上，以便調整光程差，進而獲得多組干涉圖樣。根據獲得的干涉圖組，分析情況獲得三維相位輪廓。調整在LCOS上加載電壓，獲得從0到255灰度值的圖案，（a）圖為在LCOS上觀測的圖像。可得到對應的干涉圖樣，（b）圖為LCOS的干涉圖。可看出單張干涉圖出現扭曲，說明液晶的相位調制不是線性的。可在改變光程的步進掃描中獲得一組干涉圖樣，進而計算三維相位輪廓，表征LCOS液晶受電壓變量和相位變量的關系。然后可以調整電壓變量的增量關系來獲得LCOS的灰度值和相位改變量的線性關系。采用白光干涉，可獲得對比度高的干涉條紋，與窄帶激光干涉相比，白光干涉可以定位零級條紋，消除2p相位的誤差，更精確判斷液晶的相位改變量 ...

軟件可以分析光程差，并且實時轉化為物體表面的形貌。硬件方面，Phasics相機體積小、結構緊湊，并且易于使用。事實上，Phasics的波前分析儀能夠與實驗室常用的相機一樣易于集成。整個相機可以輕松集成到生產線或者實驗室中。表面測量結構Phasic SID4相位相機利用的是一種四波橫向剪切技術，將入射光分成剪切的4束，然后再互相干涉形成干涉圖，通過傅立葉逆變換可以得到入射光的相位譜和強度信息，這是一種消色差的技術，因此白光和LED光源非常適合。此外，可以使用任何顯微鏡進行測量，并且不依賴于偏振。如上圖光路所示，SID4相機位于被測物體的成像面進行探測，使用簡單。SID4相位成像相機可以集成在商業 ...

量波導產生的光程差(OPD)。知道波導的機械尺寸后，就可以直接檢索折射率值。OPD(nm)=(n波導-n稱底)*機械厚度(mm)光波導測量結構（正交）上圖顯示，波導在正交配置中被切片和測量。測量示例Optical Path Difference (OPD) mapChanges of refractive index mapWaveguide design validation關于昊量光電：昊量光電 您的光電超市！上海昊量光電設備有限公司致力于引進國外先進性與創新性的光電技術與可靠產品！與來自美國、歐洲、日本等眾多知名光電產品制造商建立了緊密的合作關系。代理品牌均處于相關領域的發展前沿，產品包 ...

，當我們討論光程差誤差(OPD)或光線誤差時，在每個空間中，我們不清楚我們指的是哪個圖像點的誤差。在計算OPD時，在每個空間中，參考球的中心點應該是高斯圖像中的哪個點?由于通常在Z終圖像空間中我們沒有唯①的出瞳，如果系統光闌不在這個空間中，那么當我們寫出波像差函數時，我們使用的是哪個坐標?這些困難也許可以解釋為什么自塞德爾第①次描述他的五種塞德爾像差以來，150多年過去了，但除了簡單的平行圓柱形變形連接系統以外，沒有人提供一套一般變形系統的完整的初級像差系數。相關文獻：《幾何光學 像差 光學設計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐您可以通過我們昊量光電的官方網站www.arouy.cn了 ...

參考波面上的光程差。由于計算中心點亮度、傳遞函數等都需要用到波像差，為計算方便一般在光瞳上是按2的冪打網格取樣，取樣越稀疏計算速度越快，但波面擬合的精度越低;取樣越密集計算速度越慢，但波面擬合的精度越高。常用的取樣密度有 16×16,32×32,64×64,128×128,256× 256 等。實際生產中對于高精度光學系統可以采用波面干涉法檢驗波像差，有不同類型的干涉儀用于檢驗光學系統的質量，如雙光路的泰曼干涉儀，它是用一條光路產生標淮波面、另一條光路產生被測波面，從而得到兩個波面的干涉圖。共光路的斐索千涉儀也是常用的一種，由于標準波面和被測波面在同一光路,可以得到穩定性更好的干涉圖。剪切干涉 ...

