對于感興趣的高階模態有什么影響嗎？在北京科尚儀器官網發布模態空間系列文章及其中文翻譯，得到了Peter Avitabile教授的書面授權，Peter Avitabile教授擁有文章全部權利，北京科尚儀器只為學習教育目的而使用它們。如您轉載此系列中文翻譯，請保留本段的描述信息。試驗設置和剛體模態對于感興趣的高階模態有什么影響嗎？我們討論一下這個問題，舉一個例子來說明這個問題很多時候被提到。在這種特殊情況下，這個問題是相對飛機地面振動試驗提出來的。人們關心的事情在于，如果采用不同的支撐方式，這會影響系統所測的彈性體模態嗎？如何影響？現在，這里有一些非常重要的問題要回答。在一篇文章中不可能回答所有的 ...

達出射端；而高階模其傳輸角幾乎等于全反射臨界角，傳播速度最慢，因而最后到達出射端。二、光譜色散在單模光纖與多模光纖中都共同存在的一類色散是“光譜色散”，又稱“色度色散”。光譜色散是指：光信號脈沖通過光纖傳輸時，由于群速度與波長頻率有關而產生的脈沖展寬。光譜色散屬于頻率色散。這是因為，由光源發出并通過光纖傳輸的總是具有一定波長范圍的光信號。因而，由于位相常數隨波長變化將引起色散。光譜色散是光纖材料固有色散與波導結構引起的色散兩者之和，且兩種色散的符號也可能相反。一般情況下，光纖的材料色散與波導色散兩者是交織在一起的，不能截然分開；僅在弱波導條件下才可采用近似分析將兩者分開。圖2.光譜色散示意圖結 ...

有相似聲速的高階模態僅出現在超出我們測量范圍的頻率上。未來的工作將包括通過二維FFT或小波分析從b掃描中恢復色散關系，用于參數估計，或識別顯示缺陷存在的模式轉換效應。總結與展望本文提出了一種基于激光激勵和空氣耦合光傳聲器相結合的新型非接觸無損檢測裝置。這種組合允許實現緊湊的、纖維耦合的NDT探頭，適用于檢測和產生微秒時間尺度的超聲瞬變。它已被證明為穿透和單面特性的點焊鋼。兩種裝置都允許對缺陷進行高分辨率成像。在單面測量的背景下，研究了蘭姆波在點焊附近的傳播。未來的工作將包括不同類型的樣品材料和幾何形狀的測量，以及快速內聯的應用開發無損檢測設置。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接 ...

，還有其他更高階模態沒有顯示出來，而此處我們將只討論前三階模態，但它很容易推廣到更高階模態。不過，也可以利用圖中右上部的解析集中質量模型或者有限元模型（黑色所示）來計算這個實物梁。此模型通常用方程組來求解，這里不同的點或自由度（dof）之間相互影響或者耦合，方程組用于對結構進行建模。這意味著，如果你在模型的一個自由度上拉，其他自由度也會受影響，也會活動。這種耦合意味著，為了確定系統如何反應，方程組更加復雜了。當描述系統的方程數越來越大時，方程的復雜性愈甚。我們通常用矩陣將所有的運動方程組織在一起，以描述系統是如何反應的，如下所示：其中[M]、[C]、[K]分別為質量、阻尼和剛度矩陣，除此之外還 ...

，而不會產生高階模激射，達到高功率、高光束質量的目的。錐形放大器的前端面尺寸較小，為了使注入激光更好地耦合進放大器中，在進入錐形放大器前需要通過一個非球面透鏡，起到聚焦作用，使注入激光和放大器中的激光模式達到較好的匹配。而輸出的放大激光也需要通過另一個非球面透鏡，起到準直的作用。兩塊非球面透鏡被固定在放大器模塊的撓曲支架上，控制橫向位置，提供精確的鏡頭對準與機械穩定性。此外, 錐形放大器提供了高功率和良好的空間模式，當被注入單模外腔半導體激光器(ECDL)時，可以保留注入種子光的窄線寬特性，在冷原子方面得到了很好的運用。MOGLabs提供了三種配置，分別為搭載了內置種子激光器的版本MSA，以及 ...

