制，通過帶間躍遷改變電子居群。研究人員還通過在注入電流中加入射頻信號實現(xiàn)了qcl的直接調(diào)制。雖然文獻估計了QCL的超快增益調(diào)制，無弛豫振蕩，高達>100 GHz，但以前的工作直接測量的QCL輸出使用中紅外探測器，限制在10 GHz帶寬。因此，仍有必要充分探索量子發(fā)光二極管對調(diào)制的時間光學(xué)響應(yīng)。從這個意義上說，光泵浦探測技術(shù)是提供高時間分辨率的完美工具，僅受光脈沖寬度和延遲級分辨率的限制。光泵浦探測技術(shù)已被廣泛應(yīng)用于qcl中快速載流子動力學(xué)的研究。我們研究了中紅外探測脈沖通過飛秒近紅外泵浦脈沖調(diào)制的QCL的傳輸。與以往在低溫下使用光子能量高于量子阱(QW)帶隙的近紅外脈沖調(diào)制QCL不同，我 ...

于“對角線”躍遷設(shè)計固有的線性斯塔克效應(yīng)，頻率隨著外加電場的增加而增加偶極矩陣元表示光躍遷的強度，在103 kV/cm指定電場附近達到Max值，與防交叉場重合。由于發(fā)射頻率取決于工作閾值電壓，激光閾值電壓的變化可以實現(xiàn)增益譜的調(diào)諧。前者可以通過改變閾值電流密度來實現(xiàn)，而閾值電流密度又可以通過改變腔長來非常有效地改變。圖1為了分析空腔長度的影響，使用金剛石刀和顯微對照將qcl切割為0.5至3 mm的長度，增量為0.5 mm。激光脊寬為4.6 ~ 6.1 um。然后用銦將每個激光器安裝在銅塊上，銅塊既是散熱片又是電接地，然后用金線連接起來，使用頻率為80khz、脈寬為100ns的脈沖發(fā)生器以脈沖模 ...

箭頭表示激光躍遷。(b)基模強度分布圖、層結(jié)構(gòu)分布圖和所用介質(zhì)波導(dǎo)折射率實部分布圖。激光主動式區(qū)域基于雙聲子共振設(shè)計。活躍區(qū)和注入器一個周期的層序為44/18/9/57/11/54/12/45/25/34/14/33/13/32/15/31/19/29/23/27/ 25/27，其中in Al As勢壘層為粗體，in Ga As井層為粗體，n摻雜層（cm）為下劃線。電子能帶圖如圖1(a)所示。第4和第3能級之間的激光躍遷能量設(shè)計為154兆電子伏，能級1、2和3每一級之間相隔大約一個光聲子能量。3級與下一個下游注入器基態(tài)（147 meV）之間相對較大的能量間隔旨在抑制熱回填效應(yīng)。上能級的壽命設(shè)計 ...

子比特的原子躍遷）和通信C波段（光纖傳輸?shù)蛽p耗）之間達到高轉(zhuǎn)換效率。使用特別設(shè)計的周期性極化鈮酸鋰（PPLN）晶體已經(jīng)證明了在單光子水平上422nm（鍶離子發(fā)射）和1550nm之間的上轉(zhuǎn)換和下轉(zhuǎn)換。這為構(gòu)建大規(guī)模量子網(wǎng)絡(luò)提供了一個關(guān)鍵組件[3]。圖 3：點對點QKD鏈接架構(gòu)(來源electronicsforu.com)基于非線性晶體的激光系統(tǒng)已用于許多量子應(yīng)用。 MgO:PPLN 晶體在商用 NLO 晶體中具有max有效非線性系數(shù)，是 380nm 至 5μm 范圍內(nèi)應(yīng)用首先考慮的晶體之一，但對于激光功率非常高（例如 532nm處>3W CW）或所需波長超出光學(xué)范圍時，可以使用KTP、BB ...

發(fā)光(即經(jīng)歷躍遷)，需要具有特定能量和波長的入射光。這個能量需要匹配原子內(nèi)部激發(fā)態(tài)和低能級之間的能量差。器件光學(xué)特性的顯微技術(shù)一些允許器件光學(xué)特性的技術(shù)涉及到顯微鏡的使用。顯微鏡有幾種類型，可以根據(jù)光線到達樣品的方式進行分類。因此，一些顯微鏡將使用寬視場輻射操作，而其他顯微鏡將通過定向光束掃描樣品表面(即光片顯微鏡)。此外，其他配置包括使用掃描探針顯微鏡來分析感興趣的表面(即原子力顯微鏡或掃描隧道顯微鏡)。在用顯微鏡對器件進行表征時，輻照光束通過樣品后，被顯微鏡的檢測系統(tǒng)收集吸收或發(fā)射的光，生成光學(xué)圖像。一個有趣的掃描探針配置的新興領(lǐng)域是NSOM或近場掃描光學(xué)顯微鏡技術(shù)，它也被稱為SNOM或掃 ...

