如何選擇和使用飛秒脈沖測量和壓縮器d-scan系列產(chǎn)品本簡易指南為您提供了關(guān)于如何使用飛秒脈沖測量和壓縮器d-scan系列產(chǎn)品及如何選擇型號以匹配您的應(yīng)用和激光源的指導(dǎo)。我們的產(chǎn)品間的區(qū)別是什么？我們所有的產(chǎn)品都是基于色散掃描技術(shù)。每個產(chǎn)品都測量激光的SHG光譜作為色散的函數(shù)，并反演激光脈沖的光譜相位。產(chǎn)品之間的主要區(qū)別在于測量類型(掃描或單發(fā))，可以測量的z短/z長脈沖，以及系統(tǒng)是否也可以同時壓縮脈沖。下表總結(jié)了我們?nèi)齻€激光應(yīng)用產(chǎn)品系列之間的主要區(qū)別。對于雙光子顯微鏡應(yīng)用，我們專門設(shè)計了d-micro，它可以補償顯微鏡色散，確保在顯微鏡的樣品平面上壓縮激光脈沖。d-scan超快激光振蕩器和空 ...

離測。過測量飛秒脈沖序列中的重復(fù)頻率以及它的高次諧波的相位的變化，在長度為310m 的地下光學(xué)隧道中進(jìn)行了測距實驗，測距范圍達(dá)到了 240m，分辨率達(dá)到50mm。2011 年，美國計量標(biāo)準(zhǔn)中心的Tze-An Liu 在Coddington I 的基礎(chǔ)上，使用兩臺自由運轉(zhuǎn)的激光器基于非線性光學(xué)采樣進(jìn)行了測距實驗。在更新速率為7KHz 的情況下，對大約 0.6m 處的目標(biāo)距離實現(xiàn)了精度為 2mm的絕對距離測量。在國內(nèi)，對于飛秒激光測距的研究起步較晚，2012 年，天津大學(xué)超快激光研究室對飛秒激光的研究的現(xiàn)有基礎(chǔ)上，搭建了一臺高重頻的飛秒激光器，采用了2010 年韓國高科技研究院的方案，在平衡光學(xué)互 ...

級聯(lián)激光器的飛秒脈沖簡介：通過補償發(fā)射波長約8μm的量子級聯(lián)激光器的色散，可以產(chǎn)生峰值功率為4.5W的接近變換極限的630fs脈沖。它們的時間性質(zhì)由一種稱為異步上轉(zhuǎn)換采樣的新方法進(jìn)行評估。作者：Philipp T?schler，Mathieu Bertrand ... Jér?me Faist原文鏈接: https://www.nature.com/articles/s41566-021-00894-99 論文標(biāo)題：3-dB帶寬為265GHz的超快鍺光電二極管簡介：通過在互補的原位摻雜硅層之間夾入鍺鰭片，實現(xiàn)了具有3-dB帶寬為265GHz、高響應(yīng)度和低暗電流的波導(dǎo)耦合鍺光電二極管。作者：S. ...

高重復(fù)頻率的飛秒脈沖激光激發(fā)樣品，利用前面提到的門控技術(shù)、掃描相機或 TCSPC 技術(shù)等直接或間接記錄脈沖過后的熒光衰減過程，得到的是熒光強度（或光子數(shù)）隨時間的變化關(guān)系，因此一般可通過曲線擬合得到熒光壽命。PA法先被用于處理頻域FLIM技術(shù)得到的熒光壽命數(shù)據(jù)，其相量由頻域FLIM測量得到的解調(diào)系數(shù)和相位延遲來構(gòu)建，是原始數(shù)據(jù)的直接表達(dá)。PA法同樣適用于時域FLIM數(shù)據(jù)的分析，但需要先將時域的熒光衰減變換到頻域。由 于時域FLIM中的TCSPC-FLIM目前應(yīng)用廣泛，因此 PA 法在該技術(shù)中的應(yīng) 用也是報道得較多的。以下分別介紹這兩類技術(shù)中PA法分析熒光壽命的基本原理，并結(jié)合熒光相量圖的特點闡 ...

校使用高功率飛秒脈沖激光器進(jìn)行。 每個脈沖的范圍為2.1-3.5 mJ/cm2，并以每秒10個脈沖的速度循環(huán)。通過在時間零點進(jìn)行反射功率測量并與后續(xù)測量進(jìn)行比較來評估器件的性能。測量設(shè)備的溫度為37°C。對設(shè)備的初始測試顯示，在300，000-500，000次照射中反射功率迅速下降降至初始功率的70%以下。在UT-Austin進(jìn)行的測試是在相同的條件下進(jìn)行的，但結(jié)果大不相同。圖5所示的初步測試結(jié)果如下，預(yù)計UV-C激光照射次數(shù)至少提高了10倍 。這些非常初步的結(jié)果表明，在UV-C條件下工作時，DMD的使用壽命能力顯著提高。總結(jié)DMD在UV-A波長中的有用操作已經(jīng)為人所知并被利用了好幾年。由于器 ...

