光調(diào)Q，控制衍射損耗的聲光調(diào)Q和控制吸收損耗的可飽和吸收體調(diào)Q。電光調(diào)Q技術(shù)：電光調(diào)Q技術(shù)的原理是普克爾斯（Pockels）效應(yīng)——即一級(jí)電光效應(yīng)，電光晶體的雙折射效應(yīng)與外加電場(chǎng)強(qiáng)度成正比，偏振光經(jīng)過(guò)電光晶體后，偏振面旋轉(zhuǎn)的角度與晶體長(zhǎng)度和兩側(cè)所加電壓的乘積成正比。電光調(diào)Q激光器的原理圖如下所示：目前普遍應(yīng)用的電光晶體有KD*P（磷酸二氫鉀(KDP),磷酸二氘鉀(DKDP)）晶體和LN（鈮酸鋰LiNbO3）晶體。當(dāng)線(xiàn)偏振光入射到電場(chǎng)中的晶體表面，分解成初相位相同的左旋和右旋兩束圓偏振光。在晶體中，兩束光線(xiàn)的傳播速度不同。即從晶體中出射時(shí)，兩束光線(xiàn)存在相位差。則合成的線(xiàn)偏振光的偏振面已經(jīng)和入射光 ...

，因此產(chǎn)生的衍射損耗較少。3、非本征型光纖法珀傳感器在一個(gè)密封導(dǎo)管內(nèi)形成了長(zhǎng)度為d的法珀腔，該該腔由兩根端面鍍膜的單模光纖組成，導(dǎo)管既實(shí)現(xiàn)了腔體的密封又保證了兩個(gè)端面的同軸平行。相對(duì)于本征型光纖法珀傳感器，非本征型由于其結(jié)構(gòu)，有以下特點(diǎn)：a) 由于法珀腔是由導(dǎo)管封裝而成，所以可以根據(jù)需求人為的設(shè)計(jì)和調(diào)整腔長(zhǎng)d，這樣既可以精確控制腔長(zhǎng)又能靈活調(diào)整腔長(zhǎng)。b) 法珀腔內(nèi)是折射率為1的空氣，介質(zhì)穩(wěn)定，且不易受干擾。c) 如果采用與光纖熱膨脹系數(shù)相同的材料做導(dǎo)管，可以很好地解決傳感器的溫度效應(yīng)，這是普通法珀傳感器所實(shí)現(xiàn)不了的優(yōu)勢(shì)。三、測(cè)壓原理將法珀腔中一個(gè)端面制作成薄片，并用此薄片感受壓力，當(dāng)壓力作用于 ...

學(xué)元件邊緣的衍射損耗最小。此外，高斯光束通過(guò)自由空間的傳播和通過(guò)無(wú)像差透鏡的變換時(shí)，除輪廓比例因子外，將始終保持高斯型分布。電矢量沿z軸方向傳播的高斯光束的性質(zhì)可以由下面三個(gè)方程式來(lái)決定：上式中，R(Z)是距離坐標(biāo)原點(diǎn)（束腰）Z處的高斯光束的波陣面的曲率半徑（為球面），A(r)是高斯光束電矢量在r方向（也就是垂直于光波傳播方向）的振幅，A0是波陣面中心的振幅，ω為光束的光斑半徑，其中分析式1可以知道，當(dāng)Z 趨于0的時(shí)候，R(Z)趨于無(wú)窮，即此時(shí)波陣面為平面；當(dāng)0≤|Z|≤ZR的時(shí)候，R(Z)逐漸減小，并且R(Z)>Z，即波陣面的曲率中心不在原點(diǎn)并且會(huì)隨Z變化而變化，如下圖所示。當(dāng)Z= ± ...

，光束截?cái)嗪?span style="color:red;">衍射損耗占最后測(cè)量誤差的比重不應(yīng)大于1%；所有光學(xué)元件都不應(yīng)對(duì)光束相對(duì)功率密度分布產(chǎn)生明顯影響。當(dāng)將激光束成像于探測(cè)器面進(jìn)行測(cè)試時(shí),計(jì)算中應(yīng)包含成像系統(tǒng)的放大倍數(shù)。6.5 標(biāo)定應(yīng)在開(kāi)始測(cè)量前對(duì)儀器進(jìn)行標(biāo)定。可通過(guò)在一已知距離使用兩個(gè)正交放置的微米精度線(xiàn)性平移導(dǎo)軌移動(dòng)位置敏感探測(cè)器進(jìn)行標(biāo)定。7，測(cè)試程序7.1概述測(cè)量應(yīng)該在激光器生產(chǎn)商評(píng)估本款激光器所規(guī)定的工作條件下進(jìn)行。在測(cè)試過(guò)程中，對(duì)被測(cè)光束的取樣應(yīng)至少大于1000次。探測(cè)器的帶寬,包括與之相連的放大器及其他電子設(shè)備的帶寬，應(yīng)當(dāng)大于2次測(cè)量時(shí)間間隔的倒數(shù)的3倍。注：在選用相機(jī)類(lèi)的探測(cè)器時(shí)，測(cè)試系統(tǒng)的帶寬受相機(jī)幀頻的限制。7.2光束 ...