用幾皮秒的激光脈沖寬度激發CARS和SRS可以理想地平衡高效生成非線性信號所需的高峰值功率與相對狹窄的光譜帶寬(<1 nm)的要求，以匹配分子振動的固有線寬。對于高速成像，至少需要10Mhz的重復頻率，理想情況下應該更高。這是因為在視頻速率成像中，數據是以每秒1000萬像素的速度獲取的，并且CARS至少需要每個像素發射一個激光(對于帶有調制傳輸檢測的SRS至少需要兩個激光)。此外，近紅外光譜區域的激光激發已被證明能較大限度地減少CARS中非共振背景的產生，與可見光激發相比，提供了減少的光損傷，也為非線性顯微鏡提供了良好的穿透組織的能力。Z后，由于CARS或SRS顯微鏡中的光激發路徑通常具 ...

MHz 的激光脈沖序列：斯托克斯光束在 1030 nm，泵浦光束在 790 nm。激光輸出也用于同步調制：80 MHz 參考被發送到分頻器以生成 20 MHz TTL 輸出。這些 20 MHz 輸出被使用兩次：一次作為電光調制器調制斯托克斯光束的驅動頻率，另一次作為外部鎖相環的 LIA 輸入通道 2（B 中）的參考。泵浦光束由硅光電二極管檢測，然后被發送到 LIA 的輸入通道 1（In A）。來自輸出通道 1（Out A）的信號被發送到數據采集卡以進行圖像采集。來自輸出通道 2 (Out B) 的信號被最小化（通過調整相移）。2.1 單通道鎖相放大器配置圖 2：典型的鎖定放大器配置設置圖 2 ...

的簡介飛秒激光脈沖的持續時間10-15s,即飛秒（Femtosecond——fs），它相當于電子纏繞原子核半周的時間，以光速計算，在1fs的時間內，光傳播了0.3um，可見飛秒這一單位的時間之微。這樣微小的時間在我們所看到的宏觀s界里是無法找到它的蹤跡的。但是，在由基本粒子所組成的微觀s界里，其運動狀態的改變常常發生在飛秒這樣較短的時刻，如分子的能量轉移、化學鍵的破裂和形成、原子的橫向弛豫和縱向弛豫，半導體中載流子的激發和復合等。正是由于這個緣故，在飛秒激光誕生后的相當長的一段時間內，飛秒激光主要是用來研究物理、化學領域微觀過程超快現象的一個技術，從而在物理、化學和生物領域完成了大量的超快過程 ...

兩個超快的激光脈沖在樣品上重疊，包括空間和時間上的重疊。為了獲得穩定的時間重疊，今天的SRS顯微鏡通常使用一個Ti:Sapphire激光器來產生泵浦和斯托克斯光束。皮秒和飛秒激光器都可用于SRS測量。皮秒激光器提供更精細的光譜輪廓。不需要額外的光學器件就可以實現高光譜分辨率。與自發拉曼不同的是，所有的拉曼位移都可以用單色激光器同時測量，而刺激拉曼需要調諧波長來測量更多的光譜點，而且在獲取光譜圖像時，調諧激光波長會限制測量的速率。另一方面，飛秒激光器本身具有寬廣的光譜。一種叫做 "光譜聚焦 "的技術可以用來快速調整泵浦和斯托克斯光束之間的能量差。可以在更短的時間內獲得光譜圖像 ...

相應數量的激光脈沖持續時間所抵消時，信號是否完全消失??通過掃描入射激光的頻率差，與文獻中報道的CARS光譜相比，特征峰出現了嗎?對于SRS信號：?信號是否隨泵浦功率和斯托克斯功率線性縮放?當阻塞任一光束或失諧時間延遲時，它是否消失??關閉調制器驅動波形時，信號是否完全消失??當光電二極管是無偏置時，信號是否完全消失??當調諧激光關閉與感興趣的振動模式共振時，信號是否完全消失??在感興趣的拉曼波段上調諧激光差頻獲得的激發光譜是否與相關文獻拉曼光譜相匹配?更多詳情請聯系昊量光電/歡迎直接聯系昊量光電關于昊量光電：上海昊量光電設備有限公司是光電產品專業代理商，產品包括各類激光器、光電調制器、光學測 ...

