對于感興趣的高階模態(tài)有什么影響嗎？在北京科尚儀器官網(wǎng)發(fā)布模態(tài)空間系列文章及其中文翻譯，得到了Peter Avitabile教授的書面授權(quán)，Peter Avitabile教授擁有文章全部權(quán)利，北京科尚儀器只為學(xué)習(xí)教育目的而使用它們。如您轉(zhuǎn)載此系列中文翻譯，請保留本段的描述信息。試驗(yàn)設(shè)置和剛體模態(tài)對于感興趣的高階模態(tài)有什么影響嗎？我們討論一下這個(gè)問題，舉一個(gè)例子來說明這個(gè)問題很多時(shí)候被提到。在這種特殊情況下，這個(gè)問題是相對飛機(jī)地面振動(dòng)試驗(yàn)提出來的。人們關(guān)心的事情在于，如果采用不同的支撐方式，這會(huì)影響系統(tǒng)所測的彈性體模態(tài)嗎？如何影響？現(xiàn)在，這里有一些非常重要的問題要回答。在一篇文章中不可能回答所有的 ...

達(dá)出射端；而高階模其傳輸角幾乎等于全反射臨界角，傳播速度最慢，因而最后到達(dá)出射端。二、光譜色散在單模光纖與多模光纖中都共同存在的一類色散是“光譜色散”，又稱“色度色散”。光譜色散是指：光信號脈沖通過光纖傳輸時(shí)，由于群速度與波長頻率有關(guān)而產(chǎn)生的脈沖展寬。光譜色散屬于頻率色散。這是因?yàn)?，由光源發(fā)出并通過光纖傳輸?shù)目偸蔷哂幸欢úㄩL范圍的光信號。因而，由于位相常數(shù)隨波長變化將引起色散。光譜色散是光纖材料固有色散與波導(dǎo)結(jié)構(gòu)引起的色散兩者之和，且兩種色散的符號也可能相反。一般情況下，光纖的材料色散與波導(dǎo)色散兩者是交織在一起的，不能截然分開；僅在弱波導(dǎo)條件下才可采用近似分析將兩者分開。圖2.光譜色散示意圖結(jié) ...

有相似聲速的高階模態(tài)僅出現(xiàn)在超出我們測量范圍的頻率上。未來的工作將包括通過二維FFT或小波分析從b掃描中恢復(fù)色散關(guān)系，用于參數(shù)估計(jì)，或識別顯示缺陷存在的模式轉(zhuǎn)換效應(yīng)?？偨Y(jié)與展望本文提出了一種基于激光激勵(lì)和空氣耦合光傳聲器相結(jié)合的新型非接觸無損檢測裝置。這種組合允許實(shí)現(xiàn)緊湊的、纖維耦合的NDT探頭，適用于檢測和產(chǎn)生微秒時(shí)間尺度的超聲瞬變。它已被證明為穿透和單面特性的點(diǎn)焊鋼。兩種裝置都允許對缺陷進(jìn)行高分辨率成像。在單面測量的背景下，研究了蘭姆波在點(diǎn)焊附近的傳播。未來的工作將包括不同類型的樣品材料和幾何形狀的測量，以及快速內(nèi)聯(lián)的應(yīng)用開發(fā)無損檢測設(shè)置。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接 ...

，還有其他更高階模態(tài)沒有顯示出來，而此處我們將只討論前三階模態(tài)，但它很容易推廣到更高階模態(tài)。不過，也可以利用圖中右上部的解析集中質(zhì)量模型或者有限元模型（黑色所示）來計(jì)算這個(gè)實(shí)物梁。此模型通常用方程組來求解，這里不同的點(diǎn)或自由度（dof）之間相互影響或者耦合，方程組用于對結(jié)構(gòu)進(jìn)行建模。這意味著，如果你在模型的一個(gè)自由度上拉，其他自由度也會(huì)受影響，也會(huì)活動(dòng)。這種耦合意味著，為了確定系統(tǒng)如何反應(yīng)，方程組更加復(fù)雜了。當(dāng)描述系統(tǒng)的方程數(shù)越來越大時(shí)，方程的復(fù)雜性愈甚。我們通常用矩陣將所有的運(yùn)動(dòng)方程組織在一起，以描述系統(tǒng)是如何反應(yīng)的，如下所示：其中[M]、[C]、[K]分別為質(zhì)量、阻尼和剛度矩陣，除此之外還 ...

，而不會(huì)產(chǎn)生高階模激射，達(dá)到高功率、高光束質(zhì)量的目的。錐形放大器的前端面尺寸較小，為了使注入激光更好地耦合進(jìn)放大器中，在進(jìn)入錐形放大器前需要通過一個(gè)非球面透鏡，起到聚焦作用，使注入激光和放大器中的激光模式達(dá)到較好的匹配。而輸出的放大激光也需要通過另一個(gè)非球面透鏡，起到準(zhǔn)直的作用。兩塊非球面透鏡被固定在放大器模塊的撓曲支架上，控制橫向位置，提供精確的鏡頭對準(zhǔn)與機(jī)械穩(wěn)定性。此外, 錐形放大器提供了高功率和良好的空間模式，當(dāng)被注入單模外腔半導(dǎo)體激光器(ECDL)時(shí)，可以保留注入種子光的窄線寬特性，在冷原子方面得到了很好的運(yùn)用。MOGLabs提供了三種配置，分別為搭載了內(nèi)置種子激光器的版本MSA，以及 ...

