技術(shù))然后用光電倍增管和鎖定檢測方案進行檢測。垂直于樣品平面施加zui大振幅為±4kOe的可變靜態(tài)磁場H。樣品可以用XY壓電掃描臺在±40 um的距離上進行掃描，精度為2 nm。CoPt3光盤是由15 nm的CoxPt1?x (x=0.25)合金薄膜通過分子束外延生長在沉積在500 um取向藍寶石(0001)襯底上的12 nm Pt緩沖層上，通過電子光刻制成的圓盤的直徑為0.2 ~ 1m，圓盤之間的距離為0.5 ~ 2um。圖2圖2(a)表示時間的變化泵浦激勵密度為4 mJ cm?2，外加磁場設(shè)置為3.5 kOe，使靜態(tài)磁化達到飽和。插圖描繪了超快磁化動力學(xué)的詳細視圖。圖2(b)表示類似的曲線 ...

9658R型光電倍增管作為探測器，其陽極靈敏度可達200A／lm。此外，為了避免市電系統(tǒng)不穩(wěn)定對測試造成的干擾，所有的電子儀器都經(jīng)由UPS穩(wěn)壓電源供電。光譜掃描法，補償法和光強法等測量方法都可以在這套測試系統(tǒng)上進行對比測試。了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.arouy.cn/three-level-56.html相關(guān)文獻：1王勇輝,鄭春龍,趙振堂.基于斯托克斯橢偏測量系統(tǒng)的多點定標法[J].中國激光,2012,39(11):163-167.2侯俊峰,于佳,王東光,鄧元勇,張志勇,孫英姿.自校準法測量波片相位延遲[J].中國激光,2012,39(4) ...

配備GaAs光電倍增管和光柵的雙單色儀重復(fù)4H-SiC和6H-SiC上的拉曼光譜測量，得到的光譜如圖2所示。除了該系統(tǒng)提供的更高分辨率之外，使用349NX的實驗還具有其他優(yōu)點。例如不需要對激光線進行過濾，因此整個激光功率可用于激發(fā)光譜，并且實驗設(shè)置比使用濾光單色儀更簡單、更靈活。圖2 使用雙單色儀獲得的4H-SiC和6H-SiC的拉曼光譜正如預(yù)期的那樣，在>155 cm-1區(qū)域的光譜沒有偽影。然而，在<155 cm-1的區(qū)域，可以看到一些微弱的譜線。這些譜線不是源自樣品，而是由激光引起的，用星號標記。這些譜線的強度隨著與特征距離偏移的距離縮短而增強。然而，在低于~150 cm-1的 ...

被視為等效于光電倍增管，光電倍增管將入射光子轉(zhuǎn)換為可以計數(shù)的電脈沖。它們計數(shù)單個光子的能力減少了增益噪聲或電路噪聲的影響。SPAD是在擊穿電壓Vbreak以上工作的光電探測器，即所謂的GEIGER模式（蓋格模式）。這是通過施加遠高于擊穿電壓Vbreak的反向偏置運行電壓VOP來實現(xiàn)的。單個入射光子會產(chǎn)生雪崩，可以很容易地檢測和計數(shù)。當(dāng)工作在擊穿電壓以下時，雪崩效應(yīng)導(dǎo)致隨機增益，該增益與光電流成比例。圖1(a)顯示了通過用作SPAD的p+-π-p-n+的APD結(jié)構(gòu)的典型河段的橫截面。它由四個不同摻雜的區(qū)域、兩個低摻雜區(qū)域π和p以及兩個高摻雜區(qū)域p+和n+構(gòu)建。光子吸收發(fā)生在相對較大的π區(qū)。光子撞 ...

頭同步的兩個光電倍增管(PMT)收集:(i)顯微鏡PMT，放置在標準的非脫封，外熒光路徑，和(ii)光纖PMT，置于連接的光纖貼片的遠端至錐形光纖20、21(圖1b)。用顯微鏡PMT得到的參考圖像對視場中雙光子激發(fā)效率的輕微不均勻性進行校正后，來自光纖PMT的信號報告了錐形光纖的熒光光采集場，定義為ξT(x,y)。測量了不同數(shù)值孔徑(NAs)和芯徑，但錐度角(ψ)近似為~4°的光纖的集合場ξT(x,y)(圖1c)。我們發(fā)現(xiàn)沿錐度的光敏區(qū)域，即收集長度L，隨著光纖NA的增大和ψ的減小而增大(補充圖1a)。因此，錐形光纖的采集長度是可以定制的通過修改光纖NA和錐度角ψ，從幾百微米提高到約2 mm。 ...

