飛秒脈沖的時域測量根據光速 c=3*10?8 m/s可知，1fs的脈沖空間持續(xù)長度為0.3微米，這個距離可以通過精密的位移平臺掃描而分辨，因此可以將測量超短脈沖的時間寬度轉變?yōu)榭臻g長度而測量。最常用的方法是自相關法，這就是把入射光分為兩束，讓其中一束光通過一個延遲線，然后再把這兩束光合并，通過一塊倍頻晶體，或雙光子吸收/發(fā)光介質，獲得于光強平方成正比的信號，改變延遲可得到一系列這樣的信號，這個信號的強度對延遲的函數即為脈沖的自相關信號，自相關法分為強度自相關和條紋分辨的自相關。強度自相關法又分為有背景和無背景的自相關法。線性自相關自相關可用如圖所示的邁克爾遜干涉儀實現(xiàn)，入射被分束板分為強度相等 ...

沖、高功率的飛秒脈沖。根據啁啾脈沖放大原理，飛秒強激光脈沖系統(tǒng)主要由四部分組成：超短脈沖振蕩器、脈沖展寬器、脈沖放大器以及脈沖壓縮器。飛秒脈沖系統(tǒng)的關鍵技術就是色散補償問題，即脈沖展寬器與 脈沖壓縮器的合理設計的問題。下面就簡單介紹一下飛秒激光系統(tǒng)中的脈沖展寬器和脈沖壓縮器：(1) 脈沖展寬器設計原理：脈沖進入脈沖展寬器，經過脈沖展寬器的光柵（CBG）衍射后，脈沖中不同頻率的光因衍射角不同而分散開，而衍射元件的放置又使脈沖的藍光部分的光程比紅光部分長，這樣紅光就會先于藍光離開脈沖展寬器，種子脈沖就得到了初始展寬，經過展寬后的脈沖峰值功率低，這樣就不會損傷光學元件且能避免脈沖光過強而產生的各種非 ...

人員正在使用飛秒脈沖激光器。Coherent Monaco是一款1035 nm脈沖激光器，可編程脈沖寬度范圍從300飛秒（FWHM，sech2 fit）到10皮秒。它具有40 uJ的最大脈沖能量，并且在1 MHz的脈沖重復頻率下，激光器可輸出40 W的平均功率。通過將入射光功率從101 MW / cm2增加到729 MW / cm2對1920 x 1152SLM（型號：HSP1920-1064-HSP8）的損傷閾值進行測試，同時在向SLM寫入一系列衍射圖時測量背板溫度和一階衍射效率。當使用被動冷卻系統(tǒng)時，由于隨著入射功率增加，背板溫度增加22°C，觀察到調制深度的變化。然而，在最大入射功率下， ...

，但無法產生飛秒脈沖。一、光子晶體光纖的發(fā)展20世紀60年代出現(xiàn)的激光技術為產生皮秒和飛秒級的光脈沖提供了新的技術手段。飛秒激光技術經歷了1981年的染料激光（第一代）和1991年以摻鈦藍寶石激光（第二代）為代表的發(fā)展階段，實現(xiàn)了超快的時間特性和超強的功率特性（峰值功率可提高至1015W），成為激光受控核聚變的快速點火、新一代加速器、精密微納加工等前沿科學技術的重要支撐技術，從而開創(chuàng)了飛秒激光技術應用的新時代。在這樣的前沿科學技術發(fā)展需求的背景下，1995年在德國研制出了第一根光子晶體光纖（Photonic Crystal Fiber，PCF），到21世紀初已形成以光子晶體光纖激光為代表的新一 ...

可以對皮秒和飛秒脈沖激光器進行測量，顧名思義，它將激光與激光本身做相關運算，最后通過解該運算得到激光的脈沖寬度，其具有高分辨率、高靈敏度等優(yōu)勢。基于二次諧波的自相關儀光學系統(tǒng)主要有以下兩種工作形式：共線傳輸型與非共線傳輸型。（1）共線傳輸型如上圖所示，入射光經分束片分成兩束光獨立傳播，兩束光又分別經回返裝置又傳輸至分束片并再次合為一束光共線傳輸。其中一個回返裝置可提供光學時間延遲，當其從兩激光脈沖重合處開始運動至兩激光脈沖完全脫離，便完成了一次該路激光脈沖對另一路激光脈沖的掃描，可輸出相關函數的波形。兩束光共線入射倍頻晶體時因滿足相位匹配條件發(fā)生倍頻效應（通過調節(jié)倍頻晶體的方向，可滿足單束光入 ...

