非線性效應(yīng)、群速度色散和偏振效應(yīng)等各方面的優(yōu)化與權(quán)衡。經(jīng)過30多年的廣泛研究，光纖系統(tǒng)的性能和制造工藝得到了不斷完善，近乎達(dá)到了最高極致。自20世紀(jì)80年代以來，為了發(fā)展新的光學(xué)介質(zhì)（光子晶體光纖），研究人員已經(jīng)被光波長尺度，即亞微米量級或更小尺度的結(jié)構(gòu)材料表現(xiàn)出的能力所吸引。光子晶體通過將規(guī)則的微結(jié)構(gòu)引入光學(xué)材料，徹底改變了材料的光學(xué)特性。它可看作是半導(dǎo)體物理學(xué)成果在光子領(lǐng)域中的拓展。實際上，半導(dǎo)體的能帶結(jié)構(gòu)是電子和晶格引起的周期性電動勢之間相互作用的結(jié)果。通過求解周期性電動勢的薛定諤方程，就能得到被禁帶所分離的電子能量狀態(tài)。類似地，如果把這種周期性變化的電動勢用周期性變化的介電常數(shù)，即折射 ...

化探測脈沖的群速度色散，然而它惡化了探針束的偏振狀態(tài)，否則探針束在整個顯微鏡中保持偏振消光比為0.0005。聚焦光斑的直徑分別為300 nm和600 nm。反射的探針光束被分束器收集，聚焦在直徑為20 um的針孔上。對于某些示例，這種共聚焦配置可用于消除來自樣品襯底的背景散射光。在針孔之后，用一個偏振器來分析探測光束的克爾旋轉(zhuǎn)，該偏振器相對于入射光束的交叉偏振方向的角度為幾度(交叉偏振器技術(shù))然后用光電倍增管和鎖定檢測方案進(jìn)行檢測。垂直于樣品平面施加zui大振幅為±4kOe的可變靜態(tài)磁場H。樣品可以用XY壓電掃描臺在±40 um的距離上進(jìn)行掃描，精度為2 nm。CoPt3光盤是由15 nm的C ...

輸光纖的異常群速度色散，在泵浦系統(tǒng)中預(yù)先使用色散補償光纖來處理超連續(xù)譜產(chǎn)生的光脈沖的時頻自適應(yīng)。因此，由孤子串組成的移位和頻譜預(yù)加寬脈沖被耦合到50厘米長的InF3光纖中，在那里發(fā)生了大量的加寬。產(chǎn)生的光譜范圍為1.25 μ m至4.6 μ m的超連續(xù)譜輻射zui終由輸出離軸拋物面鏡準(zhǔn)直。圖1所示的系統(tǒng)舉例說明了超連續(xù)譜產(chǎn)生的壯觀現(xiàn)象——一個相對狹窄、高功率的近紅外激光線如何被轉(zhuǎn)換成超寬帶和明亮的近紅外和中紅外輸出。盡管方案、光纖類型和設(shè)計(例如，由于色散分布的變化，芯徑的微小變化可能導(dǎo)致發(fā)射光譜的顯著變化)、泵浦參數(shù)(持續(xù)時間、峰值功率、相對于零色散點的波長、偏振)、放大級的數(shù)量和實現(xiàn)可能會 ...

0 nm處的群速度色散(GVD)約為45 fs2/mm)作為色散元件，色散窗口僅為180 fs2就足以進(jìn)行掃描。二次諧波是在薄BBO晶體中產(chǎn)生的。基波輻射用偏振器過濾，信號用光纖耦合光譜儀記錄。從反演到的跡線中提取脈沖信息(圖4(d))得到的FWHM持續(xù)時間為5.8 fs(圖4(g))。當(dāng)處理中心波長更遠(yuǎn)的紅外脈沖時，使用由普通光學(xué)玻璃制成的楔子來引入足夠的色散變化通常是具有挑戰(zhàn)和不切實際的。使用密度更大的材料，例如SF10-SF57燧石，ZnS, ZnSe等，它們具有更大的總體色散和零色散交叉，進(jìn)一步到紅外(與標(biāo)準(zhǔn)玻璃相比)，標(biāo)準(zhǔn)d-scan裝置的工作范圍可以擴(kuò)展到更長的脈沖(約20 fs) ...