技術)然后用光電倍增管和鎖定檢測方案進行檢測。垂直于樣品平面施加zui大振幅為±4kOe的可變靜態磁場H。樣品可以用XY壓電掃描臺在±40 um的距離上進行掃描，精度為2 nm。CoPt3光盤是由15 nm的CoxPt1?x (x=0.25)合金薄膜通過分子束外延生長在沉積在500 um取向藍寶石(0001)襯底上的12 nm Pt緩沖層上，通過電子光刻制成的圓盤的直徑為0.2 ~ 1m，圓盤之間的距離為0.5 ~ 2um。圖2圖2(a)表示時間的變化泵浦激勵密度為4 mJ cm?2，外加磁場設置為3.5 kOe，使靜態磁化達到飽和。插圖描繪了超快磁化動力學的詳細視圖。圖2(b)表示類似的曲線 ...

9658R型光電倍增管作為探測器，其陽極靈敏度可達200A／lm。此外，為了避免市電系統不穩定對測試造成的干擾，所有的電子儀器都經由UPS穩壓電源供電。光譜掃描法，補償法和光強法等測量方法都可以在這套測試系統上進行對比測試。了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.arouy.cn/three-level-56.html相關文獻：1王勇輝,鄭春龍,趙振堂.基于斯托克斯橢偏測量系統的多點定標法[J].中國激光,2012,39(11):163-167.2侯俊峰,于佳,王東光,鄧元勇,張志勇,孫英姿.自校準法測量波片相位延遲[J].中國激光,2012,39(4) ...

配備GaAs光電倍增管和光柵的雙單色儀重復4H-SiC和6H-SiC上的拉曼光譜測量，得到的光譜如圖2所示。除了該系統提供的更高分辨率之外，使用349NX的實驗還具有其他優點。例如不需要對激光線進行過濾，因此整個激光功率可用于激發光譜，并且實驗設置比使用濾光單色儀更簡單、更靈活。圖2 使用雙單色儀獲得的4H-SiC和6H-SiC的拉曼光譜正如預期的那樣，在>155 cm-1區域的光譜沒有偽影。然而，在<155 cm-1的區域，可以看到一些微弱的譜線。這些譜線不是源自樣品，而是由激光引起的，用星號標記。這些譜線的強度隨著與特征距離偏移的距離縮短而增強。然而，在低于~150 cm-1的 ...

被視為等效于光電倍增管，光電倍增管將入射光子轉換為可以計數的電脈沖。它們計數單個光子的能力減少了增益噪聲或電路噪聲的影響。SPAD是在擊穿電壓Vbreak以上工作的光電探測器，即所謂的GEIGER模式（蓋格模式）。這是通過施加遠高于擊穿電壓Vbreak的反向偏置運行電壓VOP來實現的。單個入射光子會產生雪崩，可以很容易地檢測和計數。當工作在擊穿電壓以下時，雪崩效應導致隨機增益，該增益與光電流成比例。圖1(a)顯示了通過用作SPAD的p+-π-p-n+的APD結構的典型河段的橫截面。它由四個不同摻雜的區域、兩個低摻雜區域π和p以及兩個高摻雜區域p+和n+構建。光子吸收發生在相對較大的π區。光子撞 ...

頭同步的兩個光電倍增管(PMT)收集:(i)顯微鏡PMT，放置在標準的非脫封，外熒光路徑，和(ii)光纖PMT，置于連接的光纖貼片的遠端至錐形光纖20、21(圖1b)。用顯微鏡PMT得到的參考圖像對視場中雙光子激發效率的輕微不均勻性進行校正后，來自光纖PMT的信號報告了錐形光纖的熒光光采集場，定義為ξT(x,y)。測量了不同數值孔徑(NAs)和芯徑，但錐度角(ψ)近似為~4°的光纖的集合場ξT(x,y)(圖1c)。我們發現沿錐度的光敏區域，即收集長度L，隨著光纖NA的增大和ψ的減小而增大(補充圖1a)。因此，錐形光纖的采集長度是可以定制的通過修改光纖NA和錐度角ψ，從幾百微米提高到約2 mm。 ...

使用微通道板光電倍增管(mcp - pmt)，因為組合在兩種檢測器元件的優點。pmt是一種特殊的真空玻璃密封電子管，旨在通過從光電陰極產生電信號來增強弱光信號(highest可達單個光子)。mcp - pmt的一個缺點是嚴重的“老化”問題，這是由殘余氣體的離子撞擊和破壞光電陰極引起的。這導致探測器的量子效率迅速下降，并且在儀器響應函數的頻寬點處產生令人惱火的二次顛簸和不規則的尾。這可以通過原子層沉積和薄氧化鋁或氧化鎂層涂層來解決，以減少MCP襯底的排氣。盡管mcp - mpt作為拉曼探測器似乎已經過時了，但它們的靈敏度令人滿意，具有合適的時間分辨率，并且它們的發展與其他應用相關。例如，zui近 ...

光，同時通過光電倍增管(PMT)和脈沖氬離子激光源在488nm激發下的組合來提高信噪比。1976年，Yaney使用與Van Duyne等人類似的裝置，但使用不同的脈沖激發源(ps脈沖Nd:YAG, 532 nm摻釹釔鋁石榴石激光器)，發現TG拉曼與連續拉曼相比，在較短的激光脈沖寬度(約200 ns)下顯著改善了苯中吖啶橙的三個主要拉曼波段的光譜結果。他還指出，環境光不會干擾門控拉曼光譜結果，并且在熒光存在下提高了弱拉曼信號的信噪比。此外，他指出，樣品中的同步熒光過程限制了拉曼檢測，門控原理允許使用短門控時間，并且可以接受更高的暗電流檢測器，例如未冷卻的pmt。同年，Harries等人首次將TR ...

光子信號經過光電倍增管 (PMT) 后，它會為每個檢測到的光子輸出一個 TTL 脈沖到 Moku 設備的輸入端口。實驗結果"Moku直觀的實時反饋，讓Sanner團隊能夠快速調整補償電場，實時查看調節效果，直到系統達到優的狀態后，進入下一階段的原子鐘實驗。"通過構建測量到的時間間隔直方圖，可以揭示捕獲-驅動-同步離子熒光調制過程，從而量化微動幅度。圖 3 顯示了兩個直方圖示例。如果離子阱中的微動較小，則捕獲-驅動周期內光子事件的分布呈現出相對平坦（圖 3a）的情況。如果系統發生較大的微動，則光子探測事件直方圖呈現出分布不均的情況。Moku時間間隔與頻率分析儀生成的無損且實時 ...

熒光信號通過光電倍增管（PMT）進行探測。右圖：中性原子在經過冷卻后被囚禁在磁光阱（MOT）中，冷卻過程依賴于四極磁場與相向傳播的激光束的共同作用。在被讀取之前，探針信號用于操控原子的量子態。雖然某些應用會傾向選擇其中一種系統，但這些原子系統的操控方式依賴于一些共同的技術。首先，離子和中性原子都必須冷卻，以便它們可以被射頻場或磁光阱“捕獲”，如圖1所示。這個過程包括將原子注入真空室，并利用稱為多普勒和邊帶冷卻過程，從而產生凈能量損失并降低熱噪聲。冷卻后，這兩種類型的原子量子比特都使用保持精確間隔的激光脈沖（通常稱為探測光）進行操控和讀取。根據原子的種類，選擇兩個能級作為經典的“0”和“1”狀態 ...