S過程可能由飛秒脈沖激發(fā)，但這是以降低信號水平、限制可調(diào)諧性、損失光譜選擇性和增加CARS中的非共振背景為代價的。這主要有兩個原因。首先，典型的拉曼光譜特征寬度約為15 cm?1。在800nm附近，這相當(dāng)于約1 nm的帶寬。對于任何激光器系統(tǒng)，激光脈沖寬度和激光光譜帶寬之間的反比關(guān)系意味著，對于給定的光譜帶寬，可以達(dá)到的Z短脈沖有一個基本的限制。在1 nm帶寬的情況下，假設(shè)脈沖形狀為高斯，該脈沖寬度約為0.95 ps。將脈沖縮短到這個值以下將導(dǎo)致CARS中非共振背景/共振信號比的增加，從而降低對比度和降低圖像質(zhì)量。在SRS中，結(jié)果很簡單，即使峰值功率(因此非線性光損傷)會增加，也不會產(chǎn)生額外的 ...

E/r，E為飛秒脈沖包絡(luò)內(nèi)所攜帶的能量，r為飛秒脈沖包絡(luò)的j大值一半所應(yīng)對的時間寬度。由于r為極短的10-15s量級，即使其攜帶的能量為毫焦耳量級（10-3J）,其峰值功率也高達(dá)1012W(TW，太瓦)以上。目前的飛秒激光放大系統(tǒng)可以輸出高達(dá)1015W（即PW，拍瓦）峰值功率的飛秒激光。如此強峰值功率的飛秒激光脈沖，聚焦之后其焦點區(qū)域內(nèi)所具有的電場強度已經(jīng)遠(yuǎn)遠(yuǎn)超過原子和對其價電子的庫侖力。在其作用下，任何固態(tài)和氣態(tài)物質(zhì)都會在瞬間變成等離子體。由此發(fā)展起來的超快強激光物理正在形成強場物理研究領(lǐng)域一個新的分支，并被應(yīng)用到激光受控核聚變、同步輻射加速器等大科學(xué)工程中。正在興起的飛秒激光微納精細(xì)加工技 ...

列均勻間隔的飛秒脈沖，可以作為光學(xué)頻率梳，提供微波和光域之間的相位相干鏈接[1,2]。任意縱向模式的頻率可以定義為，其中m為梳狀線數(shù)（整數(shù)），為激光重復(fù)頻率，為載波包絡(luò)偏移（CEO）頻率。這種技術(shù)的出現(xiàn)將光載波的相位控制技術(shù)擴展到光譜領(lǐng)域[3,4]。例如，精準(zhǔn)的光學(xué)相位控制是光學(xué)原子鐘銣鐘[5 10]和物質(zhì)量子態(tài)表征的關(guān)鍵元素[11 13]。雖然控制性能隨著時間的推移有所改善，但仍需要本質(zhì)低相位噪聲鎖模激光器，來滿足高端基本時間常數(shù)變化應(yīng)用研究的需求[14 16]。近期，長期相位穩(wěn)定性和較佳噪聲性能都在微波和光學(xué)頻率之間的高精度合成中找到了新的應(yīng)用，例如，在產(chǎn)生高純微波的本振中，在同步激光微波 ...

。它使用具有飛秒脈沖的激光束在光敏光學(xué)材料中產(chǎn)生雙光子吸收。只有發(fā)生雙光子吸收的微小體積內(nèi)才會變成固體，從而提供了一種創(chuàng)建高分辨率3D元素的方法。雖然這種3D直接激光打印已經(jīng)使用了一段時間，但在光纖尖端上制造如此小的光學(xué)器件時，很難獲得正確的比例和對齊。“在開始制造過程之前，我們能夠通過執(zhí)行高精度的2D和 3D模擬實驗來克服這一障礙，” Lightmant說。“此外，我們必須仔細(xì)考慮如何將光學(xué)元件相互集成，然后將其與光纖芯對齊。”在基于模擬進(jìn)行周密規(guī)劃后，研究人員使用商用3D直接激光寫入系統(tǒng)和高光學(xué)質(zhì)量光敏聚合物打印出直徑為60微米、單模端部高110微米的110微米高光學(xué)器件光纖。該設(shè)備包括一 ...

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