間精度是由激光脈沖的空間范圍決定的，其持續時間為τ為6 ps。乘以光速可得到cτ為1.8 mm。為了找到如此精確的時間重疊，可使用兩步程序。第①步，使用高帶寬光電二極管和示波器盡可能優化重疊。因為較快的實時示波器的帶寬是幾GHz，這允許在500 ps內找到時間重疊，換算成150毫米。通過使用泵浦激光器內穩定的內部探測器從激光脈沖序列觸發示波器，可以獲得較佳的測量結果。然后，可以在光學臺上測量單個脈沖串，并使用游標測量激光脈沖的質心。通過比較兩個激光脈沖串質心的偏移量，可以獲得比示波器帶寬更高的精度。圖1. 采用同步泵浦OPO的CARS光束組合示意圖。采用1064 nm Stokes光束路徑上的 ...

(黃色)和激光脈沖序列的示波器跡顯示20 MHz調制，調制深度高。其中L和C分別表示所選電感和晶體自電容。在諧振頻率處，電路的阻抗變得幾乎無窮大，這意味著在輸入功率相對適中的情況下，可以通過電容(非線性晶體)獲得高電壓。這是非常可取的，因為這意味著可以使用小型射頻放大器(輸出功率< 1w)來獲得高壓調制，并且整個系統可以密封在金屬外殼中屏蔽電磁干擾。如果選擇適當的非線性晶體，可實現的交流(AC)驅動電壓將達到晶體的±1/4波電壓的輸入波長。然后，調制器可以與一個靜態λ/4板組合。在這種配置中，當調制器在+1/4波時，這個延遲與靜態波片相加產生λ/2延遲，影響90°極化旋轉。當調制器位于- ...

）分別為壓縮光脈沖的展寬譜和干擾自相關跡。然后，放大的脈沖序列直接光纖耦合到一個1550px高度非線性鍺硅酸鹽光纖[41]。保持偏振的高度非線性光纖（HNLF）在放大波長上提供了反常色散，從而通過孤子裂變產生了一個倍頻跨越的光譜。圖2（e）顯示了保持偏振的HNLF輸出光譜，其范圍為1000 ~ 2250 nm。由于保持偏振的HNLF相對較長，該結構具有一個倍頻跨越譜。然而，我們仍然獲得穩定的脈沖能量和光譜形狀只使用PMF成分。倍頻跨越頻譜耦合到一個f-to-2f干涉儀，以穩定頻率梳和特征的偏移頻率梳子。當周期極化鈮酸鋰晶體長度為1 mm，極化周期為31.30 ~ 32.81μm時，輸出光譜的紅 ...

兩個同步的激光脈沖---泵浦和斯托克斯，需具有以下幾點特征：1. 頻率失諧在500和之間連續變化，以覆蓋所有相關的振動躍遷。這意味著至少有一個泵浦/斯托克斯脈沖是廣泛可調的。例如，假設一個固定的泵浦波長為800納米，斯托克斯必須在835和1110 nm。2.脈沖持續時間為1 - 2 ps，對應于變換限制脈沖的帶寬為以這種方式匹配壓縮相中振動躍遷的典型線寬。這種選擇優化了峰值功率和光譜分辨率之間的權衡。較佳脈沖持續時間也可以取決于實驗條件，因為已經表明，在某些情況下，響應是一個與時間相關的函數，因此信號可以對調制光束強度具有非線性依賴關系。3.近紅外波長，從700到1200nm，較大限度地減少光 ...

發信號與實際光脈沖之間存在一個時間延遲。時間延遲的統計變化主要取決于以下因素：- 觸發鏈中的電噪聲- 觸發鏈電氣參數的脈沖對脈沖波動- 激光脈沖建立的時間和相關波動。- 觸發信號的上升-下降沿時間曲線的波動由于抖動現象，時間延遲在統計學的意義上被改變了。因此激光發射在一段時間內的擾動，由平均時間延遲Td和一個標準偏差值Tj所描述。即每100個脈沖中有68.2個在時間間隔 Td±Tj內發生(1倍標準差)。意大利Bright Solutions公司的激光器，如Onda、Wedge和Vento，配有 "低抖動 "配置，以便盡量減少時間抖動Tj（在某些情況下是激光脈沖寬度的1/10 ...