是丟失了一個(gè)高階模態(tài)，因?yàn)樗?個(gè)加速度計(jì)zui終位于那個(gè)高階模態(tài)的節(jié)點(diǎn)上了。誰能猜到你會(huì)那么不幸呢。（我勸這個(gè)家伙永遠(yuǎn)不要到拉斯維加斯賭博，因?yàn)樗倪\(yùn)氣顯然糟糕透了。）高階模態(tài)及9個(gè)加速度計(jì)的測點(diǎn)位置如圖1中所示。圖1：9個(gè)測量位置很不幸地全部位于這階特定模態(tài)的節(jié)點(diǎn)上第8項(xiàng)…錘頭選擇現(xiàn)在，新手有時(shí)會(huì)對選擇合適的錘頭有困惑?？偟膩碇v，你想要做的是保證你選了一個(gè)錘頭，它激起一個(gè)頻率范圍，與結(jié)構(gòu)在運(yùn)行中被激起的頻率范圍一樣。當(dāng)然這意味著你必須對什么頻率范圍特別重要有所了解。我記得很多年前，當(dāng)我們開始在棒球棒上做模態(tài)試驗(yàn)時(shí)，關(guān)于什么會(huì)是zui合適使用的錘頭，有一個(gè)長時(shí)間的討論。我解釋到，你需要有一個(gè) ...

小，或者考慮高階模態(tài)時(shí)，模態(tài)振型實(shí)際改變的影響會(huì)影響更大（絕無雙關(guān)之意）。歸到底，這實(shí)際上都與描述頻響函數(shù)的方程有關(guān)，對于單階模態(tài)近似，寫成模態(tài)振型的形式，可以如下表示：h\left ( j \omega \right )=h\left ( s \right )|_{s=j \omega}=\dfrac{\left (q\,u_{i}u_{j} \right )}{\left ( j \omega-p_1 \right )}+\dfrac{\left (q\,u_{i}u_{j} \right )^{*}}{\left ( j \omega-p_{1}^{*} \right )}顯然，如果點(diǎn)“ ...

到感興趣的更高階模態(tài)。另外，當(dāng)然如果帶寬太寬，則可能有不感興趣的高階模態(tài)響應(yīng)。但真正的問題在于 – 后面這種情況不受歡迎嗎？或者能選擇更寬的頻率范圍并得到同等或更好的測量結(jié)果嗎？嗯…這里在zui終下結(jié)論之前，也許這個(gè)問題需要更多一些的討論和評估。我們考慮一個(gè)典型結(jié)構(gòu)上的簡單測量結(jié)果，其中對前2階或前3階模態(tài)感興趣。預(yù)期在800Hz帶寬范圍內(nèi)存在前3階模態(tài)。在800Hz帶寬范圍內(nèi)的典型測量結(jié)果如圖1所示，帶800條譜線?？傮w上，測量結(jié)果看起來相當(dāng)?shù)暮?。頻響很好地展示出期望的峰，測量結(jié)果看上去可以接受。在所有頻率上，輸入譜表現(xiàn)得相當(dāng)平坦，在整個(gè)頻率范圍內(nèi)大約有20dB的滾降。感興趣的范圍內(nèi)的大部分 ...

總體響應(yīng)中，高階模態(tài)沒有明顯地參與其中，可以排除在分析之外。如果是這種情況，那么激勵(lì)不需要擴(kuò)展到高頻，來提取測量結(jié)果和模型以恰當(dāng)?shù)孛枋鱿到y(tǒng)動(dòng)力學(xué)特性。但是有可能激勵(lì)來自于工作條件，其中，輸入激勵(lì)是寬帶的，激起了這個(gè)寬的頻率范圍。但因?yàn)樗且环N工作條件，可能會(huì)被認(rèn)為是一種比人為產(chǎn)生的激勵(lì)更好的激勵(lì) – 但這肯定是有爭議的。但對試驗(yàn)，也可能會(huì)有雙重目的之需要。盡管對于你的分析，你可能僅關(guān)心頻率到500Hz，可能有其他人為了其它的應(yīng)用，需要利用和分析這個(gè)數(shù)據(jù)至2KHz。當(dāng)一個(gè)試驗(yàn)要用于多個(gè)目的和分析時(shí)，總會(huì)有問題。進(jìn)行試驗(yàn)，這不是好的方法，但是，當(dāng)不能長時(shí)間占用試驗(yàn)對象或者在緊張的生產(chǎn)安排中試驗(yàn)對象 ...

的光往往存在高階模式，因?yàn)楣獍卟灰?guī)則，很難通過幾何方法來判斷光斑中心和束腰半徑，所以我們可以通過下式二階矩的定義來計(jì)算束腰半徑：再根據(jù)M2的定義計(jì)算得到其中和分別是x和y方向上的M2因子，和分別是激光再遠(yuǎn)場x和y方向的有效光斑半徑。ζ和η分別代表遠(yuǎn)場平面上x，y方向的坐標(biāo)。在極限情況下，真空中激光在遠(yuǎn)場的模式分布為近場分布的傅里葉變換，由此同樣可以通過下列式子來定義遠(yuǎn)場分布的有效光斑半徑和。隨著激光合束器的發(fā)展，目前的光纖激光輸出功率可以達(dá)到百千瓦量級，但是此時(shí)的M2卻高達(dá)50，光束質(zhì)量堪憂，在經(jīng)過較長距離的傳輸之后能量密度受大氣的影響明顯降低，因此提高光纖合束器輸出激光的光束質(zhì)量非常重要。本 ...