摘要：光放大技術是指不需要進行光—電—光的轉換，直接對光信號進行實時、在線、透明放大的技術。其核心器件為光放大器，它是一種全光放大器，主要由增益介質、輸入輸出結構等構成，其作用是增強光信號的功率，放大輸入的弱光信號。在光纖通信技術中，由傳統的光電混合中繼放大器到純光放大器是一個重大的飛躍。這意味著光電中繼器中由于電子響應速度和寬帶限制所帶來的“電子瓶頸”的影響將不復存在，利用原有的系統進行高速率信號傳輸將成為現實。同時，它也使得光通信系統中波分復用技術和密集波分復用技術的實現成為可能。一、光放大器的基本原理 根據放大所采用的增益介質和放大工作原理的不同，可對放大器做不同的區分。按照采用的增益 ...

MOGLabs光放大系統介紹錐形半導體激光放大系統是一種采用錐形半導體激光器放大種子光的結構。由于單頻單模的激光器的輸出功率受限，可以采用波長可調諧、單模特性以及光束質量等激光特性較好的種子光，通過聚焦透鏡注入到錐形波導放大器中，而激光則從放大器的錐形區射出，在不改變激光原有特性的基礎上，實現激光功率的放大。MOGLabs的MSA光放大系統是一個半導體激光放大器包含種子激光器。系統的核心是放大器模塊（Amplifier block）搭載了半導體錐形放大器二極管。柱形鏡（Cylindrical lens）提供散光補償，還包含兩個法拉第隔離器（Faraday isolator），錐形放大器輸入側的 ...

望遠鏡陣，激光放大器鏈等）基礎設施有極為重要的意義。未來各種大科學裝置對于計時分發的穩定性的要求將會越來越高。基于自由電子激光的最新一代高亮度超快X射線光源要求其分配到加速器和激光系統的射頻信號具備<10fs的計時精度。 在粒子加速領域，基于MENHIR-1550 1550nm GHz重頻飛秒激光器的計時分配系統，可實現加速器和激光器之間的飛秒量級的同步。傳輸系統采用MENHIR-1550 產生的超低噪音脈沖序列作為時間參考基準。來自主振蕩器的時基信號通過光纖鏈路傳遞至多個遠端的終端站，同時對傳輸延時加以穩定控制。鎖模激光或微波振蕩器與穩定的光纖鏈路末端時基信號牢固鎖定。射電望遠鏡陣列 ...

即“受激輻射光放大”的意思。因此，激光實際上是原子受到入射光照射后，由于受激輻射現象，將原本的入射光放大后的產物。相比于普通光源，激光具有更好的方向性、單色性、相干性，以及更高的亮度。那么，什么是受激輻射呢？一束光，實際上就是一束光子流，由無數具有一定動量和方向的光子所組成。而光子則是由原子能級躍遷所產生，當原子由基態（低能級）向激發態（高能級）躍遷時，需要從外界吸收一個光子；而當原子由激發態向基態躍遷時，則需要向外界釋放一個光子。一個光子的能量：當我們用一個入射光子掠過原子時，就有一定幾率使該原子由激發態向基態躍遷，從而釋放出一個光子，最終，我們將得到兩個光子（入射光子和受激輻射所產生的光子 ...

器部分偏置為光放大器，從而在補償分光損耗的同時實現高功率輸出。優化組合器以提高放大效率和光束質量目前正在研究中。一旦這種技術被應用到具有寬和面增益介質的激光器上，預計將會出現一個單片、廣泛可調的QCL源。7. 基于中紅外QCL的 DFG的太赫茲源太赫茲光譜范圍(1-10太赫茲)對于爆炸物和藥物檢測、安全篩查(t射線成像)、天文學和醫學成像等應用非常有趣。其中許多應用程序有可能影響并維護我們的日常生活，因此，對普通公眾和行業有巨大的吸引力。正如電信技術在過去30年里所證明的那樣，單片集成是推動太赫茲技術接近理想來源的合乎邏輯的下一步。晶圓規模的加工允許大規模生產，高產量和低成本。為此，組件和集成 ...

