應數量的激光脈沖持續時間所抵消時，信號是否完全消失??通過掃描入射激光的頻率差，與文獻中報道的CARS光譜相比，特征峰出現了嗎?對于SRS信號：?信號是否隨泵浦功率和斯托克斯功率線性縮放?當阻塞任一光束或失諧時間延遲時，它是否消失??關閉調制器驅動波形時，信號是否完全消失??當光電二極管是無偏置時，信號是否完全消失??當調諧激光關閉與感興趣的振動模式共振時，信號是否完全消失??在感興趣的拉曼波段上調諧激光差頻獲得的激發光譜是否與相關文獻拉曼光譜相匹配?更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測量 ...

21 nm、脈沖持續時間為2.3 ps的光譜和相應的強度自相關跡。帶寬為0.2 nm的PMF Bragg光柵濾光梳齒約1560 nm。反射的梳齒被送入耦合器，用于光學外差拍信號檢測。發射的梳齒在單通摻鉺光纖放大器的兩端抽運，平均功率為1300mw。在平均功率為200 mW的情況下，采用優化的自相位調制將光譜拓寬至45.5 nm，通過一段反常色散的PMF產生一個自相關寬度為117 fs（高斯擬合為83 fs）的輸出脈沖。圖2（c）和（d）分別為壓縮光脈沖的展寬譜和干擾自相關跡。然后，放大的脈沖序列直接光纖耦合到一個1550px高度非線性鍺硅酸鹽光纖[41]。保持偏振的高度非線性光纖（HNLF）在 ...

nm。2.脈沖持續時間為1 - 2 ps，對應于變換限制脈沖的帶寬為以這種方式匹配壓縮相中振動躍遷的典型線寬。這種選擇優化了峰值功率和光譜分辨率之間的權衡。較佳脈沖持續時間也可以取決于實驗條件，因為已經表明，在某些情況下，響應是一個與時間相關的函數，因此信號可以對調制光束強度具有非線性依賴關系。3.近紅外波長，從700到1200nm，較大限度地減少光損傷，這通常是由于多光子吸收，增加了組織穿透。4.高脈沖重復率，10 - 100MHz量級，較大限度地提高采集速度，同時較小化像素停留時間。5.光功率大于每支100mw，用于補償傳輸路程中的損耗，同時達到生物樣品允許的較大平均功率水平，即700n ...

1KHz）和脈沖持續時間（40us~1000us）范圍內提供高達50W的功率，脈沖能量高達600mJ。由于突出的光束質量和高水平的水吸收，能在生物組織應用中提供驚人的結果。與閃光燈泵浦激光器相比，廢熱更少，冷卻系統更小，有更緊湊的體積。通過采用可靠的激光二極管和堅固的結構，這些光源可連續7天24小時工作。另外，我們可以提供自由空間光和光纖耦合兩種輸出方式，并且可以根據客戶的實際需求提供整套光學解決方案。如果您對鉺激光器（Er:YAG）有興趣，請訪問上海昊量光電的官方網頁：二極管泵浦固體激光器，廢熱少，體積小http://www.arouy.cn/details-1899.html ...

0 MHz，脈沖持續時間約為100 fs。中心波長為840nm(紅外線)的激光束在BBO晶體中頻率翻倍至420nm(藍光)。基波光束在樣品位置的功率高達350mw，作為泵浦光束激發樣品。功率約為1mw的倍頻波束作為探測波束。圖1圖1顯示了在極性/法拉第(圖1a)和縱向(圖1b)幾何結構中使用的光束路徑。在靜態測量的情況下，只使用藍色(探針)光束。對于時間分辨的測量，延遲級用來在泵浦脈沖和探測脈沖之間引入時間延遲。光路50mm的變化允許泵浦和探針光束之間的總時間延遲超過300ps。在通過物鏡聚焦到樣品上之前，兩束光束是平行偏振的，并由二向色鏡共線疊加。半波片和格蘭-泰勒偏振器的組合用于調節兩束光 ...