Ts中的電子躍遷共振相關(guān)。在使用 532 nm 激光線 （2.33 eV） 時，我們觀察到在 185.8 cm?1處徑向呼吸模式 （RBM） 峰值。根據(jù)RBM的頻率估計的直徑為~1.4 nm。在鋰化（或充電）時，在3.4至3.7 V的電壓范圍內(nèi)，RBM峰值強度的持續(xù)降低源于修正的光學(xué)躍遷導(dǎo)致的共振條件損失。然而，在900.0–1000.0 cm?1范圍內(nèi)，LFP和LF的拉曼峰，這可以用SWCNTs的共振拉曼效應(yīng)產(chǎn)生的更強的拉曼信號來解釋。在3.7 ~4.0 V充電電壓范圍內(nèi)，在170.2和245.3 cm?1處觀察到兩條拉曼線證明了這一點，對應(yīng)于LFP 和 FP和Ag模式。 在充放電過程中，D ...

子阱的子帶間躍遷。當電子從前面的注入?yún)^(qū)進入活躍區(qū)，在上下激光能級之間經(jīng)歷輻射躍遷，并隨后被提取到下一個下游注入?yún)^(qū)時，產(chǎn)生光子。電子從注入?yún)^(qū)進入下一個活躍區(qū)是通過注入地能級和上激光能級之間的共振隧穿發(fā)生的。隧穿速率，以及許多其他性能相關(guān)參數(shù)，可以通過量子設(shè)計來設(shè)計，例如，通過耦合強度的設(shè)計，耦合強度被定義為注入器地面能級和上激光能級在完全共振時能量分裂的一半。理論分析表明，快速隧穿速率是實現(xiàn)高激光壁塞效率（WPE）的關(guān)鍵因素。一方面，隧穿速率越快，所能支持的Max工作電流密度就越高，因此電流效率（即激光器工作在高于閾值多遠的地方）也就越高，這是影響WPE的重要因素。另一方面，更快的隧穿速率也有利 ...

光發(fā)射所需的躍遷能量增加相關(guān)的電子量子約束。在光譜的較長波長的一邊，性能下降與更復(fù)雜的因素組合有關(guān)。LWIR波長下光發(fā)射減弱的主要原因包括自由載流子和子帶間吸收導(dǎo)致的光損耗增加，以及材料中波長增加導(dǎo)致的光約束減少。事實上，根據(jù)αel ~ λn，自由電子吸收隨波長的增加而增加，其中功率依賴性在n = 2 ~ 3范圍內(nèi)，而隨著躍遷能量的降低，子帶間吸收變得更強，這是由于活性材料注入/弛豫區(qū)低能態(tài)之間的躍遷所需的動量交換比高能躍遷更小。對于光約束，如果考慮有效折射率近似為n = 3.2的材料中的波長，則λ = 4.5 μm和λ = 10 μm的自由空間激光波長分別可以估計出λ/n = 1.4和3.1 ...

覺的磁狀態(tài)和躍遷。基于在反轉(zhuǎn)場上的FORC分布峰的投影，F(xiàn)ORC技術(shù)的應(yīng)用被證明對z大化零場天空是有用的。zui近的一項工作擴展了它的用途，從通過FORC分布的消失中確定了純nsamel skyrmion結(jié)構(gòu)。一些早期研究類似氣泡-條紋躍遷的工作也將FORC特征歸因于磁條的斷裂和逆轉(zhuǎn)場中的skyrmion湮滅。然而，這些分析仍然局限于反轉(zhuǎn)場或一個特定的特征，使得整個磁場未被探索，其有關(guān)系統(tǒng)的相關(guān)信息也被隱藏在這篇論文中，我們報告了利用霍爾電壓測量和原位磁光克爾效應(yīng)（MOKE）成像技術(shù)，在反轉(zhuǎn)場和掃描場中對skyrmion變換的分析。確定了與各個FORC分布峰相關(guān)的域變換過程，并證明了從孤立的s ...

鎖定到銣原子躍遷線；而另一路用于拉曼激光，光路中通過AOM調(diào)整光頻率，確保滿足干涉儀的精密要求。在這兩路中均通過PPLN波導(dǎo)生成780nm的光，在全光纖的系統(tǒng)中，保證了高轉(zhuǎn)換效率的同時，也對于針對環(huán)境變化有較高的魯棒性。英國Covesion有限公司是一家擁有超過20年經(jīng)驗的公司，專注于高效非線性頻率轉(zhuǎn)換的MgO:PPLN（鎂摻雜周期極化鈮酸鋰）晶體和波導(dǎo)的研究、開發(fā)和制造。他們提供廣泛的產(chǎn)品，包括PPLN塊體晶體、PPLN波導(dǎo)以及PPLN配件。此外，他們還提供定制PPLN服務(wù)，利用其極化技術(shù)為獨特的PPLN晶體設(shè)計和制造提供廣泛的技術(shù)支持，包括整個周期結(jié)構(gòu)設(shè)計、掩膜設(shè)計、晶體極化、切塊、拋光和 ...