擬狀態(tài)壽命由脈沖持續(xù)時(shí)間決定。直觀上，第一個(gè)光子誘導(dǎo)電子從基態(tài)躍遷到虛擬態(tài)，第二個(gè)光子誘導(dǎo)躍遷到激發(fā)態(tài)。雙光子吸收過(guò)程在多光子光學(xué)顯微鏡和多光子光學(xué)光刻中至關(guān)重要，這兩種應(yīng)用都已商業(yè)化多年。多光子光學(xué)光刻已成為制造從納米級(jí)到微米級(jí)的三維(3D)結(jié)構(gòu)的成熟方法。在3D光學(xué)光刻(也稱為直接激光寫入或 3D 激光納米打印)中，雙光子吸收導(dǎo)致光引發(fā)劑躍遷率的縮放，因此曝光劑量與光強(qiáng)度的平方成正比。至關(guān)重要的是，這種二次非線性抑制了衍射極限激光焦點(diǎn)不可避免的橫向和軸向拖尾，從而保證了沿所有三個(gè)空間方向的激發(fā)和后續(xù)化學(xué)反應(yīng)的關(guān)鍵濃度。重要的是，沒(méi)有額外非線性的單光子吸收不能從根本上提供這種濃度來(lái)制造任意3 ...

光輸出功率和脈沖持續(xù)時(shí)間隨總泵浦功率的變化。圖1(a)顯示了我們的自由運(yùn)行雙光頻梳激光腔的布局。我們使用多模泵浦二極管和端泵浦腔結(jié)構(gòu)，類似于我們之前報(bào)道的偏振復(fù)用雙梳狀激光器的配置[20,21]。然而，與過(guò)去的報(bào)道相反，在有源元件，即增益晶體和半導(dǎo)體飽和吸收鏡(SESAM)上的空間分離是通過(guò)插入一個(gè)具有高度反射涂層的雙棱鏡來(lái)獲得的。通過(guò)使用一個(gè)頂角179°的雙棱鏡，我們獲得了在增益介質(zhì)上模式分離1.6 mm和在SESAM上模式分離1 mm。圖1(b)顯示了掃描泵浦功率時(shí)單個(gè)光梳的性能。該孤子鎖模激光器的z大工作點(diǎn)對(duì)應(yīng)2.4 W平均輸出功率，脈沖持續(xù)時(shí)間分別為138 fs(comb1)和132 ...

的色散會(huì)延長(zhǎng)脈沖持續(xù)時(shí)間，并降低脈沖質(zhì)量。有多種策略可用于對(duì)這些光學(xué)器件的色散進(jìn)行預(yù)補(bǔ)償，以確保傅里葉變換極限或接近傅里葉限制的聚焦脈沖。值得注意的是，應(yīng)考慮補(bǔ)償方案本身的效率，以確保最終圖像中有可實(shí)現(xiàn)的增益。例如，如果我們假設(shè)一個(gè)簡(jiǎn)單的方波脈沖形狀，平均檢測(cè)到的二階信號(hào)可以估計(jì)為： N:脈沖重復(fù)頻率 E:脈沖能量 ：脈沖持續(xù)時(shí)間 A:面積 。在這種情況下，我們研究二階非線性，例如 TPEF 或 SHG。值得注意的是，我們看到檢測(cè)到的信號(hào)與脈沖持續(xù)時(shí)間成反比。如果我們的補(bǔ)償方案將脈沖持續(xù)時(shí)間變?yōu)樵瓉?lái)的1/2倍，檢測(cè)到的信號(hào)將增加 2 倍。但是，如果我們的補(bǔ)償方案的傳輸為 50%（Etra ...

GDD 與脈沖持續(xù)時(shí)間聯(lián)系起來(lái)：如圖14 所示為每一階項(xiàng)的色散效應(yīng)。偶數(shù)階色散項(xiàng)引起脈沖的對(duì)稱展寬，比?2高階的奇數(shù)階色散項(xiàng)引起脈沖扭曲變形。根據(jù)符號(hào)的不同，在脈沖的前邊緣或后緣邊添加一個(gè)振鈴（ring-like）特征。Wollenhaupt 等人提出了一個(gè)說(shuō)明性的例子，其中列出了增加 GDD 量對(duì)不同時(shí)間長(zhǎng)度脈沖的影響，具有 800 nm光源的典型多光子顯微鏡可能具有高達(dá) 4000fs2的 GDD。這個(gè)量的GDD 將導(dǎo)致160-fs 脈沖展寬到174.4 fs。甚至10-fs 脈沖會(huì)展寬到 1109.1 fs。這表明使用更短的脈沖并不總能保證改進(jìn)多光子信號(hào)，同時(shí)也說(shuō)明色散補(bǔ)償?shù)闹匾浴O ...

μs 的可變脈沖持續(xù)時(shí)間，并提供更好的光束質(zhì)量，允許耦合進(jìn)入纖芯尺寸200 μm的光纖。在之前的體外研究中已經(jīng)表明，在軟、硬組織中都可以實(shí)現(xiàn)平滑和均勻的切割。來(lái)自德國(guó)的Pantec公司生產(chǎn)的DPM系列中紅外激光器是新一代的2~3um半導(dǎo)體泵浦脈沖激光器, 輸出波長(zhǎng)包括2020nm, 2810nm，2940nm等,平均功率可達(dá)100W，以及廣泛運(yùn)用與生物醫(yī)療以及工業(yè)加工方面，并且提供完整的集成定制醫(yī)療系統(tǒng)方案。3mikron?（二極管泵浦Er:YAG激光激光器，2940nm）是您的多功能激光解決方案，以高效的方式治療硬、軟組織。為了優(yōu)化與這類組織的交互作用，參數(shù)脈沖能量，脈沖持續(xù)時(shí)間和重復(fù)頻率均 ...

