射的方式回到基態(tài)，其余位于激發(fā)光斑中心的被激發(fā)電子則不受損耗光的影響，繼續(xù)以自發(fā)熒光的方式回到基態(tài)。由于在受激發(fā)射過程中所發(fā)出的熒光和自發(fā)熒光的波長(zhǎng)及傳播方向均不同，因此真正被探測(cè)器所接受到的光子均是由位于激發(fā)光斑中心部分的熒光樣品通過自發(fā)熒光方式產(chǎn)生的。由此，有效熒光的發(fā)光面積得以減小，從而提高了系統(tǒng)的分辨率。STED顯微術(shù)能實(shí)現(xiàn)超分辨的另一個(gè)關(guān)鍵在于受激發(fā)射與自發(fā)熒光相互競(jìng)爭(zhēng)中的非線性效應(yīng)。當(dāng)損耗光照射在激發(fā)光斑的邊緣位置使得該處樣品中的電子發(fā)生受激發(fā)射作用時(shí)，部分電子不可避免地仍然會(huì)以自發(fā)熒光的方式回到基態(tài)。然而當(dāng)損耗光的強(qiáng)度超過某一閾值之后，受激發(fā)射過程將出現(xiàn)飽和，此時(shí)以受激發(fā)射方式回 ...

從激發(fā)態(tài)回到基態(tài),緩慢放出較長(zhǎng)波長(zhǎng)的光,放出的這種光就叫熒光.如果把熒光的能量--波長(zhǎng)關(guān)系圖作出來,那么這個(gè)關(guān)系圖就是熒光光譜.電子從激發(fā)態(tài)回到基態(tài)經(jīng)歷的時(shí)間即為熒光壽命.為了評(píng)估異質(zhì)結(jié)中載流子的分離和傳輸特性,可對(duì)異質(zhì)結(jié)進(jìn)行熒光壽命測(cè)試.上圖紅藍(lán)黑色曲線分別對(duì)應(yīng)WS2,ReS2&WS2界面,ReS2的熒光壽命.可以看到ReS2的熒光壽命幾乎沒有信號(hào),由于ReS2區(qū)域的壽命比WS2和界面區(qū)域的信號(hào)弱得多,因此在這種泵浦探測(cè)波長(zhǎng)下,無法從ReS2到WS2傳輸光生載流子.所以從WS2到ReS2的光生載流子的時(shí)間動(dòng)力學(xué)可直接評(píng)估WS2&ReS2異質(zhì)結(jié)構(gòu)的質(zhì)量.如上圖的插圖所示,藍(lán)色曲 ...

子吸收能量從基態(tài)躍遷到某個(gè)激發(fā)態(tài)，再以輻射躍遷的方式發(fā)出熒光回到基態(tài)。激發(fā)停止之后，分子激發(fā)出的熒光強(qiáng)度降到激發(fā)最大強(qiáng)度時(shí)的1/e所需的時(shí)間被稱為熒光壽命，它表示粒子在激發(fā)態(tài)存在的平均時(shí)間，一般被稱為激發(fā)態(tài)的熒光壽命。熒光壽命僅僅與熒光物質(zhì)自身的結(jié)構(gòu)和其所處的微環(huán)境的極性和粘度等條件有關(guān)，而與激發(fā)光強(qiáng)度、熒光團(tuán)濃度無關(guān)，因此通常來說是絕對(duì)的。通過測(cè)定熒光壽命，我們可以直接了解所研究的體系所發(fā)生的變化，了解體系中許多復(fù)雜的分子間作用過程。時(shí)間相關(guān)單光子計(jì)數(shù)法（TCSPC）是目前測(cè)量熒光壽命的主要技術(shù)，其工作原理如下圖所示：使用一個(gè)窄脈沖激光激發(fā)樣品，然后檢測(cè)樣品發(fā)出的第一個(gè)熒光光子到達(dá)光信號(hào)接收 ...

子從低能級(jí)的基態(tài)E1激發(fā)到高能級(jí)E3上。Er3+在高能級(jí)上的壽命很短，很快即以無輻射躍遷的形式衰減到亞穩(wěn)態(tài)能級(jí)E2 上。由于Er3+ 在能級(jí)E2 上壽命較長(zhǎng)，在其上的粒子數(shù)聚集越來越多，從而在能級(jí)E2和E1之間形成粒子數(shù)的反轉(zhuǎn)分布。這樣，當(dāng)具有1550 nm波長(zhǎng)的光信號(hào)λEr通過這段摻鉺光纖時(shí)，處于亞穩(wěn)態(tài)能級(jí)的粒子即以受激輻射的形式躍遷到基態(tài)，并產(chǎn)生和入射光信號(hào)光（1550 nm）完全一樣的光子，從而大大增加了信號(hào)光中的光子數(shù)量，也即實(shí)現(xiàn)了信號(hào)光在摻鉺光纖中輸出時(shí)不斷被放大的功能。因此，利用摻鉺光纖即可制成摻鉺光纖放大器EDFA。摻鉺光纖纖芯中鉺的摻雜濃度取決于光纖放大器的設(shè)計(jì)要求，通常摻雜濃 ...

成的分子向其基態(tài)躍遷時(shí)發(fā)射所產(chǎn)生的激光，通常都在紫外波段。KrF Laser（氟化氪激光器）248nmXeCl Laser（氯化氙準(zhǔn)分子激光）308nmXeF Laser（氟化氙準(zhǔn)分子激光器）351nmHeCd Laser（氦鎘激光器325nm, 441.6nm是指工作物質(zhì)是氣體的一種激光器，區(qū)別于準(zhǔn)分子激光器，氣體激光器是由原子能級(jí)躍遷產(chǎn)生的激光器，主要激勵(lì)方式有電激勵(lì)，光激勵(lì)，氣動(dòng)激勵(lì)等，氣體激光器一般具有非常好的光束質(zhì)量和相干性。N2 Laser（氮分子激光器，Nitrogen laser）337.1nm, 427nmAr+ Laser（氬離子激光器）488nm, 514.5nm, 35 ...

