。第①門信號躍遷(對應于大門的下降沿窗口自門推進對激光觸發)導致門信號下降空間電源電壓不平衡樹,結果在第②斜門信號轉變,在這種情況下,上升的邊緣。隨著柵極長度的增加，在較長的過渡延遲期間，電壓降的較好的恢復降低了歪斜。由于柵門不均勻性的來源是確定的，它可以通過測量后的校準校正，如下一節所述。閘門性能的另外兩個關鍵參數是上升和下降時間。它們的主要影響因素是激光脈沖寬度、SPAD響應、門信號抖動以及門晶體管的開關速度。后者是由制造工藝約束決定的。由于電源電壓擺幅隨這些參數的變化，柵邊的陡度也取決于讀出速度和激光頻率。因此，時間分辨率受到一系列隨機效應的影響，其中一些我們無法控制，因此在這項工作中沒 ...

料的一個光學躍遷能(主要是光學帶隙)，也被稱為共振拉曼散射(RRS)。在那里，由于強光學吸收，拉曼散射信號可以增強幾個(通常是兩個)數量級。此外，由于振動和電子運動的相互作用改變了拉曼選擇規則，可能會出現新的聲子模式，而這些模式在非共振拉曼光譜中是不存在的。有趣的是，由于強烈的激子效應，RRS在二維半導體中起著至關重要的作用。緊密束縛的激子態表現出不同尋常的共振效應，導致出現了非rrs中禁止的幾種拉曼模等現象。二維半導體中的RRS是一個非常有趣且有潛力的課題。另一種增強拉曼信號的方法是利用非線性拉曼效應，包括相干反斯托克斯拉曼散射和受激拉曼散射。這兩種技術都需要高功率的激光抽運，隨著激光功率的 ...

→5I8激光躍遷用于實現2 μm波長范圍的激光發射。 Tm,Ho:YAP 晶體用于具有155毫米物理腔長的諧振腔。晶體的端面鍍有790-800nm和 1.9-2.2 μm的涂層，反射率小于0.5%。一個裝有液氮的杜瓦瓶被設計用來將激光晶體冷卻到 77 K 的溫度。兩個激光二極管的中心輸出波長分別為 794.1 nm 和 794.0 nm，對應的輸出功率分別為20 W和20.1 W。用作Tm,Ho:YAP 激光器的泵浦源。實驗中 LD的溫度選擇為 298.15 K。每個LD的輸出功率通過纖芯直徑為400μm、數值孔徑為0.22的光纖耦合，通過調節LD的溫度獲得LD的中心輸出波長。來自LD的泵浦激 ...

子相比，它的躍遷相當寬，尤其是在波長約為940 nm的標準泵浦時。這放寬了它對制造公差和泵浦二極管溫度穩定性的要求。對于高功率激光器，必須通過有效發散激光過程產生的熱量并首先減少熱量產生，將工作物質的溫度保持在合理水平。量子缺陷是熱負荷的不可避免的來源之一，即泵浦能量和激光光子之間的差異。原則上，這可以通過減少四能級能量方案的兩個上層和兩個下層之間的能量差來最小化，在極限情況下變成兩能級系統。因此，人們必須在“理想”四能級系統的低激光閾值（Nd3+ 的1.06-μm 躍遷）和減少量子缺陷但增加閾值密度的“準三級系統”之間進行權衡。水平系統（Yb3+）。在這兩種情況下，都可以直接泵浦較高的激光能 ...

為與拉曼有源躍遷沒有共振的頻率分量不會產生信號。此外，如果附近發生兩個共振，較寬的帶寬將意味著光譜分辨率較低，獲得的圖像將受到兩個共振信號的污染。對于用于多光子顯微鏡的商用鎖模飛秒鈦藍寶石激光器獲得的典型8 nm帶寬，這意味著只有大約1/8的激光能量應用于樣品被CRS過程有效利用。相比之下，對于幾皮秒的脈沖，所有的激光強度都集中在與拉曼共振完全匹配的較窄頻段，可以很好地分辨。雖然寬帶飛秒激光器的光譜分辨探測可以以高分辨率恢復CARS或SRS光譜，但它通常需要CCD相機等多元素探測器，每個像素的讀出時間非常長，這嚴重限制了成像速度。脈沖長度稍長、平均功率較高但峰值功率降低的第②個特征是非線性光損 ...

