壓窄，超快激光脈沖展寬和壓縮，超低波數(shù)拉曼測量等領(lǐng)域。隨著工藝技術(shù)的更新，體布拉格光柵（VBG）在窄帶濾波和快速光振幅調(diào)制方面得到更廣泛的應(yīng)用，如下是產(chǎn)品的介紹：1、超窄帶濾光片超窄濾光片由于其優(yōu)異的性能，在量子光學(xué)領(lǐng)域得到廣泛的應(yīng)用。針對于客戶實現(xiàn)超窄帶濾波及純化的應(yīng)用要求，我們開發(fā)了10GHz，25GHz，50GHz帶寬（FWHM, Full Width at Half Maximum）這3種規(guī)格的濾光片產(chǎn)品向客戶提供。超窄帶濾光片主要特點如下：常見波長：780nm,795nm,852nm,894nm窄帶寬： 10GHz, 25GHz, 50GHz （可窄至20pm）；高衍射效率：> ...

，在較短的激光脈沖寬度(約200 ns)下顯著改善了苯中吖啶橙的三個主要拉曼波段的光譜結(jié)果。他還指出，環(huán)境光不會干擾門控拉曼光譜結(jié)果，并且在熒光存在下提高了弱拉曼信號的信噪比。此外，他指出，樣品中的同步熒光過程限制了拉曼檢測，門控原理允許使用短門控時間，并且可以接受更高的暗電流檢測器，例如未冷卻的pmt。同年，Harries等人首次將TR實驗中的熒光背景抑制水平與在992 cm?1熒光團摻雜的苯拉曼帶上連續(xù)激發(fā)的水平進行了比較。當(dāng)時的激光系統(tǒng)和探測器需要大型、復(fù)雜的設(shè)備，需要非常精確的設(shè)備校準(zhǔn)。到1985年，Deffontaine等人正在測試皮秒(ps)時間門控的主動和被動方法，目的是結(jié)合同步 ...

熒光。每個激光脈沖后臨時采樣的原始數(shù)據(jù)隨后累積，如圖2(a)所示。如圖2(a)所示，芝麻油具有高熒光背景，壽命大于4ns。它可以用來證明TG拉曼與傳統(tǒng)連續(xù)波拉曼相比的有效性。圖2(b)顯示了不同樣品的幾種熒光特性和壽。它還表明，設(shè)置相應(yīng)的柵極寬度是重要的，因為每個樣本都有不同樣品誘導(dǎo)的熒光發(fā)射特性。了解更多詳情，請訪問上海昊量光電的官方網(wǎng)頁：http://www.arouy.cn/details-2032.html更多詳情請聯(lián)系昊量光電/歡迎直接聯(lián)系昊量光電關(guān)于昊量光電：上海昊量光電設(shè)備有限公司是光電產(chǎn)品專業(yè)代理商，產(chǎn)品包括各類激光器、光電調(diào)制器、光學(xué)測量設(shè)備、光學(xué)元件等，涉及應(yīng) ...

美工具，僅受光脈沖寬度和延遲級分辨率的限制。光泵浦探測技術(shù)已被廣泛應(yīng)用于qcl中快速載流子動力學(xué)的研究。我們研究了中紅外探測脈沖通過飛秒近紅外泵浦脈沖調(diào)制的QCL的傳輸。與以往在低溫下使用光子能量高于量子阱(QW)帶隙的近紅外脈沖調(diào)制QCL不同，我們比較了在室溫下光子能量低于和高于0.77 eV (1.6 lm)的InGaAs QW帶隙的兩種不同的近紅外泵對QCL傳輸?shù)恼{(diào)制。當(dāng)光子能量高于QW帶隙時，電子將從價帶被激發(fā)到導(dǎo)帶，然后通過帶間躍遷放松回價帶。當(dāng)泵浦光子能量低于QW帶隙時，由于光子沒有足夠的能量，將不會發(fā)生帶間躍遷。相反，在傳導(dǎo)帶較低的子帶中的電子將被激發(fā)到較高的子帶或連續(xù)區(qū)。直接測 ...

不同所引起的光脈沖展寬現(xiàn)象，包括材料色散和波導(dǎo)色散。材料色散是由折射率對纖芯材料的波長依賴性造成的，而波導(dǎo)色散則是由模態(tài)傳播常數(shù)對光纖參數(shù)(纖芯半徑、纖芯和包層的折射率差)和信號波長的依賴性造成的。在某些特定頻率下，材料色散和波導(dǎo)色散可以相互抵消，從而得到一種近似于0色度色散的波長。實際上，色度色散并不總是不利的。光線在不同波長或材料中以不同速度傳播，導(dǎo)致光脈沖在光纖中展寬或壓縮，這使得定制折射率剖面以生產(chǎn)不同用途的光纖成為可能。G.652光纖就是其中一個例子。三、偏振模色散偏振模色散（PMD）反映了光波在光纖中傳播特性的偏振依賴性。實際的光纖中基模存在兩個相互垂直的偏振模，理想情況下，兩種偏 ...