同一個(gè)粒子從基態(tài)通過連續(xù)多光子吸收到達(dá)能量較高的激發(fā)態(tài)。首先,發(fā)光中心處于基態(tài)G上的離子吸收一個(gè)能量為φ1的光子，躍遷至中間亞穩(wěn)態(tài)E1能級(jí),若光子的振動(dòng)能量恰好與E1能級(jí)及更高激發(fā)態(tài)能級(jí)E2的能量間隔匹配,那么E1能級(jí)上的該離子通過吸收光子能量而躍遷至E2能級(jí)，從而形成雙光子吸收,只要高能級(jí)上粒子數(shù)量夠多,形成粒子數(shù)反轉(zhuǎn),那么就可以實(shí)現(xiàn)較高頻率的激光發(fā)射,出現(xiàn)上轉(zhuǎn)換發(fā)光。b 能量傳遞過程ETU能量傳遞是指通過非輻射過程將兩個(gè)能量相近的激發(fā)態(tài)離子A、B耦合，其中A把能量轉(zhuǎn)移給B回到基態(tài)，B接受能量而躍遷到更高的能態(tài)，從而使B能夠從更高的能級(jí)發(fā)射。c 光子雪崩過程PA光子雪崩過程是激發(fā)態(tài)吸收和能量 ...

生，當(dāng)原子由基態(tài)（低能級(jí)）向激發(fā)態(tài)（高能級(jí)）躍遷時(shí)，需要從外界吸收一個(gè)光子；而當(dāng)原子由激發(fā)態(tài)向基態(tài)躍遷時(shí)，則需要向外界釋放一個(gè)光子。一個(gè)光子的能量：當(dāng)我們用一個(gè)入射光子掠過原子時(shí)，就有一定幾率使該原子由激發(fā)態(tài)向基態(tài)躍遷，從而釋放出一個(gè)光子，最終，我們將得到兩個(gè)光子（入射光子和受激輻射所產(chǎn)生的光子）。并且，原子受激輻射所產(chǎn)生的光子與原入射光的光子是性質(zhì)全同的，即能量（頻率）、偏振、相位都相同。這就是受激輻射的光放大現(xiàn)象，也是激光產(chǎn)生的底層機(jī)制。那么，只要我們讓足夠多的原子受激輻射（從激發(fā)態(tài)向基態(tài)躍遷），不就可以將原入射光放大，從而產(chǎn)生激光了么？雖然原理上是這樣，但要產(chǎn)生激光卻并沒有那么簡(jiǎn)單，因?yàn)? ...

個(gè)納秒內(nèi)返回基態(tài)的概率為50%，在下一納秒的觀察中，又損失了 50%，依此類推，由于光的強(qiáng)度是由在任意時(shí)間段內(nèi)發(fā)射的光子數(shù)量決定的，因此它與受激分子的存在數(shù)量成正比。您可以通過我們的官方網(wǎng)站了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

要布居在振動(dòng)基態(tài)（參見上圖所示）4. 分子中少量電子布居在較高的振動(dòng)能級(jí)上，因此散射光子的能量可以大于入射光子，（獲得能量，波長(zhǎng)藍(lán)移）這就是強(qiáng)度相對(duì)弱很多的反斯托克斯拉曼散射.5. 入射光子和樣品分子相互作用，光子能量的改變量（得到或者失去能量）取決于每個(gè)化學(xué)鍵（振動(dòng)）的特性。并非所有的振動(dòng)都能在拉曼光譜上反映出來，這取決于分子的對(duì)稱性。但是可以獲得足夠的信息，用來對(duì)分子結(jié)構(gòu)進(jìn)行相當(dāng)精確的表征。因此，C-H鍵對(duì)應(yīng)的能量改變不同于 C-O對(duì)應(yīng)的能量改變，也不同于金屬和氧之間成鍵的能量改變。通過測(cè)量散射光中這些不同波長(zhǎng)成分，可以探測(cè)到與這些不同波長(zhǎng)相對(duì)應(yīng)的不同的鍵和振動(dòng).拉曼光譜能夠探測(cè)材料的化學(xué) ...

對(duì)于頻率 （基態(tài)原子某一超精細(xì)躍遷共振頻率）的泵浦光，可以將具有同樣速度的基態(tài)原子幾乎全部都激發(fā)到激發(fā)態(tài)上（或其他基態(tài)上），使吸收達(dá)到飽和。這時(shí)對(duì)于探測(cè)光，沒有對(duì)于的原子來共振吸收，預(yù)期的吸收不存在，弱光束可以幾乎無損的通過原子蒸氣。只有速度為或者方向與光束垂直的原子即對(duì)光沒有多普勒效應(yīng)的原子會(huì)同時(shí)和兩束光共振，引發(fā)飽和吸收現(xiàn)象。通過光電探測(cè)器接收后，呈現(xiàn)在示波器上的功率曲線則為吸收峰的狀態(tài)。銣原子D1線的飽和吸收光譜此外在兩個(gè)超精細(xì)躍遷線的中間，也存在交叉共振吸收峰，其產(chǎn)生的原理同樣是多普勒效應(yīng)。若原子以速度v運(yùn)動(dòng)，方向與泵浦光相反，泵浦光與探測(cè)光頻率均為，由于多普勒效應(yīng)，該原子“感受”到的 ...