使用微通道板光電倍增管(mcp - pmt)，因為組合在兩種檢測器元件的優(yōu)點。pmt是一種特殊的真空玻璃密封電子管，旨在通過從光電陰極產(chǎn)生電信號來增強弱光信號(highest可達單個光子)。mcp - pmt的一個缺點是嚴重的“老化”問題，這是由殘余氣體的離子撞擊和破壞光電陰極引起的。這導(dǎo)致探測器的量子效率迅速下降，并且在儀器響應(yīng)函數(shù)的頻寬點處產(chǎn)生令人惱火的二次顛簸和不規(guī)則的尾。這可以通過原子層沉積和薄氧化鋁或氧化鎂層涂層來解決，以減少MCP襯底的排氣。盡管mcp - mpt作為拉曼探測器似乎已經(jīng)過時了，但它們的靈敏度令人滿意，具有合適的時間分辨率，并且它們的發(fā)展與其他應(yīng)用相關(guān)。例如，zui近 ...

光，同時通過光電倍增管(PMT)和脈沖氬離子激光源在488nm激發(fā)下的組合來提高信噪比。1976年，Yaney使用與Van Duyne等人類似的裝置，但使用不同的脈沖激發(fā)源(ps脈沖Nd:YAG, 532 nm摻釹釔鋁石榴石激光器)，發(fā)現(xiàn)TG拉曼與連續(xù)拉曼相比，在較短的激光脈沖寬度(約200 ns)下顯著改善了苯中吖啶橙的三個主要拉曼波段的光譜結(jié)果。他還指出，環(huán)境光不會干擾門控拉曼光譜結(jié)果，并且在熒光存在下提高了弱拉曼信號的信噪比。此外，他指出，樣品中的同步熒光過程限制了拉曼檢測，門控原理允許使用短門控時間，并且可以接受更高的暗電流檢測器，例如未冷卻的pmt。同年，Harries等人首次將TR ...

光子信號經(jīng)過光電倍增管 (PMT) 后，它會為每個檢測到的光子輸出一個 TTL 脈沖到 Moku 設(shè)備的輸入端口。實驗結(jié)果"Moku直觀的實時反饋，讓Sanner團隊能夠快速調(diào)整補償電場，實時查看調(diào)節(jié)效果，直到系統(tǒng)達到優(yōu)的狀態(tài)后，進入下一階段的原子鐘實驗。"通過構(gòu)建測量到的時間間隔直方圖，可以揭示捕獲-驅(qū)動-同步離子熒光調(diào)制過程，從而量化微動幅度。圖 3 顯示了兩個直方圖示例。如果離子阱中的微動較小，則捕獲-驅(qū)動周期內(nèi)光子事件的分布呈現(xiàn)出相對平坦（圖 3a）的情況。如果系統(tǒng)發(fā)生較大的微動，則光子探測事件直方圖呈現(xiàn)出分布不均的情況。Moku時間間隔與頻率分析儀生成的無損且實時 ...

熒光信號通過光電倍增管（PMT）進行探測。右圖：中性原子在經(jīng)過冷卻后被囚禁在磁光阱（MOT）中，冷卻過程依賴于四極磁場與相向傳播的激光束的共同作用。在被讀取之前，探針信號用于操控原子的量子態(tài)。雖然某些應(yīng)用會傾向選擇其中一種系統(tǒng)，但這些原子系統(tǒng)的操控方式依賴于一些共同的技術(shù)。首先，離子和中性原子都必須冷卻，以便它們可以被射頻場或磁光阱“捕獲”，如圖1所示。這個過程包括將原子注入真空室，并利用稱為多普勒和邊帶冷卻過程，從而產(chǎn)生凈能量損失并降低熱噪聲。冷卻后，這兩種類型的原子量子比特都使用保持精確間隔的激光脈沖（通常稱為探測光）進行操控和讀取。根據(jù)原子的種類，選擇兩個能級作為經(jīng)典的“0”和“1”狀態(tài) ...

平方毫米的硅光電倍增管（SiPM）。時域近紅外光譜儀設(shè)備通過TCSPC技術(shù)，可對樣品中飛行時間的光子分布進行測量，時間分辨率zui高可達10ps。通過用黑色織物屏蔽探頭，背景噪聲計數(shù)（每秒2×10?次）被控制在峰值強度的2到3個數(shù)量級以下。為確保測量期間獲得良好的信噪比，光子計數(shù)率保持在每秒約10?次。積分時間固定為500毫秒，紅外濾波器對兩個激光器的半高全寬均小于200皮秒。圖2 固體模型的吸收系數(shù)（a）和散射系數(shù)(b)計算結(jié)果（來源：參考文獻[1]）當(dāng)通過時域近紅外光譜儀得到時域光子密度的響應(yīng)曲線后，可以進行后續(xù)的數(shù)據(jù)處理。這主要通過解半無限均勻介質(zhì)的光子擴散模型來進行。半無限均勻介質(zhì)的光 ...