9;軸的方向近軸傳輸(偏差小于10°)。4.2.3 光軸坐標系(X、Y、Z)光軸坐標系是第二個正交坐標系,坐標系X、Y、Z見圖1a),其規(guī)定如下：——Z是激光器處于穩(wěn)態(tài)時由光束的一階強度矩給出的平均光軸方向；——X定義為遠場時光軸的非對稱分布的最大幅度方向。注1：不要將光軸分布的非對稱性與激光功率分布的非對稱性相混淆。注2：光軸坐標系和實驗室坐標系起點位置相同。4.2.4方位角方位角中是指光軸坐標系的X相對于實驗室坐標系的X'的轉(zhuǎn)角。5，測試原理5.1光束位置穩(wěn)定性測試原理光束位置穩(wěn)定性可由位置敏感探測器直接測量或在成像元件的像平面位置測量。光束的質(zhì)心位置由在X、Y、Z測量的光強分布的 ...

用幾何光學(xué)的近軸公式使高斯光束的計算大為簡化。對于焦距為f'的薄透鏡，薄透鏡的成像公式為高斯光束的復(fù)曲率半徑表達式為如下圖所示，由物點0發(fā)出的球面波到達透鏡左方的曲率半徑為R1，通過透鏡L的變換，在它右方出射的是曲率半徑為R2的會聚球面波。并規(guī)定發(fā)散球面波的曲率半徑為正，會聚球面波的曲率半徑為負。下圖中設(shè)束腰半徑為ω01的高斯光束的束腰與透鏡的距離為Z1，通過透鏡后像方高斯光束的束腰半徑為ω02，與透鏡距離為Z2，并令R1和R2分別為入射于透鏡的波陣面半徑和自透鏡出射的波陣面半徑，那么R1和R2應(yīng)滿足式1，必須注意的是，對于高斯光束，在一般情況下，R1 ≠ Z1，R2 ≠ Z2，只有在 ...

稱的情況，從近軸近似到非近軸情況。其中突出的理論有適用于近軸或小角度近似的最優(yōu)傳輸 (optimal transport, OT) 理論，非近軸情況下設(shè)計問題用類型的非線性偏微分方程描述等。當前不足：當前缺少適用于非近軸情況，輸入和輸出均為復(fù)雜波前的自由曲面透鏡設(shè)計方法。文章創(chuàng)新點：基于此，北京理工大學(xué)的Zexin Feng(第一作者)和Yongtian Wang(通訊作者)等人提出了一種新的基于迭代波前裁剪 (iterative wavefront tailoring,IWT) 的方法來解決自由曲面透鏡設(shè)計問題，以產(chǎn)生具有復(fù)雜輻照度分布和相位分布的特定輸出光束。這種方法可以簡化公式推導(dǎo)過程， ...

模型。首先以近軸光學(xué)的方式，不考慮離軸像差，用平面波看作為一個無窮遠處的點光源，其經(jīng)過光學(xué)元件的相位調(diào)制后，用波動光學(xué)理論在自由空間傳播到圖像傳感器表面得到的光強作為點擴散函數(shù)。只考慮點擴散函數(shù)為平移不變的情況，這樣可以簡化問題。圖像源與點擴散函數(shù)卷積，在圖像傳感器每個像素上隨波長和時間積分，加上傳感器的讀取噪聲，zui終成像。圖像重建可以看作為求解一個Tikhonov正則化zui小二乘問題。(2) 端到端優(yōu)化框架。用隨機梯度法優(yōu)化有一個光學(xué)元件的計算相機。將成像模型的每一步描述為一個可微的模塊。光學(xué)元件的光學(xué)高度分布h是一個優(yōu)化變量，光學(xué)元件的尺寸、圖像傳感器像元尺寸、傳輸距離z和圖像傳感器 ...

關(guān)鍵點是滿足近軸近似。我們的分析進一步假設(shè)成像波前是由拓展光源照射物體生成的，對于自發(fā)光物體（如星星輻射整個電磁譜，熱發(fā)動機主要輻射紅外譜）只需要做一些小的改動。對于可以控制照明光源的成像，我們稱為主動成像。相反的，對于不能控制光源的成像，我們稱為被動成像。根據(jù)圖2，我們假設(shè)物體o(x,y;v)被多色的空間結(jié)構(gòu)光源時間頻率v=c/λ，λ是波長。對透射照明物體，是光源的傅里葉變換。對于自發(fā)光的物體，仍然適合描述物體。代表能量與波長相關(guān)的隨機光源，描述物體的物體和幾何特性，是光頻率（即波長）的函數(shù)。給定光瞳面的傳遞函數(shù)，成像平面的場是透射波前和相干擴展函數(shù)（coherent spread func ...

