以縮小到15波數(shù)。但是在光譜區(qū)域仍然存在較強(qiáng)的雜散光,其強(qiáng)度是瑞利線的100倍,掩蓋了硅的拉曼信號(hào)。這些雜散光來(lái)自于激發(fā)光源,所以需要進(jìn)一步凈化單色激發(fā)。圖2常見(jiàn)的帶通隨著入射角的增大也會(huì)出現(xiàn)失真和偏振分裂現(xiàn)象,類似于上述長(zhǎng)通(圖1a),而圖3a所示的兩個(gè)不同角度下的TBP濾光片,其在60°范圍內(nèi)具有陡峭的邊緣極化不敏感性,可根據(jù)需要調(diào)整角度。圖3b則是兩片TBP濾光片經(jīng)過(guò)精細(xì)調(diào)整入射角后的透射譜,可窄至1 nm,是可調(diào)諧激光源的優(yōu)質(zhì)選擇。圖中灰色虛線則是長(zhǎng)通TLP的邊緣截止線。圖3下圖4a所示中在光柵濾光后加入上述兩片TBP濾光片即可得到干凈的硅拉曼譜,如圖4b所示。與截止線在200波數(shù)的T ...
過(guò)它們實(shí)現(xiàn)低波數(shù)拉曼測(cè)量(Raman shift <30cm-1);以下主要從物理參數(shù)方面介紹三者區(qū)別:①體布拉格光柵陷波濾光片(BNF)體布拉格光柵通過(guò)紫外全息光照射光熱折射玻璃而制成的體布拉格光柵濾光片,該布拉格光柵對(duì)滿足特定角度的單波長(zhǎng)光有較高的衍射效率,而且布拉格光柵陷波濾光片為反射式濾光片,高衍射效率帶來(lái)高反射率;但需要同時(shí)滿足波長(zhǎng)和角度才能實(shí)現(xiàn)較為理想的衍射效率;一般應(yīng)用于低波數(shù)拉曼的BNF的衍射效率>99.9%(或理解為OD>3),對(duì)于某一單色光的角度相關(guān)的半峰寬FWHM≈5mrad,波長(zhǎng)選擇選擇半峰寬FWHM<5 cm-1。圖1: 反射式BNF的濾光示意圖圖2:BNF的衍射效率 ...
,出現(xiàn)在特定波數(shù)位置的一組峰可以被描述為識(shí)別特定化學(xué)物質(zhì)的“指紋”,同時(shí),峰的高度可以與這種化學(xué)物質(zhì)的濃度有關(guān)。多組分分析是拉曼光譜的應(yīng)用之一。在過(guò)去的二十年里,許多研究小組提出了光學(xué)拉曼裝置,專門設(shè)計(jì)來(lái)提高該技術(shù)測(cè)量多組分濃度的能力。這些系統(tǒng)是專門設(shè)計(jì)的,以減少整體方法的錯(cuò)誤,這反過(guò)來(lái)允許增加所調(diào)查的混合物中分析物的數(shù)量,以及降低可測(cè)量的特定化學(xué)品的濃度限制。圖1在這類的第1個(gè)實(shí)驗(yàn)中,使用如上圖1所示的基本拉曼設(shè)置來(lái)定量水溶液中的葡萄糖、尿素和乳酸,將波長(zhǎng)為514.5 nm、功率為10 mW的氬離子激光器對(duì)準(zhǔn)樣品容器。散射光相對(duì)于入射光路90°收集入采集光路。采集路徑采用陷波濾波器去除瑞利散 ...
