：首先，紅外輻射波段位于不可見區(qū)，而普通光學(xué)玻璃對2.5u以上的光波不透明，因此在材料的選擇上自由度很小。在設(shè)計時除了要選擇透紅外波段的材料，還必須考慮材料的機(jī)械能、應(yīng)滿足的尺寸等，這就使透鏡系統(tǒng)在紅外光學(xué)系統(tǒng)中的應(yīng)用受到一定的限制，而反射式和折反射式光學(xué)系統(tǒng)占有較大的比例。同時，光學(xué)系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)應(yīng)盡量簡單，以減少能量的損失。其次，紅外光學(xué)系統(tǒng)的接收器不是人眼或膠片，而是光電探測器。因此，光學(xué)系統(tǒng)的性能以它和探測器匹配的靈敏度、信噪比為主要評價依據(jù)，而不是單純考慮光學(xué)系統(tǒng)的分辦率。第三，由于紅外輻射波長較長,相應(yīng)的衍射極限較低。早期的紅外探測器分辨率低，對光學(xué)系統(tǒng)的像質(zhì)要求也相應(yīng)較低。但隨著紅外 ...

為內(nèi)轉(zhuǎn)換的非輻射過程。從S1電子態(tài)，分子通過輻射或非輻射過程回到基態(tài)。圖1表示了在這些能級中發(fā)生的不同發(fā)光現(xiàn)象。熒光是分子(熒光團(tuán))通過發(fā)射可檢測的光子(時間尺度為)衰減到基態(tài)的輻射過程。熒光發(fā)射發(fā)生在激發(fā)電子能級最低的位置(S1)。這種來自最低激發(fā)電子能級的強(qiáng)制發(fā)射確保了發(fā)射光譜保持不變，并且與激發(fā)波長無關(guān)。由于振動弛豫和內(nèi)部轉(zhuǎn)換中的能量損失，發(fā)射的熒光光子的能量較低(即發(fā)射發(fā)生在比激發(fā)更長的波長)。這種發(fā)射波長的位移稱為斯托克斯位移。另一個主要發(fā)光過程，磷光，通過被稱為系統(tǒng)間交叉(ISC)的過程發(fā)生在激發(fā)時電子能量躍遷到三元態(tài)能級(T1;T2;:::;Tn)。三重態(tài)的電子具有平行自旋，這些 ...

核聚變、同步輻射加速器等大科學(xué)工程中。正在興起的飛秒激光微納精細(xì)加工技術(shù)，也正是利用了飛秒激光超高峰值功率這一特點(diǎn)，在晶格熱傳導(dǎo)過程還來不及發(fā)生時，飛秒激光已經(jīng)在微納尺度內(nèi)完成去除物質(zhì)或使其改性的物理過程后，揚(yáng)長而去。圖1.飛秒激光器外觀圖紙三、飛秒激光的波長當(dāng)前由飛秒激光器直接輸出的波長主要集中在0.8-1.5um的近紅外波段，但是由它激發(fā)而產(chǎn)生的飛秒激光脈沖激光卻覆蓋了從X射線到太赫茲這一廣闊領(lǐng)域，利用強(qiáng)飛秒激光和電子束相互作用的湯姆遜散射效應(yīng)，可以產(chǎn)生相干的硬X射線，波長達(dá)0.4?。飛秒強(qiáng)激光與惰性氣體原子相互作用而引發(fā)的高次諧波，可獲得軟X波段的相干輻射，波長可覆蓋十納米至幾納米。飛秒 ...

斯頻率下的新輻射ωaS = 2ωp?ωS 。CARS是由被稱為四波混合的光學(xué)參量過程產(chǎn)生的，在這個過程中能量在光場之間交換。這與SRS相反，SRS是光場和樣品之間的能量傳遞過程。這解釋了為什么如果Δω不匹配樣品的振動頻率，因此不受非共振背景的影響，SRS不能發(fā)生，因?yàn)闃悠窙]有吸收量子振動能量的本征態(tài)。盡管與自發(fā)拉曼散射顯微鏡相比，CARS在成像速度上有很大的優(yōu)勢，但在生物醫(yī)學(xué)研究中尚未被廣泛接受。與其他顯微鏡技術(shù)相比，CARS由于樣品的電子響應(yīng)和相干信號相加引起的非共振背景信號的困難而不能直接解釋圖像。CARS顯微鏡的特定限制是：空間干擾造成的圖像失真?光譜干擾造成的光譜失真?信號對目標(biāo)物種濃 ...

可以反射電磁輻射。因此，優(yōu)選的調(diào)制器是諧振波克爾電池。在這種情況下，一個小的非線性晶體的電容，結(jié)合一個精心選擇的電感，形成一個諧振“坦克”電路，其選擇的頻率是感興趣的調(diào)制頻率。電感/電容槽電路的諧振頻率可根據(jù)公式計算圖1.A用于高頻調(diào)制的波克爾諧振腔示意圖。B包括調(diào)制器的偏振光學(xué)原理圖。偏光器的傳輸是由施加在磷酸鈦銣(RTP)非線性晶體上的電壓決定的。C顯示器電壓(黃色)和激光脈沖序列的示波器跡顯示20 MHz調(diào)制，調(diào)制深度高。其中L和C分別表示所選電感和晶體自電容。在諧振頻率處，電路的阻抗變得幾乎無窮大，這意味著在輸入功率相對適中的情況下，可以通過電容(非線性晶體)獲得高電壓。這是非常可取的 ...