長度則適用于飛秒脈沖系統(tǒng)。極化為了利用鈮酸鋰的最高非線性系數，輸入光應該是e偏振的，即偏振態(tài)必須與晶體偶極矩匹配。通過使光的偏振軸與晶體的厚度方向平行可實現(xiàn)這一點。這可用于所有非線性相互作用。聚焦和光路設計由于PPLN是一種非線性材料，當晶體中光子的強度最大時，將獲得從輸入光子到產生光子的最高轉換效率。這通常是通過晶體的端面正入射，將聚焦的光耦合到PPLN晶體的中心來完成的。對于一種特定的激光束和晶體，存在一種最佳的光斑尺寸來實現(xiàn)最佳的轉換效率。如果光斑尺寸過小，束腰的強度就會較高，但瑞利長度比晶體短的多。因此，在晶體輸入端的光束尺寸過大，導致在整個晶體長度上平均強度降低，就會降低轉換效率。一 ...

原理圖當超短飛秒脈沖激光在非線性介質中傳輸時，它可被視為由一組單色光束疊加而來。這些單色光束在非線性材料中發(fā)生差頻現(xiàn)象，生成一個低頻振蕩的時變電極化場，并向外輻射電磁波，該過程是一個二階非線性過程如圖2。由于激發(fā)激光脈沖是飛秒脈沖，這個電極化場發(fā)射的電磁波便處在太赫茲頻段，且發(fā)射的太赫茲電場強度正比于該交變電場對時間的二階倒數： 上式中P代表電極化強度，“0”代表零頻率， 代表二階非線性介質的二階非線性極化率，I表示入射激光脈沖的光強。光學整流法的關鍵在于要滿足一個非常重要的相位匹配條件，滿足相位匹配需要激光脈沖的群速度與太赫茲波的相速度相等。材料的擊穿閾值、非線性系數都對產生的太 ...

長度則適用于飛秒脈沖系統(tǒng)。極化：為了利用鈮酸鋰的最高非線性系數，輸入光應該是e偏振的，即偏振態(tài)必須與晶體偶極矩匹配。通過使光的偏振軸與晶體的厚度方向平行可實現(xiàn)這一點。這可用于所有非線性相互作用。產生二次諧波需要z軸平行于偏振方向聚焦和光學布局：由于PPLN是一種非線性材料，當晶體中光子的強度最大時，將獲得從輸入光子到產生光子的最高轉換效率。這通常是通過晶體的端面入射，將聚焦的光耦合到PPLN晶體的中心來完成的。對于一種特定的激光和晶體，存在一種最佳的光斑尺寸來實現(xiàn)最佳的轉換效率。如果光斑尺寸過小，束腰的強度就會較高，但銳利長度比晶體短的多。相反，在晶體輸入端的光束尺寸過大，將導致在整個晶體長度 ...

源是鈦藍寶石飛秒脈沖放大器。激光被分成三束。D1束產生太赫茲波。第二束通過電光采樣檢測太赫茲時域信號。第三束由投射在DMD上的圖案調制，示意如下。DMD微鏡陣列中兩個單鏡的空間調制方法模擬結果：在三種距離下，數值模擬1.0THz時測試的電場幅值分布實際測量：在z=6mm時可以得到較好的物像重建。結束：太赫茲全息圖重建，成像是建立在對光源動態(tài)調制下的方案。獲取動態(tài)調制全息圖數據的效率就是系統(tǒng)效率的重要組成部分。DMD作為光空間調制器，高速調制能極大節(jié)約時間，提高效率。您可以通過我們的官方網站了解更多的產品信息，或直接來電咨詢4006-888-532。 ...

研究人員適用飛秒脈沖激光器，這需要SLM能夠承受GW/mm2的峰值功率密度。Meadowlark 在900-1100nm 可以提供鍍介質鏡版本的SLM，這大大增加了SLM的損傷閾值，使得能承受更大的激光功率，并得到更好的熒光激發(fā)強度。3. 高衍射效率（Up to 98%）Meadowlark將分辨率做到了1024x1024像素，對于光遺傳學來說，這可以將入射光分為多個焦點，并對不同深度進行聚焦成像。1024×1024 空間光調制器可以提供普通版本（97.2%填充因子）和dielectric mirror coated版本（100%填充率）。鍍介電膜版本的SLM反射率可以做到100%，一級衍射效 ...