發時電子能量躍遷到三元態能級(T1;T2;:::;Tn)。三重態的電子具有平行自旋，這些電子躍遷是“自旋禁止的”，通過發射一個磷光光子或ISC反轉和發射一個延遲的熒光光子，導致向地能級的緩慢躍遷。磷光的發生時間從毫秒到數百秒不等。圖1所示的Jablonski圖簡潔地說明了這些過程。圖1分子的量子產率被定義為發射的光子與吸收的光子之比。常見熒光化合物的量子產率包括熒光素的80%，eGFP的60%，色氨酸的6%，還原煙酰胺腺嘌呤二核苷酸(NADH)的2%。分子的這種發射效率取決于(1)它相對于入射電磁波電場方向的空間方向(極化)，(2)吸收入射光子能量可用的電子能級(吸收光譜)，(3)振動能級重排 ...

m -1拉曼躍遷處的 SRS HeLa 細胞圖像圖 3 是使用 Moku:Pro 鎖相放大器拍攝的 HeLa 細胞圖像。顯示的圖像是從 SRS 圖像生成的，拉曼位移為 2930cm-1，對應于蛋白質峰。低通濾波器設置為 40 kHz，對應于 約4μs 的時間常數。可以根據SRS信號大小增加或減少增益。2.2 雙通道成像Moku:Pro 的 LIA 也適用于實時雙色 SRS 成像。這是通過在 SRS 成像中應用正交調制并檢測LIA的X和Y輸出來執行的。在這種情況下，斯托克斯調制有兩個部分：一個 20 MHz 脈沖序列生成SRS信號，另一個 20 MHz 脈沖序列具有90°相移，生成另一個針對不同 ...

匹配，即分子躍遷由于分子躍遷的刺激激發，速率提高。分子居群從基態通過虛態轉移到分子的振動激發態(圖1A)。這與自發拉曼散射相反，自發拉曼散射從虛態到振動激發態的轉變是自發的，導致信號弱得多。圖1.受激拉曼散射原理(A) SRS的能量圖。泵浦和斯托克斯束的共同作用通過虛態有效地將樣品中的分子從基態轉移到第一振動激發態。被激發的振動狀態可以通過調節泵和斯托克斯梁之間的頻率差來選擇。(B) SRS作為能量轉移過程。由于分子振動的激勵，一個泵浦光子被吸收，一個斯托克斯光子被產生，這分別導致了傳輸泵浦光束和斯托克斯光束的SRL和SRG。由于分子振動的相干激發(圖1B)，一個泵浦光子被樣品吸收，產生一個斯 ...

0K時，單個躍遷更加清晰。從80K時IV曲線上的兩個開啟區域(圖1 (b))來看，超短注入器和超強耦合狀態所導致的明顯轉變也更為明顯。偏振相關的測量進行了確認子帶間發射。此外，通過MOCVD和MBE進行了兩個獨立的生長，并進行了仔細的成像，以證明寬帶發射是設計固有的，而不是不均勻或不均勻生長的結果。圖3圖3(a)所示的溫度依賴性LIV特性是脊寬為14.8μm，腔長為2.5mm的激光器。激光在180K和297K分別發射出2.4W和490mW的光譜集成峰值功率。該激光器具有129K的特征溫度(T0)和較大的翻滾電流密度，表明由于超短注入器提高了電流注入效率。在80kV/cm偏置場下，激光光譜顯示出 ...

，由于子帶間躍遷的非輻射載流子壽命短，導致自發輻射較低，因此在QC器件中實現毫瓦的超發光(SL)功率是具有挑戰性的。在2 mm長的法布里-珀羅腔中用濕蝕刻面代替一個鏡面，在10 K下的峰值光功率為25 μW。光功率不足阻礙了這種光源的實際應用。雖然存在強大的寬帶QC激光器，但激光引起的長相干長度會降低OCT系統中的圖像分辨率。zui近，通過采用帶有Si3N4抗反射涂層的圓形濕接后面和17°傾斜劈裂前面，在250 K下實現了~10 mW的峰值SL功率。然而，這些發射器的長度為8毫米，這限制了這些設備的緊湊性。這一限制限制了實現更長的器件產生更高的SL功率，因為z大可達到的SL功率隨著器件長度的增 ...