探測和操縱的輻射。光源復(fù)雜且效率低下，通常基于超快激光器。探測器也同樣復(fù)雜。理論上，低頻拉曼，即具有太赫茲位移的拉曼，可以很容易地得到相同的數(shù)據(jù)。但實(shí)際上，隨著拉曼位移的減小和強(qiáng)度的增大濾光片的阻塞特性使信號衰減，即使是微弱的寬帶放大自發(fā)輻射也使背景噪聲呈急劇的非線性增加。這限制了大多數(shù)拉曼系統(tǒng)使用傳統(tǒng)拉曼技術(shù)捕獲<200 cm-1的低波數(shù)拉曼信號。因此，低頻拉曼需要在波長阻斷和辨別效率上有一個量子飛躍，即濾波器具有更尖銳的截止特性和更窄的帶寬。一種基于感光玻璃的新型體全息光學(xué)光柵解決了這一問題。這些濾光片用于清除激光輸出的譜展，然后有效地對信號進(jìn)行濾波以消除瑞利散射激光。因此，基于這些 ...

、IR(紅外輻射)等)、質(zhì)譜法、傳感器法、x射線光譜儀、LIBS(激光誘導(dǎo)擊穿光譜)等，每種方法在探測炸藥時都有其不可避免的缺點(diǎn)。例如，太赫茲光譜的優(yōu)勢是由不同的爆炸物質(zhì)在太赫茲波段的吸收特性不同決定的，有了這一特性，就可以進(jìn)行爆炸物的探測和鑒定。太赫茲對非金屬和非極性介電材料具有較強(qiáng)的穿透能力，可以探測到隱藏在這些材料中的炸藥。太赫茲能量較弱，對生物組織無害，可實(shí)現(xiàn)生物材料的無損檢測。但該技術(shù)的缺點(diǎn)是水分子對太赫茲的吸收能力很強(qiáng)，會限制檢測范圍。此外，太赫茲探測器裝置結(jié)構(gòu)復(fù)雜，體積大，制造成本高。拉曼光譜的優(yōu)點(diǎn)是分析速度快、重復(fù)性好、精度好、波峰清晰、無需必要的預(yù)處理和無損。拉曼光譜的主要局 ...

來研究固體的輻射損傷。如果您對橢偏儀相關(guān)產(chǎn)品有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.arouy.cn/three-level-56.html更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國防、量子光學(xué)、生物顯微、物聯(lián)傳感、激光制造等；可為客戶提供完整的設(shè)備安裝，培訓(xùn)，硬件開發(fā)，軟件開發(fā)，系統(tǒng)集成等服務(wù)。您可以通過我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.arouy.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接 ...

互作用。電磁輻射與磁化體的微妙相互作用已經(jīng)在磁光成像中得到了很好的利用，這成為20世紀(jì)觀察磁性微觀結(jié)構(gòu)的主要方法。在磁光學(xué)中，光的偏振面在反射(克爾效應(yīng))或透射(法拉第效應(yīng))時的小旋轉(zhuǎn)被用來映射磁化。磁光記錄是基于相同的效果。這種方法允許在測量過程中施加外部磁場而不影響探針，如果要研究磁化動力學(xué)，這是一個明顯的優(yōu)勢。磁光技術(shù)的空間分辨率受衍射限制，但研究人員經(jīng)常低估光學(xué)顯微鏡的能力:分辨率幾乎可以比波長小一個數(shù)量級。在比較不同的顯微技術(shù)時，應(yīng)該記住，有用的空間分辨率是由信噪比以及光斑大小或相互作用長度決定的。定量的、“與平臺無關(guān)”的表征手段可以從作為空間頻率函數(shù)的信噪譜中獲得(例如，在具有相對 ...

，或者所使用輻射光 源的質(zhì)量，而輻射光源的相干特性則是干涉儀精度和使用靈活性的決定因素。2.干涉波干涉儀可直接測量由于光學(xué)系統(tǒng)畸變、光學(xué)元件制造產(chǎn)生的缺陷，以及材料的非均勻性等所產(chǎn)生的波前變形，通過測量電磁波的復(fù)振幅分布來實(shí)現(xiàn)，而復(fù)振幅的測量則是通過將變形波前與理想波前進(jìn)行混合的互相關(guān)完成。波形表示電磁波的復(fù)振幅，干涉波的振幅相同，當(dāng)兩束波的相位相差π時，振幅恰好相互抵消；當(dāng)兩束波的相位相同時，合成波的復(fù)振幅是單一波束振幅的2倍。如下圖2.1所示。2.1復(fù)振幅的合成2.2明暗條紋對比度由于光強(qiáng)便于探測，一般用強(qiáng)度來表示對比度。上式Imax為兩束相干光同相時振幅的時間平均；Imin為反相時 兩束 ...