不同，這其實就像是人眼產(chǎn)生的像散。而我們所說的像差主要是在于透鏡光學(xué)系統(tǒng)成像后，像面上光斑的分布情況。像散也正是鏡頭系統(tǒng)在上下方向與左右方向聚焦能力不同形成的。四、消除像散的方法1. 采用折射率較高，色散率較低的光學(xué)玻璃制造透鏡，并配制各種曲率的表面相互抵消2. 縮小 ...

光線的交點在子午面內(nèi)，但不在主光線上；前后光線相當(dāng)于比主光線略高的一對光線，但沒有上下光線那么高，它們的交點在輔軸上，但不在主光線上。這個孔徑帶上其他任何一對光線又相當(dāng)于比前后光線孔徑更大、但比上下光線孔徑小的光線，它們的交點應(yīng)該在前后光線的交點與上下光線的交點之間,但由于它們并不關(guān)于子午面對稱。所以它們的交點不在子午面內(nèi)。因此,由出瞳上各個直徑方向的對應(yīng)點出射的各對光線在像空間相交，把這些交點連起來以后將形成一個光環(huán)，光環(huán)最上方是子午光線的交點,最下方是弧矢光線的交點，其余各點對應(yīng)其他的交點。孔徑越大,像空間的這個光環(huán)也就越大，相應(yīng)的交點離主光線就越遠(yuǎn)，于是形成了彗星形狀的彌散斑。如下圖所示 ...

焦線→長軸與子午面垂直的橢圓→圓→長軸在子午面上的橢圓→弧矢焦線。上述這種能在兩個位置聚焦的非對稱細(xì)光束稱為像散光束。若光學(xué)系統(tǒng)對直線成像，由于像散，其像的質(zhì)量將與直線的方向密切相關(guān)。下圖是垂軸平面上三種不同方向的直線被子午光束和弧矢光束成像的情況。情況1是垂直于子午平面的直線，情況 2 是位于子午平面上的直線，情況 了是既非垂直、又非位于子午平面的傾斜直線。子午像點 Bt'和孤矢像點Bs'的位置及像散的大小是隨視場而異的，由這些點構(gòu)成的子午像面和弧矢像面成為二個同時相切于高斯像面中心點的曲面，這就是像面彎曲，簡稱場曲(ficld curvature)。場曲以子午像點和孤矢像點 ...

光束總對稱于子午面）分成大量等面積的網(wǎng)格元，從物點發(fā)出，通過每一網(wǎng)格元中心的光線，可代表過入瞳面上該網(wǎng)格元的光能量。所以，點列圖中點的密度就代表了點像的光強度分布。追跡的光線越多，點越多，就越能精確地反映點像的光強分布。第②類，以光能量的頻譜分布狀況作為質(zhì)量評價的依據(jù)上述第①類對光學(xué)系統(tǒng)的評價方法是把物點看作是發(fā)光點的集合，并以一點成像的能量集中程度來表征光學(xué)系統(tǒng)成像質(zhì)量的。光學(xué)傳遞函數(shù)（OTF）：但對物體結(jié)構(gòu)還可采用另一種分解方法，即分解為各種頻率的譜，也就是將物的亮度分布函數(shù)展開為傅里葉級數(shù)（對周期性物函數(shù)）或傅里葉積分（對非周期性物函數(shù)），即將物體分解為一系列不同頻率的正弦光柵分布，這些 ...

變形系統(tǒng)系列（八）-變形系統(tǒng)的近軸像性質(zhì)從之前的討論中，由于變形系統(tǒng)中任意任意的近軸光線(傾斜的或不傾斜的)，其分量和分量彼此完全獨立，并根據(jù)它們各自的光線追跡方程將它們投影到x-z和y-z對稱平面上通過系統(tǒng)進(jìn)行光線追跡，我們得到了一個非常重要的結(jié)論:當(dāng)我們處理一個變形近軸射線的分量時，我們可以想象我們正在處理這個近軸光線在x-z對稱平面上的投影。這個投影可以進(jìn)一步想象成一個近軸光線，停留在相關(guān)的x-RSOS的x-z子午線平面上。因此，相關(guān)的x- RSOS的所有高斯光學(xué)結(jié)果都可以直接應(yīng)用到這個變形近軸光線的分量上，除了每個量現(xiàn)在都有一個下標(biāo)x，包括x-近軸物體平面位置 , x-近軸入口瞳孔位置 ...

認(rèn)為它們是在子午面追蹤到的非斜邊緣光線和主光線，任何第三條近軸射線都可以寫成這兩條光線的線性組合。由于斜近軸邊緣光線或主光線在對應(yīng)對稱平面上的每一個投影都可以用對應(yīng)關(guān)聯(lián)RSOS中的非斜邊緣光線和主光線來表示，因此斜近軸光線可以用對應(yīng)的x-RSOS和y-RSOS中的4條非斜近軸光線來完全指定，即x-邊緣光線、x-主光線、y-邊緣光線和y-主光線因此，我們可以在x-z對稱平面中跟蹤x-邊緣光線和x-主光線，在y-z對稱平面中跟蹤y-邊緣光線和y-主光線，然后使用所有四條非斜的近軸光線來完全指定近軸變形系統(tǒng)。相關(guān)文獻(xiàn)：《幾何光學(xué) 像差 光學(xué)設(shè)計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡 ...

造成的);對子午面進(jìn)行分析(輸入光束輪廓為高斯分布)。在大多數(shù)應(yīng)用情況下，能夠很好地表征和量化激光束質(zhì)量的一個實用參數(shù)是M2因子。它本質(zhì)上表明了實際光束與理論衍射限制光束(衍射限制高斯光束的M2因子為1)的差異有多大。光束質(zhì)量因子具有明確的實際意義，例如，任何采用映射方法的高光譜無像差顯微鏡的分辨率都可以通過將理論衍射限制分辨率與所利用光源的M2因子相乘來估計。確定M2因子的程序由ISO標(biāo)準(zhǔn)11146定義。它涉及到光束焦散的測量(在一個瑞利距離內(nèi)至少五個光束位置[ ZR ]和距離腰部超過兩個瑞利長度的五個位置)，從中可以計算M2，分析使用強度分布方法的D4σ秒矩獲得的光束半徑的演變。在本節(jié)中， ...

面（矢狀面和子午面）上具有不同的焦點。結(jié)果，入口狹縫中的一點變成成像平面中的一條線——這就是像散。像散會導(dǎo)致約70% 的光損失- 它只是無法到達(dá)探測器的敏感區(qū)域。矯正散光可以顯著增加光收集。柱面鏡或環(huán)形鏡均可用于矯正散光。柱面透鏡是需要放置在傳感器前面的附加元件。環(huán)形鏡只是取代了球面鏡——沒有額外的 元件。正如我們之前討論的，在迷你光譜儀（40mm 工作臺）中，像差與慧差相結(jié)合。這意味著校正散光會降低分辨率（我們將曲線聚焦在點上）。這是一場完美風(fēng)暴——像散增加，但無法在不受到懲 罰的情況下得到糾正（波長分辨率降低）。實際上，環(huán)形鏡的作用不僅僅是矯正散光，它還可以優(yōu)化設(shè)計（我們不再需要擔(dān)心散光） ...