是丟失了一個高階模態，因為所有9個加速度計zui終位于那個高階模態的節點上了。誰能猜到你會那么不幸呢。（我勸這個家伙永遠不要到拉斯維加斯賭博，因為他的運氣顯然糟糕透了。）高階模態及9個加速度計的測點位置如圖1中所示。圖1：9個測量位置很不幸地全部位于這階特定模態的節點上第8項…錘頭選擇現在，新手有時會對選擇合適的錘頭有困惑。總的來講，你想要做的是保證你選了一個錘頭，它激起一個頻率范圍，與結構在運行中被激起的頻率范圍一樣。當然這意味著你必須對什么頻率范圍特別重要有所了解。我記得很多年前，當我們開始在棒球棒上做模態試驗時，關于什么會是zui合適使用的錘頭，有一個長時間的討論。我解釋到，你需要有一個 ...

小，或者考慮高階模態時，模態振型實際改變的影響會影響更大（絕無雙關之意）。歸到底，這實際上都與描述頻響函數的方程有關，對于單階模態近似，寫成模態振型的形式，可以如下表示：h\left ( j \omega \right )=h\left ( s \right )|_{s=j \omega}=\dfrac{\left (q\,u_{i}u_{j} \right )}{\left ( j \omega-p_1 \right )}+\dfrac{\left (q\,u_{i}u_{j} \right )^{*}}{\left ( j \omega-p_{1}^{*} \right )}顯然，如果點“ ...

到感興趣的更高階模態。另外，當然如果帶寬太寬，則可能有不感興趣的高階模態響應。但真正的問題在于 – 后面這種情況不受歡迎嗎？或者能選擇更寬的頻率范圍并得到同等或更好的測量結果嗎？嗯…這里在zui終下結論之前，也許這個問題需要更多一些的討論和評估。我們考慮一個典型結構上的簡單測量結果，其中對前2階或前3階模態感興趣。預期在800Hz帶寬范圍內存在前3階模態。在800Hz帶寬范圍內的典型測量結果如圖1所示，帶800條譜線。總體上，測量結果看起來相當的好。頻響很好地展示出期望的峰，測量結果看上去可以接受。在所有頻率上，輸入譜表現得相當平坦，在整個頻率范圍內大約有20dB的滾降。感興趣的范圍內的大部分 ...

總體響應中，高階模態沒有明顯地參與其中，可以排除在分析之外。如果是這種情況，那么激勵不需要擴展到高頻，來提取測量結果和模型以恰當地描述系統動力學特性。但是有可能激勵來自于工作條件，其中，輸入激勵是寬帶的，激起了這個寬的頻率范圍。但因為它是一種工作條件，可能會被認為是一種比人為產生的激勵更好的激勵 – 但這肯定是有爭議的。但對試驗，也可能會有雙重目的之需要。盡管對于你的分析，你可能僅關心頻率到500Hz，可能有其他人為了其它的應用，需要利用和分析這個數據至2KHz。當一個試驗要用于多個目的和分析時，總會有問題。進行試驗，這不是好的方法，但是，當不能長時間占用試驗對象或者在緊張的生產安排中試驗對象 ...

的光往往存在高階模式，因為光斑不規則，很難通過幾何方法來判斷光斑中心和束腰半徑，所以我們可以通過下式二階矩的定義來計算束腰半徑：再根據M2的定義計算得到其中和分別是x和y方向上的M2因子，和分別是激光再遠場x和y方向的有效光斑半徑。ζ和η分別代表遠場平面上x，y方向的坐標。在極限情況下，真空中激光在遠場的模式分布為近場分布的傅里葉變換，由此同樣可以通過下列式子來定義遠場分布的有效光斑半徑和。隨著激光合束器的發展，目前的光纖激光輸出功率可以達到百千瓦量級，但是此時的M2卻高達50，光束質量堪憂，在經過較長距離的傳輸之后能量密度受大氣的影響明顯降低，因此提高光纖合束器輸出激光的光束質量非常重要。本 ...