以縮小到15波數(shù)。但是在光譜區(qū)域仍然存在較強(qiáng)的雜散光，其強(qiáng)度是瑞利線的100倍，掩蓋了硅的拉曼信號(hào)。這些雜散光來自于激發(fā)光源，所以需要進(jìn)一步凈化單色激發(fā)。圖2常見的帶通隨著入射角的增大也會(huì)出現(xiàn)失真和偏振分裂現(xiàn)象，類似于上述長通（圖1a），而圖3a所示的兩個(gè)不同角度下的TBP濾光片，其在60°范圍內(nèi)具有陡峭的邊緣極化不敏感性，可根據(jù)需要調(diào)整角度。圖3b則是兩片TBP濾光片經(jīng)過精細(xì)調(diào)整入射角后的透射譜，可窄至1 nm，是可調(diào)諧激光源的優(yōu)質(zhì)選擇。圖中灰色虛線則是長通TLP的邊緣截止線。圖3下圖4a所示中在光柵濾光后加入上述兩片TBP濾光片即可得到干凈的硅拉曼譜，如圖4b所示。與截止線在200波數(shù)的T ...

過它們實(shí)現(xiàn)低波數(shù)拉曼測量(Raman shift ＜30cm-1)；以下主要從物理參數(shù)方面介紹三者區(qū)別：①體布拉格光柵陷波濾光片(BNF)體布拉格光柵通過紫外全息光照射光熱折射玻璃而制成的體布拉格光柵濾光片，該布拉格光柵對(duì)滿足特定角度的單波長光有較高的衍射效率，而且布拉格光柵陷波濾光片為反射式濾光片，高衍射效率帶來高反射率；但需要同時(shí)滿足波長和角度才能實(shí)現(xiàn)較為理想的衍射效率；一般應(yīng)用于低波數(shù)拉曼的BNF的衍射效率＞99.9%(或理解為OD＞3)，對(duì)于某一單色光的角度相關(guān)的半峰寬FWHM≈5mrad，波長選擇選擇半峰寬FWHM＜5 cm-1。圖1: 反射式BNF的濾光示意圖圖2：BNF的衍射效率 ...

，出現(xiàn)在特定波數(shù)位置的一組峰可以被描述為識(shí)別特定化學(xué)物質(zhì)的“指紋”，同時(shí)，峰的高度可以與這種化學(xué)物質(zhì)的濃度有關(guān)。多組分分析是拉曼光譜的應(yīng)用之一。在過去的二十年里，許多研究小組提出了光學(xué)拉曼裝置，專門設(shè)計(jì)來提高該技術(shù)測量多組分濃度的能力。這些系統(tǒng)是專門設(shè)計(jì)的，以減少整體方法的錯(cuò)誤，這反過來允許增加所調(diào)查的混合物中分析物的數(shù)量，以及降低可測量的特定化學(xué)品的濃度限制。圖1在這類的第1個(gè)實(shí)驗(yàn)中，使用如上圖1所示的基本拉曼設(shè)置來定量水溶液中的葡萄糖、尿素和乳酸，將波長為514.5 nm、功率為10 mW的氬離子激光器對(duì)準(zhǔn)樣品容器。散射光相對(duì)于入射光路90°收集入采集光路。采集路徑采用陷波濾波器去除瑞利散 ...

限制在100波數(shù)。基于熱折變玻璃的濾光片技術(shù)的發(fā)展使得濾光片的截止頻率低至5 波數(shù)。這提供了一個(gè)獨(dú)特的機(jī)會(huì)，使用高通量的單級(jí)光譜儀訪問低于100波數(shù)的低頻區(qū)域。由于這些體全息布拉格陷波濾波器的典型OD值在3到4之間，因此使用2到3個(gè)這樣的濾波器可獲得較佳的結(jié)果。圖1給出了基于共焦顯微拉曼系統(tǒng)的低頻偏振拉曼測量系統(tǒng)。由于二維材料樣品非常小和薄，需要結(jié)合顯微鏡系統(tǒng)將激光束聚焦在樣品上，并使用后向散射幾何，即使用相同的物鏡將激光束聚焦在樣品上并收集散射光。第①個(gè)有波長都被傳輸。光譜儀入口狹縫前的缺口濾光片進(jìn)一步去除瑞利散射光。當(dāng)不需要低頻范圍時(shí)，可以用一個(gè)簡單的分束器代替第①個(gè)陷波濾波器，并可以在入 ...

吸模式在40波數(shù)以下的低頻范圍看到。這些聲子的振動(dòng)模式如圖2所示。在2h型TMD中，拉曼有源聲子模包括一對(duì)具有E對(duì)稱性的簡并面內(nèi)振動(dòng)模和一個(gè)具有A對(duì)稱性的面外振動(dòng)模。通常在圖1的高頻范圍內(nèi)，隨著層數(shù)的增加，這些層內(nèi)拉曼模會(huì)出現(xiàn)明顯的峰移，這可以用來確定層數(shù)。這些峰的厚度依賴關(guān)系被歸因于介電屏蔽、表面效應(yīng)或當(dāng)單層堆疊成多層時(shí)力常數(shù)的變化。這些峰移是識(shí)別給定晶體厚度的方便工具。然而，除了單層和雙層之間，這種峰移通常小于1 波數(shù)，這并不比常規(guī)拉曼光譜儀的光譜分辨率大多少。因此，該方法適用于厚度達(dá)4、5層的薄樣品，并應(yīng)謹(jǐn)慎使用，外部因素如應(yīng)變和摻雜也會(huì)影響峰的位置。圖2.MoS2等典型2h型TMD的拉 ...