FA、半導體光放大器和拉曼放大器等多種增益介質來產生多波長，EDFA是常用的方法。然而，為了在室溫下實現穩定的多波長工作，必須抑制EDFA的均勻譜線展寬和模式競爭。DMD空間光調制器是可考慮實現功能的器件。圖1 DMD微鏡陣列中的兩個微鏡工作方式用DMD在c波段調諧多波長。DMD選擇16個波長波段，然后耦合成獨立的EDF環，因此波長之間不存在模式競爭。在DMD上的傾斜微鏡衍射行為與二維閃耀光柵相似，因此可以通過控制DMD衍射效率來改變這些輸出波長之間的功率分布。波長相關的可變光衰減器和光濾光器的DMD性能實驗研究發現在沒有附加器件的情況下，通過調整DMD反射模式，可以有效地抑制光纖環中的模式競 ...

能將探測脈沖光放大，放大后的高功率脈沖在單模光纖中會引起光學非線性現象。概括起來，這個過程有關的非線性現象有以下幾種。普通單模光纖有受激布里淵散射閾值，高功率脈沖入射下，畸變產生。四波混頻過程起源于介質的束縛電子對電磁場的非線性響應。入射光脈沖與ASE噪聲產生四波混頻，探測器接收到的瑞利散射信號降低。然后是自相位調制和交叉相位調制，這部分是由高功率光折射率的變化，從而導致光學相位的改變。三、COTDR性能參數通常將信號功率與探測器輸出的噪聲功率之差定義為動態范圍，動態范圍可通過提升探測光功率來增加，但由于非線性效應存在，，探測光的功率提升有限?？臻g分辨率從設備角度上來說由光脈沖寬度決定，而從系 ...

需要能使激發光放大的光學諧振腔，如兩個平面反射鏡組成的F-P諧振腔(如圖1中所示)，其中一塊反射鏡幾乎全反射，另一塊部分反射；工作介質輻射出的光在諧振腔種來回震蕩的過程中不斷地使工作介質受激輻射產生更多的激發光，因此產生雪崩效應而生成較強的激光從部分反射的鏡面側輻射出去。圖1：激光在F-P腔中生成示意圖在FP腔中，來回反射的多光束之間可產生干涉效應，進而會對光進行濾波(如圖2中所示)，在某些特定的波長下產生干涉相長，如果兩個反射鏡間距較大，而鏡面寬度比較小時，只有相對鏡面入射角非常接近0°的光才能經過很多次的反射后不會移出諧振腔；從FP諧振腔輸出的激光單模的譜線寬度隨著兩反射鏡間距增大而減??； ...

(也可以使用光放大材料，如半導體或染料)。 以上述方式實現的酉矩陣的矩陣乘法原則上無功耗(ANN計算主要涉及矩陣乘積，因此，ONN架構具有極高的能效)。具體實現：構建一個兩層的神經網絡用于元音識別。(1) OIU使用一個由56個可編程的馬赫-曾德爾干涉儀(MZI)組成的可編程納米光子處理器(programmable nanophotonic processor, PNP)實現。每一個MZI包含在兩個50%倏逝波定向耦合器之間的熱-光移相器(θ)，隨后是另一個移相器(φ)，見圖2c、d。如圖2a、b，激光耦合進OIU單元完成矩陣變換，隨后被光電二極管陣列探測，然后被計算機讀取并模擬非線性激活函數 ...

和受激發射的光放大過程開始。由于增益介質中已經儲存了大量能量，諧振腔中的光強度會迅速增加。這也導致存儲在介質中的能量幾乎以同樣快的速度耗盡。最終激光輸出的持續時間短峰值能量高的巨脈沖。主動調Q中，Q開關是一個外部控制的可變衰減器。這可能是一個機械設備，例如放置在腔內的快門、斬波輪或旋轉鏡，或是某種調制器，例如聲光設備、磁光效應設備或電光器件——普克爾盒或克爾盒。損耗的減少，通常由外部的電信號觸發。因此可以從外部控制脈沖重頻。調制器的另一個優點是損耗的光可以耦合出腔體并且可以用于其他用途?；蛘撸斦{制器處于其低Q狀態時，外部產生的光束可以通過調制器耦合到腔中。這可用于用具有所需特性（例如橫?；虿? ...