角的正切。在近軸近似內(nèi)，正切可以省略，結(jié)果為 λ?/?(π?w0 )其中 w0 是束腰半徑。您可以通過我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.arouy.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532，我們將竭誠為您服務(wù)。 ...

高斯光束及通過薄透鏡時的變換及激光擴束鏡（三）高斯光束可以看作是均勻球面波的一種推廣，博伊德和戈登理論已經(jīng)證明：高斯光束傳播軸線與透鏡主軸重合的時候，通過透鏡后仍為高斯光束。而對于薄透鏡，透鏡兩側(cè)的光斑尺寸相等，換言之，透鏡兩側(cè)高斯光束的ω'= ω。本篇主要講述高斯光束經(jīng)透鏡變換的公式，以及如何設(shè)計一個良好的激光擴束鏡，從而獲得理想的準直效果。當已知變換前后高斯光束束腰半徑之比及變換透鏡的焦距f'，則可用下列兩式分別求得入射光束和出射光束的束腰到變換透鏡的距離其中由高斯光束通過薄透鏡時的變換（二）可知，由此可見，變換透鏡的焦距f'必須大于f0，否則無解。若系統(tǒng)由多個透鏡 ...

點A發(fā)出一束近軸白光,經(jīng)光學(xué)系統(tǒng)后，其中F光交光軸于 A'F,C光交光 軸于 A'C。顯然,這兩點是A 點被藍光和紅光所成的高斯像點。它們相對于光學(xué)系統(tǒng)最后一面的距商分別為l'F和l'C，則其差就是近軸光的位置色差A(yù)'F，即若兩色像點重合,,稱光學(xué)系統(tǒng)對這兩種色光消色差。通常所謂的消色差系統(tǒng),就是指對兩種選定的色光消位置色差的系統(tǒng)。由于色差，光軸上一點即使以近軸光成像也不能得到清晰像。就比如在上圖中,若設(shè)A 點僅發(fā)出紅、藍兩種色光，則在過 A'F的垂軸光屏上將看到藍色的像點外有紅圈，而在過 A'c的屏上，則是紅色的點外有藍圓。可見,色差嚴 ...

光交光軸于，近軸光交光軸于 。以梯度折射率材料制作這種單透鏡時，使透鏡邊緣處折射率比透鏡中心處低，因而邊緣的會聚能力差，可以使邊緣光線經(jīng)透鏡后也交光軸于。從而校正了邊緣光線的球差。適當選擇梯度折射率的分布，可以使各環(huán)帶的光線均交于點，實現(xiàn)對軸上點的完善成像。因此，梯度折射率透鏡的設(shè)計就是修改折射率分布函數(shù)，使整個系統(tǒng)的成像滿足像質(zhì)要求。因此，我們也可以知道梯度折射率材料的制備是保證梯折透鏡校正像差的關(guān)鍵。相關(guān)文獻：《幾何光學(xué) 像差 光學(xué)設(shè)計》（第三版）——李曉彤 岑兆豐您可以通過我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.arouy.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532 ...

種色光分別作近軸光線、0.707 帶光線和邊緣光線的追跡后,就可算出像差值和畫出如下圖所示的三 色球差曲線。據(jù)此可全面判斷軸上點像差的校正狀況。垂軸平面上近軸軸外點或大孔徑小視場系統(tǒng)的軸外點,只要根據(jù)軸上點光線的追跡結(jié)果，就能通過計算正弦差值來判知其 像質(zhì)。遠離光軸的點會產(chǎn)生所有像差,因此需對軸外點進行全部像差的計算。這種計算至少應(yīng)對邊緣視場和 0.707視場點進行，每點的孔徑取值與軸上點相同。對于絕大多數(shù)能以二級像差表征高級像差的光學(xué)系統(tǒng)，以上計算已足夠。對于那些不能忽略高級像差的系統(tǒng)，計算的光線數(shù)應(yīng)該有所增加。 一般計算六個視場點，取值為 Kw = -1，-0.85，-0.707，-0.5 ...