限制在100波數(shù)?;跓嵴圩儾AУ臑V光片技術(shù)的發(fā)展使得濾光片的截止頻率低至5 波數(shù)。這提供了一個(gè)獨(dú)特的機(jī)會(huì),使用高通量的單級(jí)光譜儀訪問(wèn)低于100波數(shù)的低頻區(qū)域。由于這些體全息布拉格陷波濾波器的典型OD值在3到4之間,因此使用2到3個(gè)這樣的濾波器可獲得較佳的結(jié)果。圖1給出了基于共焦顯微拉曼系統(tǒng)的低頻偏振拉曼測(cè)量系統(tǒng)。由于二維材料樣品非常小和薄,需要結(jié)合顯微鏡系統(tǒng)將激光束聚焦在樣品上,并使用后向散射幾何,即使用相同的物鏡將激光束聚焦在樣品上并收集散射光。第①個(gè)有波長(zhǎng)都被傳輸。光譜儀入口狹縫前的缺口濾光片進(jìn)一步去除瑞利散射光。當(dāng)不需要低頻范圍時(shí),可以用一個(gè)簡(jiǎn)單的分束器代替第①個(gè)陷波濾波器,并可以在入 ...
吸模式在40波數(shù)以下的低頻范圍看到。這些聲子的振動(dòng)模式如圖2所示。在2h型TMD中,拉曼有源聲子模包括一對(duì)具有E對(duì)稱性的簡(jiǎn)并面內(nèi)振動(dòng)模和一個(gè)具有A對(duì)稱性的面外振動(dòng)模。通常在圖1的高頻范圍內(nèi),隨著層數(shù)的增加,這些層內(nèi)拉曼模會(huì)出現(xiàn)明顯的峰移,這可以用來(lái)確定層數(shù)。這些峰的厚度依賴關(guān)系被歸因于介電屏蔽、表面效應(yīng)或當(dāng)單層堆疊成多層時(shí)力常數(shù)的變化。這些峰移是識(shí)別給定晶體厚度的方便工具。然而,除了單層和雙層之間,這種峰移通常小于1 波數(shù),這并不比常規(guī)拉曼光譜儀的光譜分辨率大多少。因此,該方法適用于厚度達(dá)4、5層的薄樣品,并應(yīng)謹(jǐn)慎使用,外部因素如應(yīng)變和摻雜也會(huì)影響峰的位置。圖2.MoS2等典型2h型TMD的拉 ...
相鄰峰的最小波數(shù)間隔,是光譜儀最重要的指標(biāo)之一。通過(guò)測(cè)量元件燈(如霓虹燈、氬燈或汞燈)的光譜線,將光譜線的半最大值全寬(FWHM)作為拉曼光譜儀在每個(gè)波數(shù)范圍內(nèi)的分辨率。峰值半高寬的計(jì)算方法如圖3所示,也可以通過(guò)高斯擬合得到。2.移頻精度移頻精度是光譜儀對(duì)樣品的波數(shù)移頻進(jìn)行精確測(cè)量的一種性能,是拉曼光譜定性分析的基礎(chǔ)。位移精度主要取決于激光器的光學(xué)設(shè)計(jì)和激發(fā)激光器的線寬。國(guó)標(biāo)采用波數(shù)偏移確定的基準(zhǔn)物質(zhì)(單質(zhì)硫、萘、聚苯乙烯,見(jiàn)表2)進(jìn)行偏移精度檢測(cè)。3.拉曼位移可重復(fù)性拉曼位移的穩(wěn)定性是指對(duì)樣品的某一拉曼位移測(cè)量的再現(xiàn)性。國(guó)家標(biāo)準(zhǔn)通過(guò)多次重復(fù)測(cè)量指定標(biāo)準(zhǔn)物質(zhì)的特征峰來(lái)檢驗(yàn)位移重復(fù)性。4.強(qiáng)度可 ...