想波面之間的光程差,用W表示。規定實際波面在理想波面之后時的波像差為負,反之為正。令理想波面的曲率半徑為與之間的夾角為顯然以A'為中心,過點作一圓弧顯然和之間是等光程的。則附近一點處的波像差相對于點處的波像差的改變量dW，可以相對于參考球面來確定，則有由上面兩個公式可得當光學系統的孔徑不大時,則有這就是波像差與球差之間的關系。可見，如以為縱坐標來畫出球差曲線，曲線所圍面積的一半即為波像差。這樣,就很容易從球差曲線以圖形積分方法求得軸上點不同孔徑時的波像差。對于物在無窮遠的系統,最好將u’表示為h/f’,相應的波像差公式為或者以相對高度h/hm來表示如果光學系統僅有初級球差,那么，以為縱 ...

而已。因此，光程差實際上反映在入射波面與參考球面之間，這樣，只要計算從物點發出的在半個入瞳面上按序分布的若千光線與參考球面交點之間的光程 就能求知各光線間的光程差了。鑒于參考球面與實際波面在出瞳中心相切或相交,該點(相當于主光線)的波像差為零，因此各條光線的光程與主光線的光程之差即為各光線的波像差。對給定光學系統，光線由物面坐標y和瞳面坐標所確定。不同的光線波像差不同,故波像差一定是這些坐標的函數。因坐標為的光線與坐標為的光線具有完全相同的光路,故必有據此，波像差表達式中，只可能包含偶次元：再由于光束對子午平面對稱,坐標的奇次項不可能在表達式中出現;再考感到軸上點波像差只是入瞳半徑的函數，因此 ...

軸光線之間的光程差或波像差。按此，同一孔徑的F光和C光各自的光程差應是和,二者之差即為波色差，以表示，有式中第一項表示同一孔徑的二色光線間的光程差。由于二色光的折射率差比折射率小得多，由此折射率差引起的二色光線的光路差別為一小量,而二光線的光程差更為二級小量。若略去這二級小量,則可用二色光的中間色光的光路長D來代替和,由此得這就是軸上點波色差的表示式。它表示二色波面于中心相切時，在所計算孔徑處的偏離量。如果邊緣光線的 ,就表示二色波面在邊緣處相交，或在邊緣帶上二色光的波像差相等。消色差系統就要求這樣。應用上述公式計算波色差時，主要在于計算主色光在系統各光學零件中的光路長在計算機程序中，光路計算 ...

部分反射光的光程差，光程差又是由薄膜厚度，光學常數，和光波長決定的。當薄膜內光程等于光波長的整數倍時，兩組反射光相位相同，因而干涉相長。當光重直人射到透明薄膜時就是這種情形，即2nd =iλ，這里d薄膜厚度，i是整數（系數2是因為光穿過薄膜兩次）。相反，薄膜內光程是波長整數倍加半時，即 2nd=(i+1/2)λ時，兩組反射光相位相反，因而干涉相消。反射率可以合成一個簡單公式：從公式看出，薄膜反射率隨波長的倒數周期性地變化，如下圖所示。在相同的波長下，較厚的薄膜產生更多的振蕩，較薄的薄膜產生較少的振蕩，并且常常只有一個振蕩的一部分。如果您對膜厚測量有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網頁：https ...

的兩光束之間光程差，而分析泵浦脈沖之后的溫度場隨時間的響應，同時泵浦光束的脈沖在一個或多個頻率上施加調制，以便于通過鎖相檢測同頻信號，而且TDTR中鎖相放大器獲得信號的振幅、相位或同相X與失相Y分量的比值都可以作為可觀測參數。FDTR和TDTR的相位數據測試曲線如圖2中所示。一般FDTR實驗探測樣品在kHz到MHz范圍內溫度頻率響應，而TDTR則可以探測到GHz頻率的溫度響應。圖2：左-頻域熱反射(FDTR)測得的頻率-相位數據示意圖；右-時域熱反射(TDTR)測得的時間-相位數據示意圖；其中TDTR的優點由超快的皮秒級時間分辨率，能處理載流子之間的非平衡動力學，提高了對熱界面導和薄膜熱性能的 ...