程中由于探針脈沖持續時間為180秒，這里的熱化過程沒有得到解決。注意，對于zui大激勵密度[圖2(b)]，初始退磁完成。然后再磁化發生在兩個主要步驟。第1個對應于自旋和晶格之間的平衡。兩種強度對應的時間常數分別為2.5和5.2 ps。這種重要的變化可以用電子Ce和自旋Cm比熱的溫度依賴性來解釋。隨后發生的再磁化過程對應于晶格的冷卻和與基底能量交換相關的自旋。它隨激發密度變化不大[圖2(a)和圖2(b)分別為630和530 ps]。了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網頁：http://www.arouy.cn/three-level-150.html更多詳情請聯系昊量光電/歡迎 ...

需連接電腦。脈沖持續時間低至50ps (FWHM)，單模光纖耦合（FC/PC），150mW脈沖峰值，功率80MHz 時平均 CW 功率為 1.5mW，提供外部和內部數字同步觸發。SPAD單光子探測器：我們的USB 供電光纖耦合單光子 SPAD 探測器專為時間分辨熒光壽命成像和光譜測量而設計。尺寸小（100x60x30mm）且重量輕（235g），可通過USB 供電，光譜響應范圍從370nm 到 900nm，7 cps 暗計數，抖動小于200ps。熒光壽命成像FLIM軟件：我們的FLIM Studio軟件旨在簡化熒光壽命光譜和成像實驗的數據采集、重建和分析。該環境提供了用戶友好的界面和任何用戶都可 ...

功率的增加，脈沖持續時間縮短的趨勢符合孤子形成的預期逆比例規律（參見圖2(a)）。在zui高功率操作點，脈沖的持續時間為77 fs，通過二次諧波自相關測量得到（參見圖2(d)），在光譜上的半高全寬為16 nm（參見圖2(b)），中心波長分別為1058 nm（comb 1）和1057 nm（comb 2）。我們觀察到兩個梳的無雜波射頻（RF）頻譜，在一個重復頻率約為1.1796 GHz的頻點上（圖2(c)）。重復率差在這里被設置為Δfrep= 21.7 kHz。圖2：雙梳激光器輸出特性的表征，兩個梳同時運行：(a) 平均輸出功率和脈沖持續時間隨泵浦電流的變化。詳細的鎖模診斷結果顯示在(b)-(d ...

散狀態和輸入脈沖持續時間的不同，導致光譜展寬的現象和機制的集合可以顯著變化，某些過程可以主導或被其他過程抑制。超連續譜產生過程的主要非線性因素是:受激拉曼散射、自相位調制、四波混合、調制不穩定性、交叉相位調制、孤子動力學(孤子裂變和孤子自頻移)和色散波的產生。盡管超連續譜生成背后有復雜的基礎物理學，但中紅外超連續譜生成的實際實現相對簡單。圖1說明了這一點，并描述了商用氟纖維(InF3)超連續介質發生器的概念原理和系統架構。開發了如圖1所示的系統。圖1所示。基于InF3光纖系統的中紅外超連續介質源的基本方案和工作原理示例:所示發射光譜對應于商用超連續介質發生器(Thorlabs, SC4500， ...

光纖激光器（脈沖持續時間：60fs，重復頻率：100MHz）。到達TX的22.3mW的NIR泵被轉換為大約40μW連續當量的線性極化太赫茲輻射。在所有實驗過程中，THz-TDS掃描時間均固定在70ps。光學裝置是鋸齒形透射幾何類型(見圖1):光經過兩個OAPM后發散輸出，然后被另外兩個OAPM聚焦。一個樣品可以放置在光束的腰部。透射的輻射由第二對OAPM對（與第1對旋轉對稱）引導到探測器上。此外在平行光束部分插入兩個線柵偏振器，以確保高度的線極化。此外，它們還允許通過旋轉偏振器的方法來降低強度。為了簡化圖1的設置，我們刪除了所有的OAPM，直接照亮樣品，并用專門為RIGI相機設計的鏡頭拍攝圖像 ...