融合之前,以波數(shù)(cm–1)通過(guò)nm = 10,000,000 /波數(shù)的方程轉(zhuǎn)換為波長(zhǎng)單位(nm)(Knox等人,2015)。為了排除每個(gè)光譜兩個(gè)邊緣的噪聲部分,首先將VIS-NIR和MIR吸光度分別修剪為450-2500 nm和2600–12,600 nm??梢?jiàn)-近紅外和MIR吸光度均經(jīng)過(guò)薩維茨基-戈萊平滑處理(窗口尺寸:11;多項(xiàng)式階數(shù):2),然后向下采樣到10 nm的間隔,以減少數(shù)據(jù)冗余并優(yōu)化建模處理時(shí)間。隨后的數(shù)據(jù)分析,如CWT分解和數(shù)據(jù)融合,都是在上述預(yù)處理步驟之后進(jìn)行的。每個(gè)SOC類的可見(jiàn)光-NIR和MIR原始吸光度平均值??傮w而言,VIS–NIR和MIR吸光度與文獻(xiàn)中報(bào)告的典型土 ...
同時(shí)拍攝兩張波數(shù)差較大的 SRS 圖像,利用一個(gè) Moku:Pro 來(lái)處理兩個(gè)光電二極管檢測(cè)器信號(hào)。圖 6:HeLa 細(xì)胞 SRS 圖像使用多儀器設(shè)置在間隔較遠(yuǎn)的拉曼躍遷處拍攝圖 6 是利用一個(gè)Moku:Pro處理兩個(gè)光電二極管檢測(cè)器信號(hào)同時(shí)拍攝兩個(gè)大波數(shù)差的 SRS 圖像的代表性圖像。三.結(jié)論Moku:Pro 的 LIA 為大量 SRS 顯微鏡實(shí)驗(yàn)提供了出色的解決方案。在本文檔中,討論了典型的單通道 SRS 成像、雙通道成像和多儀器成像。用戶界面允許對(duì)提取低強(qiáng)度 SRS 信號(hào)進(jìn)行直觀和強(qiáng)大的控制。重要的是 Moku:Pro 的多儀器工具功能允許在多儀器同用的緊湊型系統(tǒng)上進(jìn)行復(fù)雜的成像實(shí)驗(yàn)。圖 ...
cm-1的低波數(shù)拉曼信號(hào)。因此,低頻拉曼需要在波長(zhǎng)阻斷和辨別效率上有一個(gè)量子飛躍,即濾波器具有更尖銳的截止特性和更窄的帶寬。一種基于感光玻璃的新型體全息光學(xué)光柵解決了這一問(wèn)題。這些濾光片用于清除激光輸出的譜展,然后有效地對(duì)信號(hào)進(jìn)行濾波以消除瑞利散射激光。因此,基于這些光學(xué)器件的儀器現(xiàn)在可以在頻譜的5 - 200 cm-1區(qū)域提供出色的信號(hào)噪聲。了解更多關(guān)于拉曼系列詳情,請(qǐng)?jiān)L問(wèn)上海昊量光電的官方網(wǎng)頁(yè):http://www.arouy.cn/three-level-59.html更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電:上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商,產(chǎn) ...
,k0為真空波數(shù)。脈沖測(cè)量技術(shù)通常采用非線性過(guò)程來(lái)獲得脈沖幅度和相位靈敏度。在數(shù)學(xué)上,非線性相互作用的結(jié)果可以寫成其中f表示特定的非線性相互作用。在本文中,我們主要處理二次諧波產(chǎn)生(SHG) d-scan,其中f簡(jiǎn)單地表示平方。zui后,測(cè)量該過(guò)程的功率譜作為色散的函數(shù),得到二維跡線:上面給出的簡(jiǎn)單模型假設(shè)基波輻射與非線性信號(hào)的理想耦合,這意味著在脈沖帶寬上有完美的相位匹配。對(duì)于寬帶少周期脈沖,通常不是這樣[31,32],必須包含響應(yīng)函數(shù)R(ω)(可能不僅包含有限相位匹配的影響,還包含技術(shù)參數(shù),例如光譜儀響應(yīng)函數(shù))以適應(yīng)不規(guī)則的光譜響應(yīng)。圖1(a)給出了中心波長(zhǎng)為800 nm的理想10 fs- ...
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