A)，并改變脈沖持續(xù)時(shí)間。為了圖像采集和評(píng)估，Holger等采用了光學(xué)顯微鏡(Axiophot, Carl Zeiss)配備了數(shù)碼相機(jī)(ProgRes C12plus, Jenoptic)，并搭載了捕獲和處理軟件(Jenoptic, ProgRes Capture Pro, Version 2.5)。該軟件還可以測(cè)量熱損傷和切割深度，如圖2所示。是光學(xué)顯微鏡放大20倍后Er:YAG豬舌黏膜組織切割深度和熱損傷寬度的測(cè)量，包括凝固和炭化。1. 兩種激光器以7.7W激光輸出功率和不同切割速度(2,5,10 mm/s)進(jìn)行對(duì)照實(shí)驗(yàn)。Er:YAG激光參數(shù):重復(fù)頻率為200Hz，脈沖持續(xù)時(shí)間為154μs ...

導(dǎo)率，這使得脈沖持續(xù)時(shí)間小于100 fs的激光器的功率縮放更具挑戰(zhàn)性。更多詳情請(qǐng)聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測(cè)量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng)用涵蓋了材料加工、光通訊、生物醫(yī)療、科學(xué)研究、國(guó)防、量子光學(xué)、生物顯微、物聯(lián)傳感、激光制造等；可為客戶提供完整的設(shè)備安裝，培訓(xùn)，硬件開(kāi)發(fā)，軟件開(kāi)發(fā)，系統(tǒng)集成等服務(wù)。您可以通過(guò)我們昊量光電的官方網(wǎng)站www.arouy.cn了解更多的產(chǎn)品信息，或直接來(lái)電咨詢4006-888-532。 ...

峰值功率是指脈沖持續(xù)時(shí)間內(nèi)所具有的瞬時(shí)功率，即E/r，E為飛秒脈沖包絡(luò)內(nèi)所攜帶的能量，r為飛秒脈沖包絡(luò)的j大值一半所應(yīng)對(duì)的時(shí)間寬度。由于r為極短的10-15s量級(jí)，即使其攜帶的能量為毫焦耳量級(jí)（10-3J）,其峰值功率也高達(dá)1012W(TW，太瓦)以上。目前的飛秒激光放大系統(tǒng)可以輸出高達(dá)1015W（即PW，拍瓦）峰值功率的飛秒激光。如此強(qiáng)峰值功率的飛秒激光脈沖，聚焦之后其焦點(diǎn)區(qū)域內(nèi)所具有的電場(chǎng)強(qiáng)度已經(jīng)遠(yuǎn)遠(yuǎn)超過(guò)原子和對(duì)其價(jià)電子的庫(kù)侖力。在其作用下，任何固態(tài)和氣態(tài)物質(zhì)都會(huì)在瞬間變成等離子體。由此發(fā)展起來(lái)的超快強(qiáng)激光物理正在形成強(qiáng)場(chǎng)物理研究領(lǐng)域一個(gè)新的分支，并被應(yīng)用到激光受控核聚變、同步輻射加速器等 ...

位(紅色)。脈沖持續(xù)時(shí)間為5.5±0.1 fs (FWHM)。欲知詳情，請(qǐng)瀏覽:M. Miranda, P. Rudawski, C. Guo, F. Silva, C. Arnold, T. Binhammer, H. Crespo, and A. L’Huillier, “Ultrashort laser pulse characterization from dispersion scans: a comparison with SPIDER,” in CLEO: 2013, OSA Technical Digest (online) (Optical Society of Americ ...

據(jù)中心頻率和脈沖持續(xù)時(shí)間(頻譜帶寬)有很大的不同，如圖2所示。一般來(lái)說(shuō)，光源的變換限制脈沖持續(xù)時(shí)間越長(zhǎng)(譜帶寬度越小)，色散掃描窗口就應(yīng)該越大，以便捕捉到z佳壓縮點(diǎn)周圍二次諧波的演變。對(duì)于非常短的脈沖，即使少量的GDD應(yīng)用也會(huì)導(dǎo)致顯著的壓縮/加寬，而對(duì)于達(dá)到ps寬度的長(zhǎng)脈沖或具有大時(shí)間帶寬積的脈沖，所需的GDD窗口可以高達(dá)數(shù)十萬(wàn)fs2。對(duì)于GDD窗口而言，究竟應(yīng)該掃描多少色散才能獲得穩(wěn)健的測(cè)量和反演，這不是一個(gè)簡(jiǎn)單的問(wèn)題，需要嚴(yán)格的數(shù)學(xué)研究，這超出了本文的范圍。在這里，我們的目標(biāo)是根據(jù)我們?cè)跍y(cè)量不同激光系統(tǒng)脈沖時(shí)的經(jīng)驗(yàn)給出實(shí)用值。圖2所示。作為目標(biāo)脈沖頻率和中心頻率函數(shù)的SHG d-scan實(shí) ...