相鄰峰的最小波數(shù)間隔，是光譜儀最重要的指標(biāo)之一。通過測量元件燈(如霓虹燈、氬燈或汞燈)的光譜線，將光譜線的半最大值全寬(FWHM)作為拉曼光譜儀在每個(gè)波數(shù)范圍內(nèi)的分辨率。峰值半高寬的計(jì)算方法如圖3所示，也可以通過高斯擬合得到。2.移頻精度移頻精度是光譜儀對(duì)樣品的波數(shù)移頻進(jìn)行精確測量的一種性能，是拉曼光譜定性分析的基礎(chǔ)。位移精度主要取決于激光器的光學(xué)設(shè)計(jì)和激發(fā)激光器的線寬。國標(biāo)采用波數(shù)偏移確定的基準(zhǔn)物質(zhì)(單質(zhì)硫、萘、聚苯乙烯，見表2)進(jìn)行偏移精度檢測。3.拉曼位移可重復(fù)性拉曼位移的穩(wěn)定性是指對(duì)樣品的某一拉曼位移測量的再現(xiàn)性。國家標(biāo)準(zhǔn)通過多次重復(fù)測量指定標(biāo)準(zhǔn)物質(zhì)的特征峰來檢驗(yàn)位移重復(fù)性。4.強(qiáng)度可 ...

融合之前，以波數(shù)（cm–1）通過nm = 10，000，000 /波數(shù)的方程轉(zhuǎn)換為波長單位（nm）（Knox等人，2015）。為了排除每個(gè)光譜兩個(gè)邊緣的噪聲部分，首先將VIS-NIR和MIR吸光度分別修剪為450-2500 nm和2600–12，600 nm。可見-近紅外和MIR吸光度均經(jīng)過薩維茨基-戈萊平滑處理（窗口尺寸：11;多項(xiàng)式階數(shù)：2），然后向下采樣到10 nm的間隔，以減少數(shù)據(jù)冗余并優(yōu)化建模處理時(shí)間。隨后的數(shù)據(jù)分析，如CWT分解和數(shù)據(jù)融合，都是在上述預(yù)處理步驟之后進(jìn)行的。每個(gè)SOC類的可見光-NIR和MIR原始吸光度平均值。總體而言，VIS–NIR和MIR吸光度與文獻(xiàn)中報(bào)告的典型土 ...

同時(shí)拍攝兩張波數(shù)差較大的 SRS 圖像，利用一個(gè) Moku:Pro 來處理兩個(gè)光電二極管檢測器信號(hào)。圖 6：HeLa 細(xì)胞 SRS 圖像使用多儀器設(shè)置在間隔較遠(yuǎn)的拉曼躍遷處拍攝圖 6 是利用一個(gè)Moku:Pro處理兩個(gè)光電二極管檢測器信號(hào)同時(shí)拍攝兩個(gè)大波數(shù)差的 SRS 圖像的代表性圖像。三．結(jié)論Moku:Pro 的 LIA 為大量 SRS 顯微鏡實(shí)驗(yàn)提供了出色的解決方案。在本文檔中，討論了典型的單通道 SRS 成像、雙通道成像和多儀器成像。用戶界面允許對(duì)提取低強(qiáng)度 SRS 信號(hào)進(jìn)行直觀和強(qiáng)大的控制。重要的是 Moku:Pro 的多儀器工具功能允許在多儀器同用的緊湊型系統(tǒng)上進(jìn)行復(fù)雜的成像實(shí)驗(yàn)。圖 ...

cm-1的低波數(shù)拉曼信號(hào)。因此，低頻拉曼需要在波長阻斷和辨別效率上有一個(gè)量子飛躍，即濾波器具有更尖銳的截止特性和更窄的帶寬。一種基于感光玻璃的新型體全息光學(xué)光柵解決了這一問題。這些濾光片用于清除激光輸出的譜展，然后有效地對(duì)信號(hào)進(jìn)行濾波以消除瑞利散射激光。因此，基于這些光學(xué)器件的儀器現(xiàn)在可以在頻譜的5 - 200 cm-1區(qū)域提供出色的信號(hào)噪聲。了解更多關(guān)于拉曼系列詳情，請(qǐng)?jiān)L問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.arouy.cn/three-level-59.html更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn) ...

，k0為真空波數(shù)。脈沖測量技術(shù)通常采用非線性過程來獲得脈沖幅度和相位靈敏度。在數(shù)學(xué)上，非線性相互作用的結(jié)果可以寫成其中f表示特定的非線性相互作用。在本文中，我們主要處理二次諧波產(chǎn)生(SHG) d-scan，其中f簡單地表示平方。zui后，測量該過程的功率譜作為色散的函數(shù)，得到二維跡線：上面給出的簡單模型假設(shè)基波輻射與非線性信號(hào)的理想耦合，這意味著在脈沖帶寬上有完美的相位匹配。對(duì)于寬帶少周期脈沖，通常不是這樣[31,32]，必須包含響應(yīng)函數(shù)R(ω)(可能不僅包含有限相位匹配的影響，還包含技術(shù)參數(shù)，例如光譜儀響應(yīng)函數(shù))以適應(yīng)不規(guī)則的光譜響應(yīng)。圖1(a)給出了中心波長為800 nm的理想10 fs- ...