器。可以在激光脈沖能量小于140 pJ(平均功率<140 mW)的情況下實現(xiàn)對fceo的精確控制，信噪比>35dB，以更低的尺寸、重量和功率要求實現(xiàn)了非常好的性能,利用該模塊搭建系統(tǒng)可以作為一種簡單的1 GHz的超低噪聲光學(xué)頻率梳解決方案。圖1該模塊使用f-2f干涉測量法來檢測載波包絡(luò)偏移頻率，它包含一個超連續(xù)譜產(chǎn)生模塊、二次諧波產(chǎn)生材料和一個光電探測器。鎖定fceo的f-2f自參考過程通常要求激光擁有至少1 nJ的脈沖能量(即frep頻率= 1 GHz時，平均功率> 1 W)，這樣才能方便與干涉儀進行高精度對準(zhǔn)。由于光頻梳偏頻測量模塊（COSMO）使用了納米光子波導(dǎo)，它可以 ...

，致力于阿秒光脈沖和高強度激光領(lǐng)域的研究。它是ji端光基礎(chǔ)設(shè)施（ELI）項目的一部分，目標(biāo)是通過超快光學(xué)技術(shù)探測超短時間尺度的物理現(xiàn)象。該研究中心主要支持物理、化學(xué)和生物等多個領(lǐng)域的前沿科學(xué)研究，聚焦于激光與物質(zhì)相互作用的超快過程。圖6 超快脈沖展寬及熱成像監(jiān)測的診斷系統(tǒng)在ELI-ALPS研究中心，Phasics SID4 DWIR波前傳感器被用于100 kHz中紅外OPCPA系統(tǒng)的波前和聚焦特性測試。Phasics幫助ELI-ALPS驗證了系統(tǒng)的空間分辨能力和波前畸變，極大提升中紅外激光系統(tǒng)的光束質(zhì)量。1.5對相互作用腔中的焦點質(zhì)量進行動態(tài)優(yōu)化（精確測量和映射氣體密度剖面）-羅馬尼亞CETA ...

PA信號與激光脈沖能量和逆探測距離[12]線性相關(guān)的結(jié)論。我們將省略PA信號的詳細(xì)表達式，將研究中的簡化表達式重寫為：式中B為比例常數(shù)，α為材料吸收系數(shù)，E為激光脈沖能量，R為探測距離。本文將對脈沖激光激發(fā)固體物質(zhì)PA信號的產(chǎn)生進行現(xiàn)象學(xué)描述。在我們的實驗中，TNT樣品以粉末形式放置在不吸收我們QCL波長的硅片上。總共1毫克TNT粉末均勻地散布在約1平方毫米的區(qū)域。在密度為1.654 g∕cm3的情況下，固體TNT樁的厚度約為L ~ 0.6 mm。假設(shè)激光器在脈沖條件下工作，初始脈沖能量為E0。該材料在激光波長處的吸收系數(shù)為α。在上述假設(shè)條件下，忽略反射和散射，目標(biāo)介質(zhì)吸收的能量為αL < ...

擴聲信號與激光脈沖能量成正比，而不僅僅是與功率成正比，因此為了增加擴聲信號的強度，實驗中使用了較長的脈沖寬度。中紅外區(qū)域的QCL波長和TNT吸收光譜如圖1所示。圖中還顯示了在上述重復(fù)頻率和脈寬條件下準(zhǔn)連續(xù)波工作時的QCL功率電流曲線。在此條件下，QCL的Max平均輸出功率為100 mW。QCL的波長約為7.35 μm，接近TNT樣品的一個強吸收峰。超靈敏麥克風(fēng)（ACO Pacific 7020） 1英寸。采用直徑法檢測聲信號。麥克風(fēng)連接到一個前置放大器（型號4012）和一個電源（型號PS9200），兩者都來自ACO太平洋。圖1在實驗中，QCL輸出光束被引導(dǎo)到粉末狀的TNT樣品上，TNT樣品被放 ...

。然而，此后光脈沖變得不穩(wěn)定，導(dǎo)致斜率效率在1.3 _x0005_ Ith以上下降了60%。這表明蝕刻收縮引入的散射不足以完全抑制高功率水平下的不穩(wěn)定性。圖4為了進一步增加高階橫向模所經(jīng)歷的損耗，我們用Pt填充溝槽并重復(fù)相同的實驗。圖3顯示了FIB和Pt填充前后器件的光電流-電壓（LIV）特性。“前”曲線中的扭結(jié)和功率噪聲是由脈沖波動（見圖3底部插圖）和指向不穩(wěn)定造成的，因為當(dāng)光束轉(zhuǎn)向時，探測器上收集的光變少了。處理后得到的曲線沒有噪聲和扭結(jié)，從接收到的超過300個脈沖的平均輸出功率測量的斜率效率提高了65%，這是脈沖變化改善的直接結(jié)果。“后”曲線中閾值的輕微下降（0.02 A）不是FIB處理 ...